Cтраница 3
Во многих случаях размеры дефектов, образующихся при изготовлении образца, превышают молекулярные. В этих условиях реакцию тела на действие приложенных механических нагрузок часто можно представить как реакцию непрерывной упругой среды. [31]
Больцмана, согласно к-рому реакция тела на любое последующее нагружение не зависит от действия всех предшествующих нагрузок. [32]
Поскольку тело приобретает способность становиться более подобным жидкости на микроскопическом или субмикроскопическом уровне и механическая реакция в микрообъеме становится более гомогенной, образование надрывов или схлопывание становится несущественным. Если тело гомогенно, макроскопическая механическая реакция тела однозначно отражает усредненные субмикроскопические или даже молекулярные процессы, протекающие при его разрыве. [33]
Как известно, при относительном движении тела и жидкости между ними возникают силы взаимодействия. Допустим, что равнодействующая этих сил, возникающая как реакция тела на поток, равна R и направлена произвольно в сторону, противоположную направлению движения потока. Разложим зту силу на составляющие вдоль выбранных осей координат и обозначим эти составляющие через Fx и FIJ. [34]
Невесомая материальная точка ( тело), прикрепленная на пружине к любому телу, покоящемуся относительно ее собственной системы отсчета, не деформирует эту пружину. Учитывая, что давление точки на какое-либо тело по величине совпадает с силой реакции тела на эту точку, невесомость наблюдается при равенстве нулю силы реакции от любого тела, соприкасающегося с рассматриваемой невесомой материальной точкой. [35]
Невесомая материальная точка ( тело), прикрепленная на пружине к любому телу, покоящемуся относительно ее собственной системы отсчета, не деформирует эту пружину. Учитывая, что давление точки на какое-либо тело по модулю совпадает с силой реакции тела на эту точку, невесомость наблюдается при равенстве нулю силы реакции от любого тела, соприкасающегося с рассматриваемой невесомой материальной точкой. [36]
Отношение р, как следует из теории регулярного режима, варьирует от единицы ( если образец был предварительно равномерно нагрет) до некоторого значения р сопз. Однако в силу того что внешние условия теплообмена, выражаемые критерием Био, вызывают реакцию тела в виде некоторого температурного поля внутри образца и некоторой скорости его изменения, а температурное поле остается в нашем случае подобным самому себе, все точки образца имеют одинаковый темп охлаждения, который изменяется во времени. [37]
С другой стороны, по третьему закону Ньютона на стержень действует точно такая же, но противоположно направленная сила реакции тела. Сила Rx является реальной силой взаимодействия, поэтому она существует независимо от выбора системы координат и в абсолютном движении может совершать работу. Это справедливо также и для криволинейного движения тела т в относительной системе координат. [38]
Существуют также и другие методы, однако их рассмотрение выходит за пределы настоящей работы. Один из наиболее важных подходов такого рода основан на использовании так называемых аэродинамических переходных функций [6.67] - [6.70] и [6.78], [ 6.791. Такие функции, получаемые на основе коэффициентов Я и А, представляют собой реакцию тела с плохообтекаемым профилем на ступенчатое изменение угла атаки. Они также позволяют выразить характеристики неустановившегося режима колебаний. В работе [6.80] переходные функции применяются для предсказания реакции моста от действия ветровой нагрузки ( см. также разд. Использование таких функций обычно увеличивает возможности проведения более углубленных расчетов по сравнению с методом оценки устойчивости на основе характеристических определителей, который в общих чертах был описан выше. Отказ от более общего метода подхода, основанного на переходных функциях, оправдан лишь в случаях, когда частоты конструкции и ее собственные формы колебаний не очень существенно изменяются при действии аэродинамических сил. [39]
Реальное тело не обладает абсолютной жесткостью. Поверхность тела, на которую действует давление продуктов взрыва, деформируется, что оказывает влияние на интенсивность импульсивных нагрузок. Реакция тела на действие нагрузок сводится к следующему: 1) вблизи поверхности материал тела под действием высокого давления продуктов взрыва вначале сильно сжимается; 2) при внезапном уменьшении давления поверхность тела возвращается в ненапряженное состояние, хотя материал может получить значительную пластическую деформацию; 3) в теле возникают возмущения, вызванные действующим давлением продуктов взрыва, длительность действия которых мала, так что длина импульса в материале невелика, однако возмущения имеют вид волны с крутым фронтом. При большой интенсивности возмущений тело может разрушаться либо в отдельных локальных областях, либо по всему объему. [40]
Вторая постановка задачи основана на теории дальнодействия и заключается в том, что поле в любой точке определяется как сумма полей, создаваемых всеми источниками, первичными и вторичными. Первичными являются сторонние источники ( токи, заряды), вносимые в систему. Вторичные источники определяют поле реакции тел, составляющих систему, на поле первичных источников. При этом все тела заменяются распределенными в их объеме источниками, взаимодействие между которыми определяется в вакууме. Потенциалы и напряженности поля связаны с источниками интегральными формулами (1.13) - (1.16), поэтому метод вторичных источников приводит к интегральным уравнениям и может быть назван также методом интегральных уравнений. [41]
Полученный нами вынод о распределении диффузионного потока по поверхности цилиндра имеет совершенно общий характер и относится ко всем телам необтекаемой формы. К сожалению, мы не располагаем в настоящее время данными, которые позволили бы подвергнуть его количественной проверке. Это позволяет рекомендовать использование в качестве поверхности реакции тела необтекаемой формы в тех случаях, когда желательно получить возможно больший диффузионный поток. Хотя выведенные выше количественные выражения потока рассчитаны для конвективной диффузии в жидкости, качественно они могут применяться и для характеристики диффузии в газовой фазе. В частности, полученные результаты могут быть использованы при анализе явления испарения капель. В этой работе производится расчет потока только до точки отрыва. При этом неосновательно принимается, что диффузионный поток после точки отрыва не отличается от потока до точки отрывка. [42]
Весом стержней мы условились пренебрегать. Предположим далее, что между конечными точками стержней к ним не приложены какие-либо силы. Тогда каждый стержень находится в равновесии под действием двух сил, а именно: реакций тел А и В, приложенных в концевых шарнирах. Аксиома об абсолютно твердом теле ( § 125) позволяет заключить, что эти реакции должны быть направлены по общей линии действия, которая проходит через концевые шарниры. [43]
Но, как обсуждалось в разд. Следовательно, в соответствии с (5.5.24) можно заключить, что R и R представляют одну и ту же точку. Если тело имеет две оси геликоидальной симметрии, то они должны, следовательно, пересекаться в центре реакции тела. [44]
Гистерезис - явление, которое состоит в том, что физическая величина, характеризующая состояние тела, неоднозначно зависит от физической величины, характеризующей внешние условия. Гистерезис имеет место в тех случаях, когда состояние тела определяется внешними условиями не только в данный момент времени, но и в предшествующие моменты. Неоднозначная зависимость величин наблюдается в любых процессах, так как для изменения состояния тела всегда требуется определенное время, и реакция тела отстает от вызывающих ее причин. [45]