Прямая ядерная реакция

Cтраница 1

Прямые ядерные реакции наблюдаются в весьма широком диапазоне энергий практически на всех ядрах и со всеми теми бомбардирующими частицами, которые обычно используются. К ним относятся реакции ( n, d), ( p, d), a также прямое вырывание протонов, происходящее под действием у-лучей. [1]

Прямыми ядерными реакциями называют взаимодействия, в которых частица, налетающая на ядро-мишень, передает свою энергию и импульс либо одному ядерному нуклону, либо небольшой группе уклонов. [2]

Для объяснения прямых ядерных реакций, идущих с временами 1СГ23 - 10 - - 2 с, была сформулирована оптическая модель ядра, описывающая рассеяние частиц на ядрах. [3]

Схема обтекания профиля крыла самолета. Скорость EH ТЕ, давление ри рв. [4]

ПОДХВАТА РЕАКЦИЯ - прямая ядерная реакция, в результате к-рой ядро-мишень передает налетающей частице один или неск. [5]

К третьей группе относятся оптическая модель ядра, модель составного ядра, прямых ядерных реакций ( с методами искаженных волн и дисперсионными методами) и модели деления. Оптическая м о-д е л ь описывает, в соответствии с экспериментальными данными, рассеяние налетающих частиц ( нуклонов, дейтронов или более тяжелых) в широком диапазоне энергий ( вплоть до сотен Мэв) как происходящее на комплексном потенциале. [6]

Облучение может осуществляться: нейтронами, Р - частицами, у-лучамя, получаемыми в результате прямых ядерных реакций, а также электронами 1высокой энергии, получаемыми при радиоактивном ( З - распаде от ускорителей, и электромагнитными излучениями типа рентгеновских лучей. [7]

Рассмотренные на примере реакции ( р -, р) особенности энергетических спектров являются универсальными и проявляются в любых ядерных реакциях. Область спектра, не описываемая ни моделью испарения, ни прямыми ядерными реакциями, обусловлена механизмом предравновесных ядерных реакций. Этот механизм состоит в том, что частицы испускаются ядром на стадии установления статистического равновесия. Эта стадия начинается с возбуждения относительно несложных степеней свободы. Поэтому энергетические спектры предравновесных частиц являются более жесткими, чем испарительных. Заряженные частицы, как видно из рис. 4.15, могут быть практически все предравновесными. [8]

Рассмотренные на примере реакции ( р, р) особенности энергетических спектров являются универсальными и проявляются в любых ядерных реакциях. Область спектра, не описываемая ни моделью испарения, ни прямыми ядерными реакциями, обусловлена механизмом предравновесных ядерных реакций. Этот механизм состоит в том, чточ частицы испускаются ядром на стадии установления статистического равновесия. Эта стадия начинается с возбуждения относительно несложных степеней свободы. Поэтому энергетические спектры предравновесных частиц являются более жесткими, чем испарительных. В общем балансе всех частиц, испущенных составным ядром, доля предравновесных зависит от энергии возбуждения составного ядра и может достигать 40 % - Заряженные частицы, как видно из рис. 4.15, могут быть практически все предравновесными. [9]

Ядерные реакции, происходящие при столкновении нейтронов с ядрами, характеризуются большим разнообразием и зависят от индивидуальных особенностей сталкивающихся частиц и энергии их относительного движения. Всю совокупность ядерных реакций условно можно разделить на две группы: реакции с образованием составного ядра и прямые ядерные реакции. Система, образующаяся из поглощенного нейтрона и ядра мишени и находящаяся в сильно возбужденном состоянии, называется составным ядром. Время жизни составного ядра составляет около 10 - 17 с, а энергия возбуждения равна сумме кинетической энергии и энергии связи поглощенного нейтрона. Энергия возбуждения составного ядра распределяется среди большого числа степеней свободы. [10]

Реакции, вызываемые быстрыми нуклонами и дейтронами, протекают без образования промежуточного ядра. Типичной прямой ядерной реакцией является реакция срыва, наблюдающаяся при нецентральных соударениях дейтрона с ядром. При таких соударениях один из нуклонов дейтрона может попасть в зону действия ядерных сил и будет захвачен ядром, в то время как другой нуклон останется вне зоны действия ядерных сил и пролетит мимо ядра. [11]

Характер взаимодействия налетающей частицы с ядром зависит от ее кинетич. Он определяется теми степенями свободы ядра ( ядер), к-рые возбуждаются в ходе столкновения. Общим для всех прямых ядерных реакций является селективное возбуждение небольшого числа опре-дел. В прямом процессе после 1-го столкновения налетающая частица имеет достаточную энергию, чтобы преодолеть ядерные силы притяжения, в область действия к-рых она попала. [12]

Однако возможен процесс, когда нейтрон, сталкиваясь с отдельным нуклоном ядра-мишени, с большой вероятностью покидает ядро без взаимодействия с другими нуклонами. Такой процесс называется прямой реакцией. В отличие от ядерной реакции с образованием составного ядра, когда возбуждается большое число степеней свободы, в прямой ядерной реакции возбуждается немного степеней свободы. При энергиях налетающих нейтронов меньше 20 МэВ вероятность этого процесса мала. [13]

В теории ядерных реакций используется как модель составного ядра, так и модель прямого взаимодействия. Согласно первой, частица, попадая в ядра, в результате частых столкновений с нуклонами ядра раздает им всю свою энергию. Только в результате маловероятного, флуктуацпонного процесса на одном нуклоне может сконцентрироваться энергия, достаточная для вылета его из ядра. Модель прямых ядерных реакций, согласно к-рой налетающая частица непосредственно взаимодействует с частицами ядра, наиболее широко применима в области реакций высоких энергий - порядка 50 Мае и более. [14]

При больших энергиях, а также практически при любых энергиях в легких ядрах, как показывают экспериментальные данные, налетающий нуклон непосредственно взаимодействует с одной из частиц ядра. В этих процессах наилучшее описание достигается с помощью модели прямых ядерных р е а к ц и и, согласно к-рой и налетающая частица, и частица ядра движутся в самосогласованном потенциальном поле оболочечной модели. После реакции образовавшиеся частицы-продукты оказываются не сразу на очень большом расстоянии друг от друга, а движутся сначала в оптич. Модели составного ядра и прямых ядерных реакций описывают 2 предельных случая; в реальном процессе проявляются черты, свойственные им обоим. [15]

Страницы: 1