Cтраница 2
Печь вместе с навеской нагревается с равномерной постоянной скоростью. Обеспечение прямолинейного нагрева является одним из главных условий при применении методов, основанных на свойствах квазистационарного теплового режима. Этот режим означает, что температура в любой точке тела в температурном поле есть линейная функция времени, а градиент температуры - величина постоянная. [16]
Если в режиме периодически повторяющихся импульсов ( кривая 2) за время между двумя соседними импульсами не успевает произойти выравнивания температуры по объему элемента, то к началу последующего импульса температурное поле ( Т02, Т03) будет определяться суперпозицией двух составляющих, соответствующих распределению источников тепла и релаксационному тепловому полю. По мере поступления последующих импульсов накачки относительный вклад релаксационного поля становится все более значительным и установившееся поле температуры будет весьма сильно отличаться от распределения источников тепла. После поступления некоторого числа импульсов наступает квазистационарный тепловой режим, в котором в сходственные моменты времени каждого последующего цикла воспроизводится температурное поле. Температурные перепады в элементе при этом значительно превосходят перепады температуры, обусловленные неравномерностью накачки в режиме одиночных импульсов. [17]
Кинетический период индукции определяется как время достижения оптимальной концентрации активных продуктов, тепловой - как адиабатический период индукции при этой оптимальной концентрации. При этом до достижения оптимальной концентрации не учитывается разогрев, после него - теплоотвод. Более точное описание развития процесса воспламенения во времени дает метод квазистационарного теплового режима [58], заключающийся в том, что текущая температура находится приравниванием нулю правой части уравнения ( VI, 38) и подставляется в уравнения кинетики. Этот метод применим при достаточно больших значениях введенного выше параметра В. [18]
Кинетический период индукции определяется как время достижения оптимальной концентрации активных продуктов, тепловой - как адиабатический период индукции при этой оптимальной концентрации. При этом до достижения оптимальной концентрации не учитывается разогрев, после него - теплоотвод. Более точное описание развития процесса воспламенения во времени дает метод квазистационарного теплового режима [58], заключающийся в том, что текущая температура находится приравниванием нулю правой части уравнения ( VI 38) и подставляется в уравнения кинетики. Этот метод применим при достаточно больших значениях введенного выше параметра В. [19]
В данной работе основное внимание уделяется вопросам точности определения теплофизических характеристик в среде постоянной и переменной температуры. Авторы считают, что дальнейшее развитие этой области технической физики должно идти по пути совершенствования самих измерений с точки зрения увеличения точности определения теплофизических характеристик и создания соответствующих приборов, основанных на современных достижениях вычислительной и счетно-решающей техники. Все необходимые в работе оценки проводятся на основе строгих решений двумерных и многослойных задач теплопроводности. Смысл обобщения некоторых методов определения теплофизических характеристик касается разработки новых двумерных методик расчета теплофизических коэффициентов в стационарных, регулярных и квазистационарных тепловых режимах. В частных случаях из полученных формул вытекают общеизвестные расчетные соотношения для коэффициентов тепло - и температуропроводности. [20]
В методе Барского56 предлагается контролировать количество тепла, поступающего в образец, путем измерения градиента температуры некоторой эталонной диатермической ( неадиабатической) оболочки, окружающей исследуемое вещество. Количество тепла не зависит от свойств самого образца, а определяется лишь градиентом температуры на оболочке, скоростью ее нагрева и - коэффициентом теплопередачи. Оболочка во всех опытах ( и при калибровке) одна и та же, и коэффициент теплопередачи для каждой данной температуры всегда одинаков. В качестве оболочки может быть использован и твердый материал, и воздушный промежуток. На практике, однако, точность измерений удовлетворительна лишь при исследовании квазистационарного теплового режима. [21]
Образцы имеют форму цилиндра с наружным радиусом R2 15 мм, внутренним х 0 9 мм и длиной 120 мм. Задача формулируется следующим образом. Неограниченный полый цилиндр находится в среде с температурой, изменяющейся монотонно. Теплообмен между внешней и внутренней поверхностью цилиндра и окружающей средой происходит при граничном условии третьего рода. Внутри цилиндра осуществляется граничное условие второго рода. Определению подлежит температурное поле в квазистационарном тепловом режиме. [22]