Вероятность - детектирование
Cтраница 1
Вероятность детектирования пропорциональна At после выполнения суммирования по конечным состояниям, так что можно говорить о мгновенной скорости фотоэлектрической эмиссии. [1]
Хотя вероятность фотоэлектронного детектирования в определенном месте и времени является важной величиной, характеризующей оптическое поле, она, тем не менее, связана с самым простейшим типом измерения. Более сложные измерительные процедуры включают в себя корреляции между фотодетекторами в различных пространственно-временных точках. Рассмотрим ситуацию, поясненную на рис. 14.3, в которой имеется два фотодетектора с квантовыми выходами QI, 2, площадью фотокатодов Si, 82 с центрами в точках FI, Г2, и которые подвергаются воздействию оптического поля таким образом, что свет оказывается падающим нормально к обоим детекторам. Мы вновь предполагаем для простоты, что поле на каждом фотокатоде имеет вид плоской волны. [2]
В таком случае вероятность детектирования для TV-электронного детектора просто в N раз больше вероятности для од-ноэлектронного детектора. [3]
Этот параметр определяет вероятность детектирования фотона, попадающего на фоточувствительную область. [4]
В таком случае, вероятность детектирования фотона одновременно в отраженном и прошедшем пучках равна нулю. Излишне говорить, что для данного результата в случае классического поля аналогии нет, и величина ( г2 2 гз 2) не может обратиться в нуль, если только само поле тождественно не равно нулю. [5]
Когда EQ huj 0, вероятность детектирования очень мала, потому что главный пик дельта-подобной функции попадает за пределы области интегрирования. [6]
Рассмотрев некоторые частные случаи, в которых вероятность детектирования p ( n t t T) принимает простой вид, вернемся теперь к общим формулам (14.8.7) или (14.8.8) и рассмотрим некоторые их свойства. В силу пуассоновской структуры распределения некоторые производящие функции легко вычисляются. [8]
Другими словами, для поля в когерентном состоянии вероятность детектирования при неизменности состояния поля, равна вероятности детектирования безотносительно к конечному состоянию поля. [9]
В общем случае величина ту, которая определяет вероятность детектирования одним электроном, может не быть одинаковой для всех электронов, но может зависеть от положения г связанного электрона на фотокатоде. [10]
 |
Синхронизирующие кодовые слова Баркера.| Синхронизирующие кодовые слова Уилларда. [11] |
Система, использующая синхронизирующее слово, описывается двумя вероятностями - вероятность пропущенного детектирования и вероятность ложной тревоги. Очевидно, разработчик системы должен максимально уменьшить обе вероятности. К сожалению, это требование противоречиво. Для того чтобы уменьшить вероятность пропуска, система должна допускать неидеальную корреляцию входного синхронизирующего слова, т.е. слово должно приниматься даже в том случае, если оно содержит небольшое число ошибок. В то же время это увеличивает число последовательностей символов, которые будут приняты; следовательно, увеличивается вероятность ложной тревоги. [12]
Однако заметим, что локализация фотона ( в отличие от локализуемости амплитуды вероятности детектирования фотона) качественно отличается от локализации частицы, обладающей массой, например, электрона. Электрон можно поместить в малый объем, линейные размеры которого меньше или равны комптоновской длине волны. Фотон же невозможно поместить или втиснуть в объем, линейные размеры которого меньше длины волны фотона. [13]
Однако особые свойства когерентного состояния делают возможным сократить вычисления и использовать наши предыдущие результаты для вероятности единичного детектирования. [14]
Здесь РХ ( / Л, а) и РЧ Ч & Ь) - вероятности детектирования частиц 1 и 2 при ориентации приборов Штерна-Герлаха ( рис. 18.2) под углом а и и соответственно, где р, - скрытые переменные, полностью описывающие процесс испускания в источнике и dA - мера переменных / i. Далее, РХ () и Р2 () - вероятности прохождения частиц 1 и 2 через соответствующие приборы Штерна-Герлаха, ориентированные под углом а и, соответственно, и Рх2 ( о5 ь) - совместная вероятность того, что частицы 1 и 2 пройдут через соответствующие им приборы Штерна-Герлаха, ориентированные под углом а и 5 соответственно. [15]
Страницы: 1 2