Cтраница 1
Реакция подхвата обратна реакции срыва: падающий нуклон слегка касается ядра и вырывает из него другой нуклон. [1]
Общая теория реакций подхвата и срыва 373 зуется невозмущенная волновая функция. [2]
Много исследований было посвящено процессам, обратным реакции срыва, а именно реакциям подхвата. Мы рассмотрим эти работы только как введение к более общей теории матрицы рассеяния и - матричной теории. Наиболее ранняя попытка построить теорию срыва была сделана Сервером [69] в связи с экспериментальными исследованиями Гельмгольца, Мак-Миллана и Сеуэлла [70] при высоких энергиях. Эта работа замечательна тем, что она показала качественную справедливость теоретических представлений о структуре дейтрона и бомбардируемого ядра. Основная идея этой работы связана с оптической моделью Сервера для высоких энергий. Возникновение двух направлений развития идей было для них взаимно полезно. [3]
Таким образом, при существующем состоянии теории возможность нахождения приведенных ширин для состояний, образующихся в реакции подхвата, представляется до некоторой степени сомнительной. Если в реакции существенную роль играют процессы с образованием виртуальных состояний, то для нахождения абсолютной величины приведенной ширины необходимо произвести достаточный количественный учет этих процессов. Отношение приведенных ширин находится легче. Выход из этого затруднения можно найти, если вспомнить, что как квантовые, так и полуклассические оценки в БЭ-П относятся к близким столкновениям и что сделанные приближения неприменимы к далеким столкновениям. [4]
К и kn отношение ( kft - о К i / P2 становится больше, что приводит к убывающей угловой зависимости для дейтронов в реакции подхвата, наблюдаемой при п - с. Такой же зависимости от угла можно ожидать для протонов, подхваченных с углерода, если пренебречь распределением импульсов протонов в ядрах углерода перед подхватом. [5]
К - kn) находится в ядре-мишени. Таким образом, вероятность реакции подхвата пропорциональна рассчитанной на единичный интервал вероятности такого значения импульса протона, который, будучи сложенным с импульсом нейтрона, дает импульс дейтрона. [6]
VYI-Волнистая линия на рис. 9.8 Ь символически указывает область, где отличен от нуля трехчастичный потенциал конечного радиуса действия. Вдали от начала координат в указанных полосах происходит свободное движение одной из частиц относительно центра масс кластера двух других. Волны продуктов реакций с перераспределением частиц уходят по другим полосам: реакции выбивания второй частицы - вдоль оси Х2, где Т / 2 0; реакции подхвата второй частицы первой, когда пара ( 1 2) уходит по наклонной полосе; в областях между полосами будут расходящиеся волны развала системы на три свободных частицы, если канал развала открыт. Внутреннее движение в парах ( 2 3), ( 1 2) и ( 1 3) происходит поперек полос. Асимптотическое поведение Ф вдоль двухфрагментных полос имеют вид свободных волн относительного движения кластеров. [7]
Полученное ими импульсное распределение протонов отличается от распределения Ферми прежде всего не по величине ширины, а по наличию больших импульсов, заметно выходящих за плоский участок распределения. Распределение же Ферми резко обрывается при энергии Ферми. Для рассеяния на угол 25 при энергии - 30 Мэв Чу и Гольдбергер получили сечение в - 2 раза меньшее, чем наблюдалось на опыте, но при больших энергиях согласие с экспериментальными данными оказалось довольно хорошим. Более точные расчеты для реакции подхвата ( п, d) при высоких энергиях были выполнены Хайдманом [100] и позднее Бракнером, Иденом и Френсисом [101], которые получили по существу тот же результат. Последние авторы отметили, кроме того, что распределение импульсов, определенное из эксперимента методом Чу - Гольдбергера, противоречит распределению импульсов в модели независимых частиц. [8]
Полный момент количества движения J может быть образован, вообще говоря, несколькими способами. Аналогично в (45.16) спин нейтрона может двояким образом складываться со спином ядра-мишени; суммарный спин в свою очередь складывается с орбитальным моментом / относительногодвижения нейтрона и ядра-мишени. В формулах (45.16) использованы следующие два приближения. Это не означает, что мы пренебрегаем V в функции Yd, так как взаимодействие V необходимо для того, чтобы существовало связанное состояние дейтрона. Сделанное приближение, однако, косвенным образом связано с пренебрежением V, а именно если V отсутствует, то реакция подхвата невозможна, а с учетом обратимости во времени невозможна и реакция срыва. [9]
Бете указал, что образование составного ядра может играть более важную роль, чем это считалось, и что влияние кулоновского поля на волновую функцию протона может сделать более вероятной реакцию с вылетом протона, а не нейтрона. В ядерной физике низких энергий процессы типа реакции ( d, p), в которых часть бомбардирующего снаряда попадает в мишень, а остающаяся часть пролетает мимо, называются реакциями срыва при условии, что они имеют место при энергиях, недостаточных при обычных ядерных радиусах для образования составного ядра. В таком определении, очевидно, имеется неоднозначность, связанная с выбором разумных ядерных радиусов. Эту неоднозначность мы обсудим позже. Реакция, обратная реакции срыва, называется реакцией подхвата. Мэ: различных мишеней возникают нейтроны, вылетающие в направлении вперед в конусе с раствором около 10 относительно направления падающего дейтронного пучка. Позднее было найдено, что эти нейтроны имеют энергию около 90 Мэв и что таким путем может быть получен источник почти монохроматических нейтронов. [10]