Cтраница 3
На практике вместе с полезным локационным сигналом от цели всегда присутствует аддитивный световой фон. Он порождается рассеянным в атмосфере солнечным излучением, свечением звездного ночного неба и излучением, отраженным от различных посторонних объектов, попадающих в поле зрения оптических систем. Являясь следствием естественного хаотического излучения, временная реализация фона, возникающего вследствие рассеяния в атмосфере, имеет явно выраженный случайный характер и обладает широким частотным спектром, который в пределах пропускания приемных оптических систем можно считать постоянным. С точки зрения временных свойств случайной реализации это означает, что ее значения оказываются практически б-коррелированы. [31]
Плотность промывочной жидкости в скважине, определяющая скорость распространения звуковых волн, является одним из тех параметров, изменение которого в процессе бурения не столь существенно. В то же время диапазон этих изменений известен и определяется рамками требуемой технологии ведения буровых работ. Его естественный дрейф может быть зарегистрирован лишь на уровне больших временных реализаций. На уровне мгновенных значений высокочастотных пульсаций давления в гидроканале он остается квази постоя иным. [32]
Рассеяние от взволнованной морской поверхности придает процессу динамику. Акустические поля вследствие этого существенно изменяются как от одной точки до другой, так и во времени. Каждая пространственная или временная реализация вследствие интерференции волн обладает достаточно сложной структурой. Минимумы и максимумы интерференционной структуры поля весьма глубоки и соседствуют друг с другом, придавая каждой реализации вид шума. [33]
Рассмотрим кратко сценарии перехода из одного режима колебаний в другой в диоде Пирса. Из режима сильно нерегулярных колебаний к почти регулярным при а & 1 28тг переход происходит жестким образом, без предварительного упрощения колебаний. Возникновение хаотических колебаний при а и 2 48тг также происходит жестким образом. В отличие от этого, режим нерегулярных колебаний при а / тг Е Е ( 1 58; 1 68) возникает и исчезает при увеличении а через постепенное усложнение ( упрощение) колебаний. Временная реализация поля на выходе системы при этом состоит из областей регулярного поведения, прерываемых хаотическими всплесками. [34]
Дальнейший рост а приводит к расширению ленты аттрактора, что соответствует росту нерегулярности колебаний в электронном пучке. В спектре мощности при этом растет уровень шумового пьедестала и расплываются отдельные спектральные пики. Аттрактор по-прежнему является сильно неоднородным. Увеличение а выше 1 58тг приводит к блужданию изображающей точки по аттрактору. На фазовом портрете видна область разбегания близких фазовых траекторий, что характерно для хаотических аттракторов. В спектре имеет место развитый шумовой пьедестал, что также свидетельствует о развитых хаотических колебаниях виртуального катода в данном случае. Нерегулярность колебаний проявляется и во временной реализации, однако, основной временной масштаб - 1 / Wp, связанный с плазменной частотой пучка, сохраняется. При а 1 86тт нерегулярность колебаний резко уменьшается. Аттрактор при этом представляет узкую ленту сложной формы. В спектре мощности можно выделить большое число высших гармоник, имеющих почти одинаковую с гармоникой основной частоты амплитуду, что свидетельствует о сильной нелинейности про-цесов в системе. [35]