Cтраница 1
Регистрация нейтронов основана на двух принципах: во-первых, на наблюдении заряженных частиц, возникающих при ядерном взаимодействии нейтронов с веществом, вводимым в прибор, и, во-вторых, на использовании явления отдачи ядер легких элементов при столкновении их с нейтронами. Выбор метода зависит от энергии нейтрона: для медленных нейтронов пользуются методом ядерных взаимодействий, тогда как для быстрых - методом ядер отдачи. [1]
Регистрация нейтронов, проходящих через вещество, основана на тех, эффектах, которые возникают при взаимодействии нейтронов с ядрами, и осуществляется счетчиками или ионизационными камерами. Так, при рассеянии нейтрона1 ядро отдачи получает от нейтрона часть или всю его энергию. Наблюдая ядро отдачи любым из методов, применяемых для регистрации заряженных частиц, можно подсчитать число провзаимодействовавших с ядрами нейтронов, пропорциональное числу ядер отдачи, и найти энергию нейтронов. Оказалось, что измеренная на опыте энергия ядер отдачи является простой функцией энергии нейтрона. Таким способом регистрируются быстрые нейтроны. [2]
Регистрация нейтронов, проходящих через вещество, основана на тех эффектах, которые возникают при взаимодействии нейтронов с ядрами, и осуществляется счетчиками или ионизационными камерами. Так, при рассеянии нейтрона ядро отдачи получает от нейтрона часть или всю его энергию. Наблюдая ядро отдачи любым из методов, применяемых для регистрации заряженных частиц, можно подсчитать число провзаимодействовавших с ядрами нейтронов, пропорциональное числу ядер отдачи, и найти энергию нейтронов. Оказалось, что измеренная на опыте энергия ядер отдачи является простой функцией энергии нейтрона. Таким способом регистрируются быстрые нейтроны. [3]
Регистрация нейтронов имеет свои особенности в связи с тем, что непосредственно сам нейтрон нельзя зарегистрировать, так как он электрически нейтрален. [4]
Регистрация нейтронов, проходящих через вещество, основана на тех эффектах, которые возникают при взаимодействии нейтронов с ядрами, и осуществляется счетчиками или ионизационными камерами. Так, при рассеянии нейтрона ядро отдачи получает от нейтрона часть или всю его энергию. Наблюдая ядро отдачи любым из методов, применяемых для регистрации заряженных частиц, можно подсчитать число провзаимодействовавших с ядрами нейтронов, пропорциональное числу ядер отдачи, и определить энергию нейтронов. Оказалось, что измеренная на опыте энергия ядер отдачи является простой функцией энергии нейтрона. Таким способом регистрируются быстрые нейтроны. [5]
Регистрация нейтронов высоких энергий ( десятки МэВ и выше) столь сложна, что там, где только можно, ее стараются избежать. [6]
Регистрация нейтронов высоких энергий ( десятки МэВ и выше) столь сложна, что там, где только можно, ее стараются избежать. Но так мы не получим ни углового, ни энергетического распределения вылетающих нейтронов. Тут уже нужен детектор, работающий без предварительного замедления. [7]
Для регистрации нейтронов используется промышленный прибор СЧ-3 ( снабженный пропорциональным борным счетчиком СНМО-5) в соединении с разработанной применительно к нему установкой ( ФНМ-2), в которой облучаются пробы и замедляются нейтроны. Установка санкционирована Госсанинспекцией СССР и может эксплуатироваться в аналитических лабораториях. [8]
Для регистрации нейтронов при прохождении их через газ используются вторичные эффекты, а именно ядра отдачи, возникающие при столкновении нейтрона с легким ядром. Ядра отдачи ионизируют атомы газа, и в электрической схеме прибора также появляется импульс тока. Кроме того, для регистрации нейтронов используются ядерные реакции с нейтронами, в результате которых образуются заряженные частицы, также вызывающие ионизацию газа. На этом принципе работают борные счетчики, заполненные фтористым бором. [9]
Для регистрации нейтронов применяются кристаллы ZnS ( Ag) с ФЭУ. При измерениях методом НГК используется газоразрядный счетчик. [10]
Для регистрации нейтронов при прохождении их через газ используются вторичные эффекты, а именно ядра отдачи, возникающие при столкновении нейтрона с легким ядром. Ядра отдачи ионизируют атомы газа, и в электрической схеме прибора также появляется импульс тока. Кроме того, для регистрации нейтронов используются ядерные реакции с нейтронами, в результате которых образуются заряженные частицы, также вызывающие ионизацию газа. На этом принципе работают борные счетчики, заполненные фтористым бором. [11]
Для регистрации нейтронов высоких энергий в основном используются метод протонов отдачи и метод пороговых детекторов. [12]
Эффективность регистрации нейтронов и у-лучей очень сильно меняется в зависимости от тина измерительного прибора. Счетчик импульсов с пропорциональным усилителем чувствителен лишь по отношению к ионизующему действию ядер, выбиваемых нейтронами, счетчик Гейгера - Мюллера регистрирует преимущественно у-лучн, счетчик же совпадений позволяет регистрировать только у-лучп. Относительная эффективность, ионизационной камеры, наполненной газом под атмосферным или под более высоким давлением, получается совершенно различной для нейтронов и у-лучей, в зависимости от того, каким газом и под каким давлением она наполнена. [13]
Использование лития для регистрации нейтронов в кристалле Lil, активированные таллием, основано на том, что быстрые а-частицы и тритоны реакций будут вызывать энергичное свечение, легко регистрируемое фотоэлектронным умножителем. [14]
Метод основан на регистрации нейтронов, возникающих по фотонейтронной реакции ( у, п), заключающейся в расщеплении ядер элементов под действием жестких у-квантов при облучении отобранных проб или горных пород. Фотонейтронная реакция имеет порог, равный энергии связи нейтрона в ядре. Для большинства элементов эта энергия составляет 6 - 12 МэВ, для немногих - 4 - 6 МэВ, и только для 9Ве и 2Н она мала настолько ( 1 67 и 2 23 МэВ соответственно), что реакцию ( у, п) можно осуществить с помощью радиоизотопных источников. [15]