Вероятность - прилипание
Cтраница 4
Из формулы (20.32) видно, что Г5 имеет почти одинаковые значения для всех конечных состояний ядра В, так как вероятность прилипания Ев является медленно меняющейся функцией энергии испускаемой частицы. Это следствие весьма полезно для рассмотрения энергетического распределения испускаемых частиц. [46]
Результаты подобных опытов, в которых впервые определяли скорость физической адсорбции на чисто металлической поверхности, представлены на рис. 3 в виде графика зависимости вероятности прилипания от поверхностной концентрации. [47]
Расчеты показывают, что образование наблюдаемых кластеров может быть описано в рамках модели Виттена - Сандера, если использовать двухстадийную схему. На второй стадии принимает участие примерно такое же число отдельных частиц, что и на первой стадии. Вероятность прилипания отдельной частицы к кластеру, равная 1 / 10 соответствует утолщению ветвей кластера и повышению его фрактальной размерности по сравнению со случаем, когда эта вероятность равна единице. [49]
 |
Поверхностные потенциалы этана ( а, г, этилена ( б, 3 и ацетилена ( в, в на серебряной ( а, б, в и медной ( г, и, е пленках в зависимости от заполнения поверхности. [50] |
При - 183 С кривая зависимости между поверхностным потенциалом и степенью заполнения ( см. рис. 1) имеет S-образную форму для обоих металлов. Однако, возможно, что начальная линейная часть не характерна для всей поверхности пленки. Если вероятность прилипания не очень мала и адсорбированные молекулы этилена неподвижны, то часть пленки, параллельная электроду сравнения, заслонена от впускаемого газа, и регис-рируемый потенциал будет иметь ложные заниженные значения. Этот факт наблюдался в отдельных опытах с окисью углерода, когда измерения по диодному методу показали, что адсорбция является неподвижной при - 183 С, и когда было возможно прямое сравнение результатов, полученных на той же пленке методами вибрирующего конденсатора и диодным. [51]
Интересной информацией о фракта1ьном кластере является найденное в работе [56] среднее координационное число, которое представляет собой среднее число ближайших соседей у входящих в состав кластера частиц. Это среднее координационное число получено для случая, когда кластер образуется в результате прилипания к нему последовательно по одной частице, каждая из которых совершает диффузионное движение в пространстве. Для вероятности прилипания частицы, равной единице, среднее координационное число составляет 2 202 0 017 для двумерного пространства и 2 251 0 006 для трехмерного пространства. Эта величина слабо зависит от деталей модели. В случае единичной вероятности прилипания в двумерном пространстве среднее координационное число равно 2 191 0 007 для решеточной модели и 2 216 0 019 для нерешеточной модели. Полученные значения свидетельствуют о том, что очередное ветвление в рассматриваемых кластерах происходит в среднем через каждые четыре-пять частиц. [52]
Страницы: 1 2 3 4