Реакция - срыв
Cтраница 3
Если в ядерных реакциях, протекающих с образованием составного ядра, угловое распределение продуктов реакции близко к изотропному, то угловое распределение протонов при реакции срыва характеризуется сильной вытянутостью в направлении первоначального движения нейтрона. [31]
Зная эту величину, можно найти полное сечение всех процессов взаимодействия дейтрона с ядром, а именно: упругого рассеяния, дифракционного расщепления, реакции срыва протона и нейтрона и, наконец, поглощения дейтрона ядром. Это полное сечение связано с / ( 0) соотношением at - 4яХ Im / ( 0), где X - длина волны дейтрона. [32]
Можно сослаться на статью Кинсея [81], в которой рассмотрены экспериментальные подтверждения применимости статистической теории и ее недостатки, экспериментальные и отчасти теоретические аспекты теории реакций срыва и подхвата, основные теоретические исследования и экспериментальные подтверждения теории фотоядерных реакций, плотности уровней, а также краткий обзор теоретических и экспериментальных результатов по кулоновскому возбуждению. [33]
Мы не имеем возможности подробно описать эту интересную область исследования и ограничимся разбором пррстейших, но весьма поучительных процессов передачи - неполного проникновения дейтона в ядро и реакции срыва. Кроме того, в § 62 будет рассмотрен еще один прямой процесс, происходящий под действием v-квантов - прямое вырывание протонов. [34]
В вычислениях, связанных с реакцией срыва, в качестве ядерного радиуса, обозначаемого здесь через Ь, брался радиус сферы, внутри которой плотность ядерного вещества достаточно велика для того, чтобы реакция срыва происходила согласно одному из механизмов Сербера. Строго говоря, некоторая плотность ядерного вещества существует даже на больших расстояниях от определенной общепринятым образом поверхности ядра. Таким образом, очевидно, что радиус, использованный в расчетах Сербера, определяется скорее интуитивно или путем такой подгонки, которая позволяет описывать экспериментальные данные, чем с помощью рассмотрения физических процессов, происходящих в наружных областях ядра. [35]
К перечню трудностей, связанных с получением однозначной информации относительно резонансной реакции, необходимо добавить следующее: а) пренебрежение антисимметризацией волновых функций, б) пренебрежение комбинированными эффектами, связанными с образованием составного ядра и такими процессами, как реакции срыва и подхвата, прямые взаимодействия, реальное и виртуальное кулоновское возбуждение. Очевидно, что обработка экспериментальных данных с помощью одной лишь схемы - матрицы, не учитывающей упомянутые выше эффекты, дает ошибочные значения резонансных параметров. [36]
Можно сделать аналогичную ссылку на статью Барчема [48], в которой дано общее введение в теорию ядерных реакций, изложены статистическая теория, теория упругого рассеяния, теория радиационных переходов, сводка экспериментальных данных по реакциям протонов, нейтронов и а-частиц с легкими ядрами, элементарная теория реакций срыва на дейтроне, обзор экспериментального материала по реакциям срыва и подхвата с особым ударением на указания относительно идентификации ядерных уровней. [37]
Можно сделать аналогичную ссылку на статью Барчема [48], в которой дано общее введение в теорию ядерных реакций, изложены статистическая теория, теория упругого рассеяния, теория радиационных переходов, сводка экспериментальных данных по реакциям протонов, нейтронов и а-частиц с легкими ядрами, элементарная теория реакций срыва на дейтроне, обзор экспериментального материала по реакциям срыва и подхвата с особым ударением на указания относительно идентификации ядерных уровней. [38]
Таким образом, следовало ожидать, что порог деления ggU235 находится в области отрицательных кинетических энергий падающих нейтронов. Реакция срыва дейтона позволяет производить облучение ядер такими нейтронами с отрицательной кинетической энергией. Опыт с делением 92U235 показал, что порог этой реакции действительно лежит в области отрицательных кинетических энергий нейтронов, а именно при энергии - 1 5 Мэв. [39]
В данном случае срыв происходит в результате соударения одной из частиц с ядром, в то время как другая частица пролетает, не касаясь ядра. Так как сечения реакции срыва достаточно велики, то реакции ( D, п) используются для получения мощных пучков нейтронов большой энергии. Другая причина, обусловливающая широкое применение дейтронных реакций, состоит в том, что получение в ускорителях этим путем пучков монохроматических нейтронов является сравнительно нетрудной задачей. [40]
Переходя к прямым реакциям, отметим, что реакции срыва допускают более простую трактовку, чем рикошетные. В частности, для реакций срыва А - - ВС - - АВ С было обнаружено, что переход атома В от молекулы ВС к атому А почти не сопровождается отдачей. Для таких реакций, идущих по механизму наблюдатель - срыв ( поскольку атом С фактически является только наблюдателем, а не участником реакции), оказывается возможным сравнительно просто вычислить угловое и энергетическое распределение продуктов, и, таким образом, подвергнуть проверке основные предположения о кинематике процесса. [41]
Переходя к прямым реакциям, отметим, что реакции срыва допускают более простую трактовку, чем рикошетные. В частности, для реакций срыва А ВС - АВ - f - G было обнаружено, что переход атома В от молекулы ВС к атому А почти не сопровождается отдачей, и поэтому скорость атома С до и после столкновения изменяется мало. Для таких реакций, идущих по механизму наблюдатель - срыв ( поскольку атом С фактически является только наблюдателем, а не участником реакции), оказывается возможным сравнительно просто вычислить угловое и энергетическое распределения продуктов и таким образом подвергнуть проверке основные предположения о кинематике процесса. [42]
Данков [169] указал, что в дополнение к эффектам, рассмотренным Сербером, электрическое поле ядра может вызывать расщепление дейтрона без прямого контакта с ядром-мишенью. Однако результаты Данкова представляют интерес для интерпретации экспериментальных данных по реакции срыва при высоких энергиях, поскольку расщепление дейтрона на лету приводит к появлению протонов и нейтронов в том же энергетическом интервале, что и в реакции срыва. Это одна из причин упоминания о работе Данкова в настоящей книге. Этот процесс, по-видимому, важен в случае срыва нейтронов или протонов в реакциях с тяжелыми частицами, например N14 - fN14 - N13 N15 или N14 - - N14 - - Cls - rOls, которые также известны как реакции с передачей нуклонов. Процесс, рассмотренный Даиковым, является частным случаем кулоновского возбуждения, которое позднее приобрело большую важность. В работе Данкова возбуждение происходит в состояние континуума. Вероятность расщепления вычислялась Данковым в предположении, что ядро-мишень может рассматриваться как классический потенциальный центр. [43]
Быстрые протоны получаются в ускорителях. Что касается быстрых нейтронов, то существует два метода их получения: реакция срыва для дейтона и перезарядка быстрых протонов. [44]
 |
Зависимость поляризации нейтронов от их энергии для различных реакций. [45] |
Страницы: 1 2 3 4