Электромагнитный режим

Cтраница 2

Порог в этом случае зависит как от добротности резонатора, так и от потерь в образце. В электромагнитном режиме можно подобрать Я таким образом, чтобы сам образец был настроен на частоту со. В остальных двух режимах это не всегда удается сделать. [16]

В качестве примера мы можем указать на действие технологической линии, которая вырабатывает определенную продукцию. Время от времени в силу различных причин процесс выходит из нормального состояния. Этими причинами могут быть затупление инструмента, нарушение теплового или электромагнитного режима. Они приводят к ухудшению качества продукции. По наблюдениям нужно уловить Момент разладки и восстановить ход процесса. [17]

Одним из путей снижения мощности подкачки является переход к другим режимам работы ферритового усилителя. Заметим, что условие соп 2шс, которое выполняется в рассмотренном выше первом варианте усилителя, является частным случаем более общего условия оп MI 2, где coi и W2 - две резонансные частоты колебательной системы устройства. Согласно теории Сула ( статья 25), возможны три режима работы ферритового генератора и усилителя. Электромагнитный режим имеет место тогда, когда для частот coi и М2 колебательной системой является полый электромагнитный резонатор, Этот режим ( в частном случае ом 002) и был осуществлен в упомянутом выше варианте ферритового усилителя. [18]

Пороговые значения 6 для ферромагнитных усилителей. [19]

С каждым пиком связана определенная конфигурация поля в феррите, которая называется магнито-статическим видом колебаний. Этот род работы не зависит от внешней структуры сверхвысокочастотной волны, и поэтому его реализация затруднена наличием большого числа пар видов колебаний, частоты которых в сумме дают сор, что приводит к расходованию мощности накачки. В полустатическом режиме работы феррит помещен в полость, которая резонирует на частоте ws или со /, причем вторая частота обеспечивается магнитостатическим видом колебаний. В электромагнитном режиме работы полость резонирует на частотах со5 и со -, а единственным видом магнитостатических колебаний является однородная прецессия с частотой сор. [20]

Через F обозначены коэффициенты заполнения, которые для всех трех режимов определяются как отношение энергии перекрытия в образце ( произведения СВЧ поля, направленного вдоль оси Oz, для одного типа колебаний и поперечного СВЧ поля для другого типа) к среднему геометрическому значению энергии, запасенной каждым из резонансных типов колебаний. Коэффициенты F всегда меньше единицы, однако, по крайней мере теоретически, могут быть сделаны близкими единице. Это в особенности справедливо в отношении магнитостатического режима, так как в этом случае сам образец является резонансной системой и энергия перекрытия занимает тот же объем, что и запасенная энергия. Чтобы получить примерно такой же фактор заполнения в электромагнитном режиме, необходимо иметь резонатор малых размеров, так чтобы образец занимал значительную часть его объема. При разработке первой реальной конструкции усилителя, естественно, предпочтение было отдано электромагнитному режиму, так как электромагнитные типы колебаний хорошо изучены и их легко наблюдать. Однако в дальнейшем, по-видимому, целесообразно перейти к усилителям, работающим в одном из двух других режимов. Кроме того, при экспериментальном исследовании зависимости характеристик образца от уровня мощности подкачки автор [8] нашел, что эффективная ширина ДЯ имеет гораздо меньшую величину, чем можно ожидать, исходя из ширины основной линии. Отсюда следует, что значения ДЯ / 4тгЛГ могут быть малыми. Трудности, связанные с паразитными нестабильностями, в магнитостатическом режиме могут быть преодолены, если выделить отдельные дискретные типы колебаний из магнитостатического спектра. [22]

Страницы: 1 2