Квантовомеханическая вероятность

Cтраница 1

Квантовомеханическая вероятность обменной реакции k ( i, PA) есть функция относительного импульса РА частиц А и ВС и колебательного состояния i молекулы ВС. [2]

Ансамбль классических частиц имеет плотность, пропорциональную квантовомеханической вероятности в рамках квазиклассического приближения ВКБ. Это соответствие имеет место, если в показателе экспоненты (19.5) всегда берется только плюс или минус. В противном случае получаются стоячие волны, которые дают интерференционную картину, не имеющую классического аналога. [3]

С квантовомеханической точки зрения говорить об усреднении по объему можно, разумеется, не для самой физической величины, а лишь для ее оператора; второй же шаг заключается в определении среднего значения этого оператора с помощью квантовомеханических вероятностей. Фигурирующие ниже в этой главе операторы поля будут пониматься как усредненные только в первом смысле. [4]

Следует заметить, что при квантовом рассмотрении говорить об усреднении по объему можно, разумеется, не для самой физической величины, а лишь для ее оператора; вторая же стадия усреднения заключается в определении математического ожидания этого оператора с помощью квантовомеханических вероятностей. Поэтому, строго говоря, фигурирующие ниже электромагнитные величины надо понимать как квантовомеханические операторы. Это обстоятельство, однако, не отражается на окончательных результатах излагаемой в этом параграфе теории, и для упрощения записи формул мы рассматриваем все величины как классические. [5]

Следует заметить, что при квантовом рассмотрении говорить об усреднении по объему можно, разумеется, не для самой физической величины, а лишь для ее оператора; вторая же стадия усреднения заключается в определении математического ожидания этого оператора с помощью квантовомеханических вероятностей. Поэтому, строго говоря, фигурирующие ни лее электромагнитные величины надо понимать как квантовомеханические операторы. Это обстоятельство, однако, не отражается на окончательных результатах излагаемой в этом параграфе теории, и для упрощения записи формул мы рассматриваем все величины как классические. [6]

Из рис. 12 видно, что квантовомеханическая вероятность нахождения ядер имеет самое большое значение около классических точек поворота ( для v 0), но имеется также вполне определенная вероятность обнаружения ядер вне области, ограниченной потенциальной кривой. [7]

Функция распределения молекул СН4. [8]

Достаточно общий метод численного решения нестационарного уравнения Шредингера позволяет использовать трехатомные потенциальные поверхности. Целью расчета является нахождение усредненной квантовомеханической вероятности указанной обменной реакции при известной потенциальной трехатомной функции межатомных расстояний. [9]

Приведенные соображения применимы непосредственно только к столкновению тяжелых частиц. В работе Брейта и Эбеля было показано, однако, что квантовомеханическая трактовка движения по существу дает те же результаты, как и классическая. Основной пункт их доказательства заключается в том, что главный вклад в матричный элемент, определяющий квантовомеханическую вероятность перехода, дает область, окружающая классические траектории. Поэтому величины вероятностей переходов в том и другом случаях почти совпадают. [10]

Их можно уподобить ионизации атома при столкновении с электронами; в этом случае также имеется частица ( электрон), выбитая из электронного облака, и образуется вторичная система - ион. Однако то довольно поверхностное, сравнение. Механические Гили луявде сказать, / квантовомеханичеекие чер - - ты явления в этих двух случаях существенно различны. Действительно, электронная ионизация атома - мгновенный элементарный процесс, описываемый квантовомеханической вероятностью перехода: налетающий электрон взаимодействует с одним из связанных электронов, и оба покидают атом одновременно. Благодаря чрезвычайно плотной упаковке быстро движущихся нуклонов в ядре едва ли можно считать, что налетающая частица взаимодействует с каким-то однам нуклоном. Поэтому приобретенная энергия все равно распределилась бы по всему ядру. Накопленная таким образом энергия и вызывает последующее излучение другой ядерной частицы. [11]

Заметьте, что мы всегда начинаем наши мысленные эксперименты с того, что берем фильтр, у которого открыт только один канал, так что начинаем всегда с определенного базисного состояния. Мы делаем это потому, что атомы выходят из печи в различных состояниях, случайно определенных тем, что произойдет в печи. Это дает так называемый неполяризованный пучок. Эта случайность предполагает вероятности классического толка ( как при бросании монеты), которые отличаются от интересующих нас сейчас квантовомеханических вероятностей. Работа с неполяризованным пучком привела бы нас к добавочным усложнениям, а их лучше избегать, пока мы не поймем поведения поляризованных пучков. [12]

Страницы: 1