Вязкий режим

Cтраница 2

Схема сверхзвукового обтекания критической точки с наложенным магнитным полем. [16]

Очевидно, что решение задачи по определению теплоотдачи вблизи критической точки требует нахождения распределения набегающего потока при ударе тела как при невязком, так и при вязком режиме проводимости. [17]

Если иметь в виду, что решение Стокса справедливо вплоть до Re - 0 5, то при значении Рг порядка 103 для капельных жидкостей критерий Ре достаточно часто может превышать единицу в пределах вязкого режима обтекания. При этом, несмотря на отсутствие около частицы гидродинамического пограничного слоя, диффузионный пограничный слой существует. [18]

В дополнение к этим непрямым методам определения удельной поверхности путем вычисления из данных ситовых аналнзои Кармен [76] показал, что удельная поверхность тонких порошков может непосредственно измеряться путем определения их сопротивления потоку, протекающему через слой с известным объемом пустых промежутков г, условиях вязкого режима. [19]

Характер распределения газодинамических параметров различается не только количественно, но и качественно. Так, для вязкого режима течения отсутствует провал в окрестности формирования волны разрежения, характерный в невязком случае. Это обусловлено диффузией волн сжатия и температуры в дозвуковой зоне пограничного слоя. Коэффициент трения вдоль нижней поверхности воздухозаборника приведен на рис. 5.435. Точки, в которых Cf 0 являются точками отрыва и присоединения. Фрагмент расчетной области в окрестности точки излома нижней поверхности приведен на рис. 5.44 в виде векторов скорости в ячейках разностной сетки. Здесь располагается зона возвратного течения, образованная в результате отрыва пограничного слоя. [20]

Растекание в вязком режиме может происходить как при ограниченном, так и при полном смачивании. При растекании маловязких жидкостей закономерности вязкого режима проявляются наиболее отчетливо при полном смачивании, когда капля растекается по твердой поверхности в виде тонкой пленки и смоченная площадь значительно превышает начальную поверхность капли. [21]

При диаметрах пузырьков свыше 100 мкм возникает отклонение скорости подъема от скорости, выражаемой законом Стокса. Сопротивление при движении пузырька увеличивается по сравнению с вязким режимом. [22]

При теоретическом анализе центробежного пылеотделения движение частиц рассматривается изолированно, без воздействия на них других пылинок, а следовательно, и без учета эффекта подталкивания мелких частиц и эффекта торможения крупных фракций. Предполагается, что все пылинки имеют сферическую форму и при гидродинамическом воздействии стационарного потока подчиняются вязкому режиму обтекания, определяемому законом Стокса. В действительности при наличии у частиц двух главных, существенно отличающихся, сечений имеется их неустойчивое равновесие с возникновением эффекта вращения. В итоге появляются радиальные силы, воздействующие на частицы в направлении, перпендикулярном течению газа. Особенность движения нешарообразных частиц состоит в том, что направления их движения и действия сил сопротивления не лежат на одной прямой. Это приводит к появлению относительно направления их движения боковой составляющей силы сопротивления среды, вызывающей изменение траектории движения. [23]

Роль последнего фактора подробно рассмотрена ранее ( см. стр. И и Я0 определяет механизм взаимодействия частицы с турбулентным потоком. Если d A0, то реализуется вязкий режим движения; если же d K0, то можно говорить о преобладающей роли инерционного режима. [24]

Я, гидравлического сопротивления обтекаемых тел, а по оси абсцисс числа Реннольдса Rec, отнесенные к диаметру шара или трубки и к истинной скорости потока ис. А-сл значительно превышают значения А од свободных одиночных элементов особенно в вязком режиме течения, а при больших значениях начинают сближаться. [25]

Фактически, как показывают данные авторадиографического исследования растекания ртути по поверхности твердых металлов [268], к моменту окончания растекания на твердой поверхности еще сохраняется тонкий фазовый слой жидкости. Другое допущение состоит в том, что закон растекания rxf / ( справедливый для основной стадии растекания в вязком режиме, выполняется вплоть до полной остановки растекания. [26]

Рассмотрим теперь растворение твердого тела в жидкости. Прежде всего этот процесс может приводить к изменению межфазного поверхностного натяжения атж - Если же вещества, входящие в состав твердого тела, поверхностно-активны на границе жидкость - среда, то может также уменьшиться поверхностное натяжение стжг на границе жидкости с окружающей средой. Обычно растворение в жидкости происходит весьма быстро, особенно при высоких температурах. Поэтому к началу основной стадии растекания в вязком режиме достигается близкая к равновесной концентрация раствора, после чего связанные с растворением твердого тела изменения движущей силы растекания уже не имеют места. Об этом свидетельствует, в частности, совпадение скоростей растекания по цинку и свинцу чистой ртути и ртути, предварительно насыщенной этими металлами. [27]

Блок-схема масс-спектрометрического прибора. / - система напуска, 2 - ионный источник, 3 - анализатор, 4 - приемник ионных пучков, 5 - вакуумная система, 6. [28]

В анализаторе сформированный ионный луч тем или иным способом разлагается на составляющие по т / е, интенсивность которых затем и регистрируется. Рабочее давление во всех этих блоках прибора различается на много порядков величины, и для обеспечения нужных давлений служит вакуумная система. Кроме того, при подготовке прибора для проведения анализа ионный источник, анализатор и приемник ионов откачиваются до остаточного давления 1 5 - ь 15 мкПа ( часто - с прогревом. Натекатели 6 обеспечивают контролируемую скорость подачи газа в ионный источник и анализатор. В приборах типа MX реализуется молекулярный режим натекания газа, когда скорость натекания компонентов газовой смеси не зависит от ее состава, в приборах типа МИ - вязкий режим, при котором скорость натекания компонентов смеси зависит от ее вязкости и, следовательно, состава. [29]

Страницы: 1 2