Cтраница 2
В детонационных волнах в газовзвесях с лидирующим скачком режим недосжатой детонации ( участок djD), связанный с необходимостью перехода скорости газа в зоне горения через скорость звука, не реализуется. Для медленных скоростей реакции это утверждение практически очевидно. [16]
Рядом остроумных опытов было расшифровано своеобразие фото-регистрации этого режима детонации. Оно обусловлено тем, что плоский фронт детонационной волны, нормальный оси трубы, участки которого равнозначны по всему ее сечению, в описываемом процессе заменяется узким интенсивно светящимся участком, описывающим винтообразную траекторию при перемещении вдоль трубы. За головой детонационного спина распространяется узкая полоса интенсивного свечения - шлейф спина. [17]
При DW - DCJ, R - l реализуется режим детонации на - Жуге, при 0 - режим мгновенной детонации. [18]
Ниже предела спиновой детонации в круглой трубе может осуществляться нестационарный галопирующий режим детонации, характеризующийся продольными пульсациями, в которых детонация сначала затухает, а затем вновь инициируется. В [9.17] предложена замкнутая модель галопирующей детонации, описывающая основные характеристики этого явления. [19]
Принципиальное значение для теории детонации имеют новые сведения о самоподдерживающихся режимах недосжатой детонации в твердых смесевых ВВ. [20]
Рассмотренное выше краткое доказательство невозможности реализации в модели детонации ЗНД недосжатых режимов детонации справедливо, если химическая реакция разложения ВВ является экзотермической. Такая реакция может осуществляться в реагирующих системах с двумя независимыми химическими реакциями разного знака, причем эндотермическая реакция имеет меньшую скорость. На рис. 3.28 представлена p - V - диаграмма детонации для таких систем. Наименьшая скорость детонации соответствует касанию прямой Михельсона детонационной адиабаты промежуточного состава А Аь при которой меняется знак тепловыделения. [21]
В работе [338] установлено, что распад ацетилена возможен в режиме детонации в каналах ограниченного диаметра при давлении, превышающем некоторый предел. [22]
Участок ударной адиабаты ПД от точки 2 до точки М соответствует режиму недосжатой детонации, при котором выполняется неравенство DLVL CL. Этот режим характерен тем, что скорость детонации велика DL - DC, а давление после зоны химической реакции pL меньше р2 - давления в точке Жуге. Режим недосжатой детонации, возбуждаемый в ВВ ударной вО Лной, невозможен. Это связано с тем, что прямая Михельсона, вдоль которой происходит изменение состояния в зоне реакции, в этом случае проходит через область, где нет условий для протекания химической реакции. [23]
В работе [ 338J установлено, что распад ацетилена возможен в режиме детонации в каналах ограниченного диаметра при давлении, превышающем некоторый предел. [24]
Рассмотрим одномерное стационарное распространение по заряду В В плоской детонационной волны в режиме идеальной детонации. Предположим, что в плоскости Чепмена-Жуге, для которой выполняется условие равенства скорости потока местной скорости звука ( в системе координат, связанной с фронтом), продукты детонации находятся в химическом и фазовом равновесии, газообразная и конденсированная фазы имеют одинаковую массовую скорость, давление и температуру, а удельный объем и внутренняя энергия смеси определяются по правилу аддитивности. [25]
Методом характеристик, после режима спонтанного горения происходит формирование ударной волны и выход на режим детонации. При выходе детонационного фронта в области с достаточно низкой плотностью происходит уширеиие фронта горения, возможен срыв детонации и переход к Дефлаграционному режиму. В [68] отмечено, что многочисленные расчеты теплового взрыва, связанные с методом искусственной вязкости являются слишком грубыми и не способны разрешить картину гидродинамического течения при углеродном взрыве. Появление детонации или дефпаграции в подобных расчетах отражает свойства численной схемы и может не совпадать с реальностью. Дальнейший прогресс в этой области возможен, по-видимому, после перехода к другим численным схемам типа метода характеристик, где не производится искусственная размазка ударного фронта. [26]
По другой гипотезе [9.179] структура детонационных волн в смесях тротила с гексогеном может отвечать режиму недосжатой детонации с узким ( длительностью 0 025 мкс) стационарным химпиком и последующей затянутой релаксационной зоной, асимптотически переходящей в автомодельную волну Тейлора. Обусловленная наличием релаксационной зоны ( хотя механизм релаксации остается до конца невыясненным) необычная структура детонационных волн привела к известным противоречиям: измерения в преградах ( внешние методы) фиксировали повышенные давления в переходной области, примыкающей к стационарному химпику ( подошве химпика), а непосредственные регистрации в зарядах ( внутренние методы) определяли конечные, удаленные от фронта состояния, их экстраполяция к начальному моменту времени привела к меньшим давлениям. С точки зрения недосжатого режима верхние давления могут отвечать промежуточной плоскости Чепмена-Жуге, нижние - конечным, равновесным состояниям продуктов взрыва. [27]
Отсюда видно, что е обращается в нуль при конечном г5, т.е. переход к режиму детонации Чепмена-Жуге происходит на конечном расстоянии. Изучим условия, при которых выполняется принятое допущение, и найдем течение вблизи точки перехода к режиму Чепмена-Жуге. [28]
При DW - DCJ, R - l реализуется режим детонации на - Жуге, при 0 - режим мгновенной детонации. [29]
Между тем, учитывая разрушительное действие детонации на двигатель, не следует допускать в нормальных условиях эксплуатации двигателя работу в режиме детонации, как бы ни была мала ее интенсивность. Поэтому наиболее ценным качеством всякого детонометра следует считать его способность отмечать детонацию на возможно более ранней стадии. [30]