Полная вероятность - переход
Cтраница 1
Полная вероятность переходов, сопровождаемых изменением ориентации спина; wi соответствует продольно-поляризованному электрону; uf - двум поперечным поляризациям. [1]
Полная вероятность перехода в обоих случаях равна единице, а среднее число испытаний равно четырем в первом случае и шести во втором. Вероятность успеха при одном бросании равна, конечно, нулю. [2]
В общем случае полная вероятность перехода равна сумме вероятности Апт и величины uvBnm, где v - плотность излучения частоты v, а величина Впт постоянна для рассматриваемой системы. Свет, испускаемый во втором процессе, называют вынужденным ( стимулированным) излучением, и его фаза совпадает с фазой внешнего вынуждающего света. [3]
Это приводит к полной вероятности перехода включающей суммирование по конечным и начальным состояниям. В смысле концепции крупнозернистое во временном представлении ( ср. [4]
На последовательной квантовой основе рассматриваются скорости изменения полных вероятностей переходов для вынужденного и спонтанного излучения и поглощения при взаимодействии с излучением, эффекты ширин линий и времена релаксации. Соответствующие соотношения сравниваются с полуклассическими результатами разд. [5]
Таким образом, у сохраняет смысл величины, равной полной вероятности перехода за единицу времени. [6]
Матричные индексы обозначают номера элементов матриц; эти элементы представляют собой полные вероятности переходов в узлы класса 3 из классов 1, 2, 3 и соответственно прямо из источника. [7]
Сечение рассеяния для этого процесса а 2 - п определено как полная вероятность перехода на единицу плотности падающего потока частиц. [8]
А е), то вместо ( 3.13 - 23) получается полная вероятность перехода в единицу времени [ ср. [9]
Поскольку вероятность колебательного возбуждения мала при всех скоростях, которые вносят существенный вклад в полную вероятность перехода, вторым членом в правой части уравнения (4.7) можно пренебречь по сравнению с первым. Рассмотренное решение называется приближением искаженных волновых функций. Оставшаяся часть задачи - чисто математическая. [10]
Зависимость от г описывает относительную вероятность скачков различной длины, в то время как зависимость от X определяет полную вероятность перехода. [11]
Вынужденное излучение представляет собой лавинообразный процесс рождения тождественных фотонов. Следует подчеркнуть, что полная вероятность перехода квантовой частицы из состояния i в состояние k с излучением фотона равна сумме вероятностей спонтанного и индуцированного излучений. При этом фотоны спонтанного излучения в отличие от фотонов вынужденного излучения не когерентны. Поэтому естественным источником шума, который ограничивает чувствительность квантового усилителя и стабильность генератора, будет спонтанное излучение. [12]
Для характеристики спектров необходимо знать вероятности переходов между уровнями или связанные с ними времена жизни атомов или молекул т в соответствующих состояниях. Время жизни ть характеризует временной интервал, в течение которого населенность частиц уровня k убывает в е раз. Время жизни является величиной, обратной полной вероятности перехода из состояния k во все другие состояния в единицу времени ( вероятность спонтанного излучения в единицу времени) TA l / Wft. [13]
 |
Функция распределения колебательной энергии для серии уровней ангармонического осциллятора. [14] |
Следовательно, линия на диаграмме потенциальной энергии, соответствующая переходу, должна быть вертикальной. Тогда вероятность перехода в любом малом интервале межъядерных расстояний зависит от произведения вероятностей существования молекул с заданным межъядерным расстоянием в каждом электронном состоянии. Интеграл этой вероятности по всем межъядерным расстояниям дает полную вероятность перехода. [15]
Страницы: 1 2