Cтраница 4
Во многих случаях входной сигнал можно считать белым шумом, спектральная плотность которого вх ( со) не зависит от частоты. Строго говоря, при этом шумовая мощность Рвг бесконечно велика. Однако во всех практических случаях на высоких частотах значения спектральной плотности уменьшаются и мощность остается конечной. Белый шум можно определить как шум, спектральная плотность которого постоянна вплоть до некоторого значения частоты, выше которой коэффициент передачи фильтра Н ( со) можно считать пренебрежимо малым. [46]
Под действием поля излучения со сплошным спектром ИШ ( Т) он совершает вынужденные колебания. Благодаря резонансным свойствам осциллятора эти колебания будут иметь заметно отличную от нуля амплитуду лишь в узкой области частот вблизи собственной частоты осциллятора шо. При этом поглощаемая осциллятором мощность РПОГл может быть выражена через значение спектральной плотности излучения иш на частоте шо. [47]
Значительный внешний шум в наблюдениях на выходе и взаимодействие нормальных мод приводят к искажению результатов. Согласно формуле (7.10), внешний шум в наблюдении, производимом в определенном месте, приводит к тому, - что функция когерентности между этим наблюдением и всеми другими будет меньше единицы. Например, значения спектральной плотности при 1 4 Гц ( рис. 7.19 и 7.20) дадут точную оценку относительного отклонения моды в трех использованных точках измерения, поскольку значения функции когерентности между измерениями на этой частоте близки к единице, а фазовые углы - к нулю. Это указывает на то, что значения спектральной плотности незначительно искажены внешним шумом, но все же они позволяют оценить относительные отклонения моды с разумной точностью. [48]
Канонические (2.44) и неканонические (2.55) разложения случайных сигналов и помех удобны для решения многих задач. Для стационарных случайных процессов часто используют тригонометрические ряды Фурье (2.45), в которых коэффициенты разложения являются некоррелированными случайными величинами. Для нестационарных процессов необходимо выбирать другие базисные функции, чтобы обеспечить некоррелированность коэффициентов разложения. В каноническом разложении Котельникова интервал дискретизации случайного процесса определяется его интервалом корреляции, максимальным значением спектральной плотности и значением спектральной плотности на нулевой частоте. Интервал дискретизации больше или равен интервалу корреляции процесса. [49]
Значительный внешний шум в наблюдениях на выходе и взаимодействие нормальных мод приводят к искажению результатов. Согласно формуле (7.10), внешний шум в наблюдении, производимом в определенном месте, приводит к тому, - что функция когерентности между этим наблюдением и всеми другими будет меньше единицы. Например, значения спектральной плотности при 1 4 Гц ( рис. 7.19 и 7.20) дадут точную оценку относительного отклонения моды в трех использованных точках измерения, поскольку значения функции когерентности между измерениями на этой частоте близки к единице, а фазовые углы - к нулю. Это указывает на то, что значения спектральной плотности незначительно искажены внешним шумом, но все же они позволяют оценить относительные отклонения моды с разумной точностью. [50]
Он содержит среднюю составляющую / р, определяемую средним числом захватов носителей, и случайную - как отклонение от среднего, т.е. шум. При генерации носителя центром рекомбинации поле электрического перехода переводит носитель в область, где он становится основным. Этому процессу также соответствует элементарный импульс во внешней цепи, но противоположной полярности. Сумма таких импульсов образует генерационный ток, имеющий среднюю / г и флуктуацион-ную составляющие. Эти формулы по форме записи совпадают с выражением для дробового шума, но отличаются по значению спектральных плотностей. [51]
Сопоставление экспериментальных результатов с теоретическими кривыми показывает, что в зависимости от состояния намагниченности пленки возможны различные спектральные распределения шума магнитной индукции. Визуальное наблюдение поведения границ подтвердило, что действительно существуют достаточно локализованные области притяжения, где остановка границы при ее перемещении наиболее вероятна. Удаленность этих областей друг от друга растет при увеличении амплитуды внешнего поля Нт. Следовательно, возникновения рассмотренной выше корреляции положений границ в последовательных полуциклах следует ожидать при достаточном уменьшении Нт, когда области остановок границ в положительных и отрицательных полуциклах могут перекрыться. Для вычисления спектрального распределения сплошной составляющей спектра ЭДС индукции тонкой пленки, помещенной в индикаторную катушку ( магнитного шума), достаточно умножить на со2 значения спектральной плотности шума магнитной индукции ( см. формулы ( S. Здесь следует иметь в виду весьма существенную особенность в характере перемагничивания тонкой пленки с почти прямоугольной петлей гистерезиса. В рассмотренной выше модели мы пренебрегли тонкой структурой петли, которая реально состоит из множества мелких скачков, а рассмотрели лишь флуктуации полной намагниченности, т.е. результирующий интегральный эффект, в то время как ранее именно эта тонкая структура и составляла предмет исследования. [52]