Вероятность - спонтанный переход
Cтраница 2
Вычислить отнесенную к единице времени вероятность спонтанного перехода 2р - Is и время жизни в состоянии 2р для атома водорода. [16]
Из (4.4) видно, что вероятности вынужденных и спонтанных переходов уравниваются при плотности фотонов m вынуждающего излучения, совпадающей с точностью до л с числом, равным объемной плотности колебаний электромагнитного поля в полуширине полосы люминесценции. [17]
Всегда имеется отличная от нуля вероятность самопроизвольного, спонтанного перехода электрона через потенциальный барьер в свободное состояние. Переходы такого типа были рассмотрены в § 31 применительно к альфа-распаду. [18]
А - коэффициент пропорциональности, или вероятность спонтанного перехода; N - число возбужденных атомов; к - степень ионизации ( при высокой температуре облака дуги нейтральные атомы могут ионизироваться: А А е - и в облаке дуги появляются ионы и электроны); Е - энергия возбуждения линии; k - постоянная Больцмана; Т - равновесная температура плазмы источника. Различают электронную температуру плазмы Т /, ионную температуру Тг и температуру нейтральных атомов Та. Плазма, для которой температуры всех компонентов равны, называется изотермической. [19]
Здесь А и Л 2 - вероятности спонтанных переходов соответствующих линий, gi и g2, EI и EI - статистические веса и энергии верхних уровней, К и 2 - длины волн. [20]
Чтобы оценить матричный элемент rkm, приравняем вероятность спонтанного перехода величине 1 / т, где т - время жизни атома в возбужденном состоянии. [21]
Определить диапазон частот излучения, при котором вероятность спонтанного перехода более чем в 100 раз превосходит вероятность индуцированного перехода под влиянием равновесного излучения температуры Т 293 К. [22]
Низкий уровень этих шумов объясняется тем, что вероятность спонтанных переходов, зависящая от куба частоты, в радиодиапазоне по сравнению с оптическим диапазоном незначительна. В реальных условиях шумовая температура определяется шумами источника сигнала и элемента волноводного тракта на входе. [23]
Планка; v - частота излучаемого света; Атп - вероятность спонтанного перехода между энергетическими уровнями тип; gm - статистический вес; Z0 - сумма по состояниям для атома; N0 - концентрация атомов в нормальном состоянии; х-степень ионизации; Ет - энергия возбужденного состояния; k - постоянная Больцмана; Т - температура газа. [24]
Выбор спектральных линий определяется тем, известны ли для них вероятности спонтанных переходов и можно ли эти линии наблюдать без наложения соседних линий при заданной дисперсии спектрографа и при ширине его входной щели, обеспечивающей надежное фотометрирование. Желательно выбирать линии, лежащие в узкой спектральной области с разницей длин волн не более 10 - 7 - 20 нм. [25]
 |
В пределах контура спектральной линии находится несколько собственных частот резонатора. [26] |
Как время жизни т атома в возбужденном состоянии связано с вероятностью спонтанного перехода. [27]
Такие переходы в опыте Лэмба и Ризерфорда индуцировались радиочастотным излучением ( вероятность соответствующего спонтанного перехода, пропорциональная со4, исчезающе мала вследствие малости со), причем при некоторой частоте наблюдается сильное гасящее действие, в результате которого ток на мишень прекращается. [28]
При большой интенсивности падающего света вероятность вынужденных переходов может приблизиться к вероятности релаксационных спонтанных переходов, посредством которых возбужденные атомы или молекулы избавляются от избытка энергии и возвращаются в основное состояние. [29]
 |
Система с тремя уровнями.| Схема квантового генератора. [30] |
Страницы: 1 2 3 4