Значение - угло - падение
Cтраница 2
Поскольку при выводе закона преломления света значение угла падения предполагалось произвольным, из выражения (14.8) следует, что при переходе светового луча из одной среды в другую отношение синуса угла падения луча а к синусу угла преломления у остается постоянным для всех значений угла падения и равно отношению скорости света в первой среде с к скорости v света во второй среде. [16]
 |
Замеры азимута обыкновенным компасом ( / и горным. при ориентировке делений лимба по часовой стрелке ( / / и против часовой стрелки ( III. [17] |
Первый способ применяют обычно при замерах элементов залегания крутопадающего слоя. Вначале определяют положение линии падения и значение угла падения. Для этого на выбранной расчищенной плоскости слоя устанавливают горный компас вертикально, длинной стороной его на ребро, отвесом вниз. Вертикальное положение определяется по свободному качанию отвеса. Удерживая компас в таком положении, вращают его около точки А по поверхности слоя. Наблюдая при вращении за показанием отвеса, замечают на полулимбе по клинометру наибольший отсчет. [18]
Углы падения светового луча выбирают таким образом, чтобы один из них был меньше, а другой - больше угла минимального отражения. Желательно выполнить измерения еще при третьем значении угла падения, лежащем между предыдущими двумя. Это дает возможность усреднить полученные результаты для пгз и k2 и судить о точности эксперимента. Вычисление пг2 и Й2 производят с помощью номограмм Звери, по специальным таблицам или способом пepecekaющиxcя окружностей. Так как отражение от диэлектрика происходит в тонком поверхностном слое, составляющем малую часть длины волны ( Я / 50), то при выполнении таких измерений большую роль играет состояние поверхности. Поверхностный слой образца не должен содержать оксидных или других пленок, а также нарушений структуры поверхности, вызванных ее механической обработкой. Напротив, сильное влияние состояния поверхности образца иа отражение создает условия эффективного изучения н контроля состояния поверхности и процессов, протекающих на ней. [19]
Закон преломления, найденный на опыте и вытекающий из теории, гласит, что sinijj sincp / я. Легко видеть, что если п 1, то согласно этому соотношению возможно такое значение угла падения Ф, при котором simj; 1, что не имеет смысла, ибо подобная формула не определяет никакого реального угла преломления. Угол ф, соответствующий условию 5Шф п, принято называть критическим или предельным. Как известно, при этих условиях мы не наблюдаем преломленной волны, а весь свет полностью отражается обратно в первую среду, в соответствии с чем явление носит название полного внутреннего отражения. [20]
Приведенные кривые интересны также с точки зрения энергетического анализа отражения в условиях полного преобразования мод. Как для Р -, так и для SV-волн при v v имеем два значения угла падения ( см. рис. 10, 12), при которых наблюдается полное преобразование мод. Для случаев относительно близких значений этих углов ( v близко к v), как видно из кривых 2 на рис. 13 и 14 ( v 0 25), существует достаточно широкий диапазон углов падения, для которых энергия, приносимая падающей волной одного типа, практически полностью уносится волной другого типа. При этом для меньшего по величине угла падения интервал углов, в которых заметно явление преобразования мод, чрезвычайно узок. [21]
 |
График для расчета яркости асфальтовых покрытий. [22] |
На рис. 11 - 3 и 11 - 4 приведены такие графики для асфальтового и бетонного покрытий. По оси ординат графиков отложены значения произведения коэффициента яркости г на соз3а / я, а по оси абсцисс - значения угла падения света в рассматриваемую точку ее. Кривые графиков соответствуют постоянным значениям d - относительного расстояния от проекции светильника на расчетную плоскость до плоскости расположения линии зрения. [23]
