Cтраница 3
Прежде всего сформулируем некоторое важное условие, достаточное для правильного определения вероятности разряда: необходимо, чтобы определенные значения какого-либо атрибута или атрибутов всегда соответствовали одному и только одному значению вероятности разряда. Иными словами, всегда, когда значение вероятности разряда отличается для двух примеров, для этих же примеров отличаются и значения атрибутов. [31]
Из формулы ( 5 - 7) следует, что увеличение числа параллельно включенных промежутков сдвигает кривую вероятности разряда в область меньших значений U. Поэтому более правильно считать, что При [ / t / p - ЗаР1 [ 7 0, и тогда Рп U также равно нулю. В этом случае при п - оо кривая вероятности разряда приобретает вид вертикальной линии, проходящей на оси абсцисс через точку [ / 50, - Зз ( абс. [32]
Испытательное импульсное напряжение полной или срезанной волны прикладывают к изоляции последовательно 3 раза. Если при этом будет иметь место один разряд на изоляции, то к изоляции прикладывают испытательное напряжение еще 3 раза. При этом повторном приложении напряжения разрядов на испытываемой изоляции не должно быть. Этот метод испытания соответствует 15-процентной вероятности разряда на испытываемом объекте. [33]
Фазовый переход ион в р-ре - атом в кристаллич. Каждая из стадий может определять скорость процесса. При низких перенапряжениях ( 30 мВ) для Си и А § скорость процесса определяется поверхностной диффузией, при более высоких перенапряжениях - стадией переноса заряда. Адатомы могут нести нек-рый электрич. Вероятность разряда иона непосредственно в месте роста или на пов-сти грани с последующей диффузией адатомов к месту роста зависит от концентрации ионов в р-ре, энергии их десольватации и энергии связи атомов в кристаллич. [34]
Продолжение увеличения напряжения не вызывает дальнейшего увеличения числа импульсов в единицу времени. Именно в этом интервале напряжений, известном под названием плато, и следует работать со счетчиком Гейгера-Мюллера. Если напряжение продолжают увеличивать дальше, то, наконец, возбуждается непрерывный разряд, проявляющийся в быстром возрастании числа импульсов в единицу времени, несмотря на то, что радиоактивный источник остается тем же самым. Это происходит вследствие увеличения мертвого времени, что объясняется возникновением затяжных, длительных разрядов, обычно связанных с очень малым сопротивлением утечки на входе счетчика Гейгера-Мюллера. Кроме того, плато ограничивается чувствительностью усилителя на малых напряжениях и увеличением вероятности ложных разрядов на высоких напряжениях. При очень высоких напряжениях счетчик Гейгера-Мюллера перестает работать и переходит в состояние непрерывного разряда. [35]
Методика испытаний коммутационными импульсами должна быть следующей. На предварительно загрязненном изоляторе устанавливается рабочее напряжение, после чего начинается увлажнение объекта. Время стабилизации составляет несколько минут. На каждой ступени напряжения прикладывается серия импульсов. Допустимое количество импульсов, прикладываемое при одном загрязнении и увлажнении, определяется экспериментально. Меняя амплитуду импульса ступенями, определяют кривую распределения вероятностей разряда ( 50 % - ное разрядное напряжение), соответствующую заданной форме волны. Прикладывая серию волн различной длительности, можно определить вольт-секундную характеристику, которая позволяет оценить поведение изоляторов в широком диапазоне действующих волн. [36]