Значение - работа - выход - электрон
Cтраница 2
Важнейшие физические свойства щелочных металлов ( за исключением франция) сопоставлены в табл. 13.6. Значения работы выхода электронов следует рассматривать как ориентировочные, так как в сильной степени зависят от состояния поверхности. [16]
Знак заряда, получаемого при трении тел друг о друга, определяется в соответствии со значением работы выхода электронов при контакте. При относительно высоком значении работы выхода электроны приобретаются и тело заряжается отрицательно, при низком значении - электроны теряются и тело получает положительный заряд. [17]
Наоборот, при растворении оснований увеличивается концентрация ионов ОН -, а следовательно, концентрация ионов Н и значение работы выхода электронов фэ из воды уменьшаются. [18]
Так что график зависимости Ф ( Е) от УЕ должен представлять собой прямую линию, давая при Е 0 значение работы выхода электрона для эмиттирующей поверхности. Однако поскольку значение Ф включает объемный член р е ( величина которого неизвестна), то можно определить лишь разницу моментов двойного слоя между гранями, а не их абсолютные значения. [19]
При соприкосновении двух различных металлов ( или полупроводников, см. часть II) между ними возникает контактная разность потенциалов, обусловленная различием значений работы выхода электронов и различием значений концентрации свободных электронов соприкасающихся металлов. [20]
В табл. 15 - 1 приведены ориентировочные значения длинноволновой границы чувствительности Х0 большого числа металлических и полупроводниковых элементов, вычисленные по формуле ( 15 - 1) на основании значений работы выхода электронов для этих элементов. [21]
Величина эмиссионного тока, возникающего под влиянием ноль из каждого элемента неоднородной эмиттирующей поверхности ( такой, например, как кончик полусферического монокристалла используемого в эмиссионной микроскопии), определяется локаль ным значением работы выхода электрона и, следовательно, ло кальным моментом электронного двойного слоя. [22]
Физической величиной, характеризующей процесс образования заряда на минералах при контактной электризации, является работа выхода электрона, которую необходимо затратить на преодоление сил, удерживающих электрон в решетке при выходе его из минерала. Количественных данных о значениях работы выхода электрона для минералов пока практически нет в связи с трудностью их экспериментального определения и теоретического расчета. [23]
При соприкосновении двух различных металлических проводников ( или полупроводников, см. гл. Причина появления этой разности потенциалов заключается в различии значений работы выхода электронов из различных металлов ( см. табл. 7 - 1), а также в том, что концентрация электронов, а следовательно, и давление электронного газа у разных металлов и сплавов могут быть неодинаковыми. [24]
Напряжение его тем больше, чем выше нагрев; зависит оно также и от значений работы выхода электронов у взятых металлов. [25]
Внешний фотоэффект возможен лишь при условии / гумакс А. Красная граница фотоэффекта УМИН - A / h или Ямакс ch / A зависит только от значения работы выхода электрона, т.е. от химической природы металла и состояния его поверхности. Общее число п фотоэлектронов, вылетающих из катода за единичный промежуток времени, прямо пропорционально числу фотонов и, падающих за это время на поверхность катода. [26]
 |
Схема расположения уровней адсорбированных мономеров ММА и СТ на зонной диаграмме ZnO. [27] |
Наиболее вероятным, видимо, следует считать такой механизм, при котором избыточный носитель ( электрон или дырка), мигрирующий в зоне проводимости или в валентной зоне, захватывается адсорбированной молекулой, а образовавшийся при этом ион-радикал реком-бинирует затем с носителем противоположного знака. В общем случае направление переноса электрона между молекулами адсорбата и решеткой определяется конкретным расположением уровней на зонной диаграмме. Типичные зонные диаграммы приведены на рис. 3.4. Уровни, образуемые адсорбатом на поверхности твердого тела, можно построить, пользуясь известными значениями потенциала ионизации / и энергии возбуждения Е молекулы, а также значением работы выхода электронов ф из твердого тела. Согласно распределению Ферми при Е1 F уровень адсорбированной молекулы с высокой вероятностью заполнен электроном в равновесных, т.е. темновых условиях. При Е1 F в условиях электронного равновесия этот уровень будет свободен. Однако при освещении, когда в ЗП появляются избыточные носители, становится энергетически выгодным процесс их захвата на уровень Е1 с образованием анион-радикала. [28]
 |
Зависимость эмиссионного тока от азимутального угла для монокристалла вольфрама в виде проволоки при 1880 К и приложенном к поверхности поле 6 - 104 в / см. [29] |
На рис. 37 приведены измеренные Николь-сом [152] величины эмиссионного тока для различных кристаллографических направлений монокристалла вольфрама, полученного в виде проволоки. В табл. 2 указаны величины Ф, полученные Ни-кольсом [152] и Диковой с сотрудниками [153], для пяти различных поверхностных ориентации. В настоящее время стало очевидным, что для плоскости ( 110) значение, полученное Никольсом, занижено. Большое практическое значение имеет тот факт, что значение работы выхода электрона можно очень сильно изменить нанесением на поверхность эмиттера хорошо подобранного металлического осадка. Представляется, что в большинстве случаев такой осадок полностью контролирует эмиссионные характеристики. [30]
Страницы: 1 2