Следовательно, лучи, падающие на границу пучка изнутри, совершают переход из среды оптически более плотной в среду оптически менее плотную. В таком случае, как нам известно, при подходящем для данной пары сред ( в нашем случае - среды внутри и вне пучка) значении угла падения ( равном или большем предельного угла) происходит полное внутреннее отражение. [24]
Согласно методу Друде, для определения п и к достаточно измерить сдвиг фаз Лср ср ( - ср j между параллельными и перпендикулярными компонентами отраженного поля и коэффициент отражения К при некотором значении угла падения. Как показывают расчеты, результаты подобного вычисления не дают удовлетворительного согласия с экспериментально вычисленными значениями п и х в видимой области. Расхождение усиливается с увеличением частоты падающего света. Действительно, при развитии вышеупомянутой теории мы исходили из представления о металле как о системе, состоящей из полностью свободных электронов. При увеличении частоты света ( для видимой и ультрафиолетовой областей) в оптических явлениях участвуют также связанные электроны, отсюда и вытекает расхождение теории с экспериментом. В инфракрасной области, где оптические свойства металлов в основном обусловлены наличием свободных электронов, согласие можно считать удовлетворительным. [25]
Это приводит нас к механическому парадоксу больших надвигов, исследованному в статье Хабберта и Руби. В то время как фактическое существование покровов не вызывает сомнений, трудно согласовать наблюдаемые высокие значения коэффициента трения ц, ( в экспериментах по скольжению сухой породы по породе), достигающие величины jA 0 3 tgp ( угол трения р17), с теми значениями угла падения а, составляющими малую долю р, которые соответствуют нарушениям. Более того, легко видеть, что среднее прообразующее напряжение сжатия ах, необходимое, чтобы передвинуть обширные толстые слои породы длиной во много километров по близким к горизонтальным плоскостям надвигов, достигло бы значений, которых ни одна порода не смогла бы выдерживать, не рассыпавшись на куски. Вскоре геологами была осознана необходимость отыскания такого свойства пород, прилегающих к надвигам, благодаря которому сопротивление скольжению за счет трения значительно снижалось бы. [26]
 |
Схема лазерного локатора фирмы United Technologies.| Экспериментальные результаты измерения отношения сигнал / шум.| Осциллограмма сигнала промежуточной частоты. [27] |
Было установлено, что предельная дальность обнаружения составляла 1 2 км. На рис. 6.19 представлены экспериментальные результаты измерения отношения сигнал / шум по амплитуде в приемном тракте локатора. По ocij абсцисс отложены значения угла падения зондирующего излучения на проволоку. Как видно, результаты наземных и полетных экспериментов практически совпадают. Это говорит о том, что разработчикам локатора удалось создать достаточно жесткую конструкцию, удовлетворяющую требованиям к бортовой аппаратуре. На рис. 6.20 приведена осциллограмма продстектнрованного сигнала промежуточной частоты в тракте приемника. По оси ординат отложена амплитуда напряжения на выходе квадратичного детектора, а по оси абсцисс - время, однозначно связанное с дальностью до цели. Всплеск сигнала в крайней левой части осциллограммы соответствует нулевой дальности и вызван излученным зондирующим импульсом. [28]
Если ионизация исчезает вследствие рекомбинации электронов с ионами ( N - - О), то и преломление прекращается. Длинные волны ( малые частоты /) преломляются сильнее, чем короткие, а для ультракоротких волн ( очень высоких частот /) преломление вообще отсутствует даже при наибольшей практически наблюдаемой степени ионизации. Наконец, при некотором значении угла падения 6t ( при достаточно пологом падении радиоволн на границу раздела слоев) угол преломления 62 должен был бы стать равным 90; это означает, что луч, начиная с этого угла б1, уже не входит в ионизированную среду, а при более пологом падении полностью отражается вниз к Земле. [29]
Повторим опыт, но теперь будем каждый раз отмечать угол падения и соответствующий ему угол отражения. Наблюдения и измерения показывают, что при всех значениях угла падения сохраняется равенство между ним и углом отражения. [30]
Страницы: 1 2 3