Режим - работа - лазер
Cтраница 2
В этой главе мы рассматривали непрерывный и переходный режимы работы лазера в первом приближении, а именно с помощью ( пространственно усредненных) скоростных уравнений. Для повышения точности ( и сложности) необходимо использовать следующие подходы: 1) Скоростные уравнения, в которых учитываются пространственные изменения как инверсии, так и плотности электромагнитной энергии. Можно показать [1], что в непрерывном режиме соответствующие уравнения сводятся к скоростным. Это же справедливо и в переходном режиме, если продолжительность любого переходного процесса много больше обратной ширины лазерного перехода. Следовательно, все нестационарные случаи, рассмотренные в этой главе ( за исключением синхронизации мод), могут быть адекватно рассмотрены в рамках приближения скоростных уравнений. Полностью квантовый подход, при котором квантуются как среда, так и излучение. [16]
Из предыдущего обсуждения очевидно, что для многих гологра-фических применений предпочтительным является режим работы лазера с одной временной модой. Малая длина когерентности лазера приводит не только к ограничению регистрируемого поля объекта, но и к усложнению геометрии оптических систем, обеспечивающему получение равных оптических путей интерферирующих пучков. Для улучшения когерентности лазерных систем большой мощности с длинными резонаторами обычно используют несколько Методов внутреннего возмущения резонатора, чтобы усилить действие одной временной моды. Все эти методы неизменно вводят потери в резонатор, вследствие чего снижается мощность выходного излучения. К некоторым из этих методов относятся: 1) внутрирезонатор-ные эталоны ( или эталонный отражатель и торцевые зеркала), 2) амплитудно-модулированная синхронизация фазы, 3) частотно-модулированное взаимодействие мод. [17]
 |
Значения Н2 и Н3 в зависимости от нормированного среднего числа фотоотсчетов п п / п0. [18] |
На рис. 7.19 показана зависимость приведенных факториаль-ных моментов второго и третьего порядков от режима работы лазера. [19]
Из (4.20) видно, что плоская волна, распространяясь через активную среду при радиационно-сба-лансированном режиме работы лазера, будет нарастать. Параметры усиления и накачки должны варьироваться соответственно условиям баланса выделяемого тепла и достигаемого охлаждения. [21]
Наконец, надо иметь в виду, что форма импульса излучения существенно зависит от режима работы лазера. Очевидно, что такая характеристика импульса лазерного излучения, как его длительность тл, является усредненной характеристикой. Отметим, что такое привычное определение усредненной длительности импульса, как его полуширина, целесообразно лишь для случая линейного ( однофотоппого) характера взаимодействия. [22]
Обнаружено существенное влияние процессов адсорбции-десорбции газов на зеркалах резонатора и стохастизиру-ющих атмосферных факторов ( турбулентность осадков) на спектрально-кинетический режим работы лазера с внешним отраженным сигналом. Проиллюстрирована возможность измерения газовых компонент атмосферы в широком диапазоне варьирования метеоусловий и регулируемой с помощью коэффициент выходного зеркала лазера г2 концентрационной чувствительностью измерений. [23]
Рабочие характеристики самого лазера иногда играют важную роль при выборе экспериментальной методики, наиболее удобной для определения параметра. Режимы работы лазеров можно классифицировать следующим образом: непрерывный, модулированный или пульсирующий, пичковый, самосинхронизация мод резонатора и модуляция добротности резонатора. Примерами лазеров, работающих в таких режимах, могут служить гелий-неоновый лазер, работающий в непрерывном режиме; пульсирующий лазер на полупроводниковом диоде из ар-сенида галлия; импульсный рубиновый лазер, работающий в пичковом режиме; аргоновый ионный лазер с самосинхронизацией мод резонатора; лазеры на неодимовом стекле, в которых применяется модуляция добротности резонатора или режим гигантских импульсов. Очевидно, что точность измерения параметров пучка сильно зависит от режима работы лазера. [24]
ЗГ, можно менять ЧПИ излучения ЛПМ по любому наперед заданному закону от нуля до максимального значения и соответственно формировать моноимпульсный и пакетный режимы модуляции выходного излучения. Эти режимы работы лазера позволяют максимально ускорить выбор оптимальных технологических процессов для прецизионной обработки материалов. [25]
Весьма интересным режимом работы лазера является так называемый режим модуляции добротности резонатора или генерации гигантских импульсов. Рассматривая этот режим работы лазера, заметим вначале, что в обычном режиме работы лазера ( как в режиме непрерывной генерации, так и в импульсном режиме генерации) инверсная населенность не может намного превышать определенное пороговое значение. Действительно, лазерная генерация начинается по достижении порогового значения инверсии населенности, благодаря чему предотвращается ее дальнейший рост. Отсюда следует, что в нормальном режиме работы лазера усиление за один проход в резонаторе не может намного превысить уровень потерь за время одного прохода. Предположим теперь, что внутри резонатора установлен непрозрачный экран. Действие экрана заключается в исключении условий возникновения лазерной генерации, тогда инверсная населенность может достигнуть очень больших значений, значительно превышающих обычный пороговый уровень. [26]
 |
Схема лазерного микроскопа ( упрощенная. [27] |
Первичный спектр лазерного факела отличается от искрового и дугового спектра того же вещества. Вид спектра зависит от режима работы лазера и мощности импульса. [28]
Под термином свободная генерация обычно понимают режим работы лазера в отсутствие каких-либо внешних целенаправленных воздействий на динамику его генерации. В этом случае временная структура генерируемого излучения типична для всех твердотельных лазеров - она состоит из последовательности, чаще всего хаотической, пичков достаточно короткой длительности. [29]
 |
Зависимость коэффициента двухфотонного поглощения QaAs от параметра импульса i % ( ft - J 2. Пунктирная кривая для некогерентного взаимодействия ультракороткого импульса с GaAs. [30] |
Страницы: 1 2 3 4