Cтраница 1
Вероятность перехода определяется квадратом матричного элемента оператора возмущения и зависит, разумеется, от выбора величин, характеризующих состояние непрерывного спектра. [1]
Вероятность перехода под действием внешнего излучения ( свободного электромагнитного поля) определяется как параметрами ( Начального и конечного состояний системы, так и числом фотонов. [2]
Вероятность перехода в рассматриваемом случае определяется формулой Розена - Зинера - Демкова ( см. гл. [3]
Вероятности перехода в единицу времени Wy - и Wf ] соответствуют переходу между вращательными состояниями молекулярного иона, причем распределение молекул по вращательным состояниям молекулы, как и распределение молекул и ионов по поступательным степеням свободы, соответствует термодинамическому равновесию. [4]
Вероятность перехода при многофотонном поглощении вычисляется на основании методов теории возмущений, применяемых к уравнениям движения для оператора плотности. Предположим, что к гамильтониану добавляется член Ж, характеризующий взаимодействие или возмущение, и что он значительно меньше, чем У6й - невозмущенный гамильтониан. [5]
Вероятности переходов получаются из сил осцилляторов умножением на v2, поэтому между далеко отстоящими уровнями они имеют относительно ббльшие значения. [6]
Вероятность перехода при многофотонном поглощении вычисляется на основании методов теории возмущений, применяемых к уравнениям движения для оператора плотности. Предположим, что к гамильтониану добавляется член Зе, характеризующий взаимодействие или возмущение, и что он значительно меньше, чем Шо - невозмущенный гамильтониан. [7]
Вероятность перехода Л, согласно формуле ( 18), дает число переходов, которые может совершить один атом в 1 сек. [8]
Вероятность перехода - это вероятность того, что система перейдет из одного состояния в другое. В частности, вероятность перехода определяет интенсивность спектральных линий и, следовательно, природу красок. Квантовомеханическое рассмотрение вероятности перехода обычно основано на теории возмущений. Действующее на молекулу осциллирующее электромагнитное поле слегка искажает ее, и это искажение может быть истолковано как примесь возбужденных состояний к исходному состоянию молекулы. Поскольку волновая функция в этом случае содержит компоненты возбужденных состояний, существует отличная от нуля вероятность перехода в эти состояния. [9]
Вероятность перехода зависит от силы света ( энергии возмущения), от соответствия между частотами возбуждающего излучения и возбуждаемого перехода ( поскольку взаимодействие сильнее в случае резонанса ] и от силы взаимодействия между молекулой и электромагнитным полем. Последняя связана с ди-польным моментом перехода ( см. разд. [10]
Вероятности переходов рассматриваются также в следующих разд. [11]
Вероятность перехода с одного энергетического уровня на другой, в результате взаимодействия системы с излучением, пропорциональна числу частиц на уровне, с которого осуществляется переход. [12]
Вероятность перехода и средняя продолжительность жизни возбужденных состояний ядер обычно выражаются через ширину уровня энергии ядер. В ядерной физике понятие ширины уровня имеет тот же источник и интерпретацию, что и ширина уровня в атомной спектроскопии. [13]
Вероятности переходов между уровнями с одинаковыми номерами конечного состояния должны быть иропор - циональны или одинаковы. [14]
Вероятность перехода пропорциональна квадрату матричного элемента Ж между начальным и конечным состояниями. [15]