Cтраница 2
Системы, в которых вероятность нахождения частиц в верхних состояниях больше, чем в нижних, называются системами с инверсной населенностью. Для их описания необходимо считать температуру величиной отрицательной. Системы с отрицательными температурами используются для создания квантовых генераторов и усилителей. [16]
Системы, в которых вероятность нахождения частиц в верхних состояниях больше, чем в нижних, называют системами с инверсной населенностью. Для их описания необходимо считать температуру величиной отрицательной. Системы с отрицательными температурами используются для создания квантовых генераторов и усилителей. [17]
Уравнение Шредингера дает только вероятность нахождения частицы ( электрона) в определенной области пространства. [18]
Величина i 2dr есть вероятность нахождения частицы в элементе пространства dx, а ц / 2Л - вероятность нахождения частицы во всем пространстве. [19]
I ф 12 для вероятности нахождения частицы, но в волновой механике это выражение не обусловлено существованием скрытой траектории. [20]
V, представляет собой вероятность нахождения частицы в этом объеме. Вычислим производную от этой величины по времени. [21]
Показать, что плотность вероятности нахождения частицы определяется только координатной ф-функцией. [22]
Пусть вектор состояния огределяется вероятностями нахождения частиц ключевого компонента в каждой из ячеек рассматриваемой которые являются координатами вектора. [23]
Пусть вектор состояния огределяется вероятностями нахождения частиц ключевого компонента в каждой из ячеек рассматриваемой системы, которые являются координатами вектора. [24]
Квадрат модуля волновой функции равен вероятности нахождения частицы в единичном объеме, то есть плотности вероятности. [25]
Функция Ч / определяет собой вероятность нахождения частицы в том или ином месте. Ввиду того что вероятность - величина существенно положительная, а ф ( х) может принимать не только действительное, но и комплексное значение, вероятность нахождения частицы в элементе dV объема принимают пропорциональной величине I ФФ а. Эта статистическая интерпретация волновой функции вполне оправдывается и является общепринятой. [26]
В том случае, если вероятность нахождения частицы в одном состоянии не мала, распределение Больцмана (1.10) нарушается. Тогда закон распределения частиц по состояниям зависит от статистики этих тождественных частиц. Далее мы определим эту величину в случае, когда в одном состоянии может находиться не более одной частицы. [27]
По этому же закону затухает вероятность нахождения частицы внутри потенциальной ямы, окруженной барьером. [28]
I Е2 I2 есть плотность вероятности нахождения частицы в данной точке пространства. [29]
Отсюда следует, что убыль вероятности нахождения частицы в объеме V равна потоку вектора / через поверхность, ограничивающую объем. [30]