Вероятность - вынужденное испускание
Cтраница 1
Вероятность вынужденного испускания под действием поля пропорциональна спектральной плотности энергии поля и некоторому коэффициенту Впт, который называется коэффициентом Эйнштейна для вынужденного ( индуцированного) излучения. [1]
Это означает, что вероятности вынужденного испускания и поглощения одинаковы для любой пары состояний. [2]
Из уравнения ( 31) следует, что вероятность вынужденного испускания равна также вероятности поглощения излучения абсолютно черного тела. Если коэффициент В известен, то по уравнению ( 32) можно определить коэффициент Л 2ь Коэффициент В можно получить из уравнения ( 15а), которое справедливо для случая монохроматического излучения. Для излучения с большой шириной спектра, подобного излучению абсолютно черного тела, обозначим плотность энергии в интервале частот со и со dco через ршй. [3]
Наблюдаемый коротковолновый сдвиг означает, что вследствие повышения вероятности вынужденного испускания время те становится сопоставимым со временем TR, которое для данной системы может оцениваться приблизительно как 10 пс. [4]
Естественно, осуществление генерации рабочим телом возможно, если вероятность вынужденного испускания превалирует над спонтанным. [5]
EI на нижний Eh, к числу частиц, находящихся на верхнем уровне EI, на единицу плотности излучения, называют коэффициентом Эйнштейна для вынужденного испускания, а произведение Bikp ( vik) - вероятностью вынужденного испускания. [6]
В § 15.9 мы увидим, что явление вынужденного излучения нашло свое экспериментальное подтверждение в принципиально новых квантовых источниках и усилителях света, созданных в последние годы. Вероятность вынужденного испускания под действием поля пропорциональна спектральной плотности w ( v) энергии поля1 и некоторому коэффициенту Впт, который называется коэффициентом Эйнштейна для вынужденного ( индуцированного) излучения. [7]
Вероятность вынужденного испускания под действием поля пропорциональна спектральной плотности энергии поля и некоторому коэффициенту Вт, который называется коэффициентом Эйнштейна для вынужденного ( индуцированного) излучения. [8]
В § 15.9 мы увидим, что явление вынужденного излучения нашло свое экспериментальное подтверждение в принципиально новых квантовых источниках и усилителях света, созданных в последние годы. Вероятность вынужденного испускания под действием поля пропорциональна спектральной плотности р ( v) энергии поля 1 и некоторому коэффициенту Впт, который называется коэффициентом Эйнштейна для вынужденного ( индуцированного) излучения. [9]
Возрастание прекращается, когда поле в резонаторе достигает величины, при к-рой вероятность вынужденного испускания становится столь большой, что за время пролета резонатора успевает испустить фотон как раз половина молекул пучка. [10]
Как видно из ( 1 - 21), вероятность вынужденных переходов с более высокого энергетического уровня на низший равна вероятности обратных вынужденных переходов с низшего энергетического уровня на более высокий. Это означает, что вероятность поглощения атомом или молекулой падающего на них излучения равна вероятности вынужденного испускания. Коэффициенты Ьпт и Ьтп называются соответственно коэффициентами вынужденного испускания и поглощения по Эйнштейну. [11]
Вероятность поглощения фотона типа ki, si, как и ожидалось, пропорциональна числу фотонов пь181 данного типа, имеющихся в поле в начальный момент времени. Однако вероятность испускания фотона типа ki, si пропорциональна n lSl 1 и, следовательно, содержит два вклада. Член, пропорциональный nklSl, называется вероятностью вынужденного испускания или индуцированного испускания. Он пропорционален интенсивности поля, отвечающего моде ki, si, точно так же, как вероятность поглощения. С другой стороны, второй член не зависит от числа заполнения фотонов и отличен от нуля даже в вакуумном состоянии. Он называется вероятностью спонтанного испускания. Если процессы вынужденного испускания и поглощения имели место и в классическом поле, как было показано в разд. Спонтанный процесс иногда описывается как процесс, индуцированный вакуумными флуктуациями квантового поля. [12]
Изменяя интенсивность возбуждающего импульса, удается повысить выходную мощность лазерной генерации красителя в 200 раз, что приводит к коротковолновому сдвигу длины волны лазерной генерации красителя на 100 А. Аналогично повышение концентрации ANF в 10 раз дает коротковолновый сдвиг приблизительно на 100 А. Повышение концентрации также свидетельствует о том, что при высокой плотности возбуждения вероятность вынужденного испускания увеличивается. [13]
 |
Зависимость населенностей уровней и коэффициента поглощения от плотности возбуждающей стационарной радиации. [14] |
Следует отметить, что еще в 20 - х гг. Вавилов искал экспериментальную зависимость коэффициента поглощения от интенсивности падающего светового потока. Для обнаружения эффекта насыщения в двухуровневых системах нужны еще более мощные ( лазерные) потоки. В этом случае вероятность вынужденного испускания превосходит вероятность спон - тайного испускания. [15]
Страницы: 1