Дисперсный режим

Cтраница 2

При больших паросодержаниях, соответствующих дисперсному режиму потока, тепло от стенки отводится попадающими на нее каплями жидкости. Механизмы кризиса теплоотдачи в каналах в значительной мере определяются режимами течения двухфазной смеси, недогревом жидкости до температуры насыщения и плотностью теплового потока. [16]

Теплообмен при пленочном кипении в дисперсном режиме двухфазного потока. Этот режим теплообмена при пленочном кипении изучен в значительно большей степени, чем режим теплообмена для обращенного кольцевого двухфазного потока. [17]

График режимов течения для вертикальной трубы. 1 - пузырькового. 2 - снарядного. 3 - кольцевого ( дисперсного. [18]

Возможен переход от пузырькового непосредственно к дисперсному режиму при достижении некоторой критической массовой скорости. Это явление отображено на диаграмме Бейкера и др. На рис. 5.3 показан график в координатах р - vCM / gD [5.11], построенный по результатам изучения течения воздуховодяной смеси в вертикальной трубе при атмосферном давлении, на котором ясно видна возможность такого перехода. [19]

Согласно этой расчетной корреляции, в дисперсном режиме движения с ростом скорости потока критическая плотность теплового потока возрастает с увеличением массовой скорости, что и имело место в наших опытах. Это объясняется тем, что с ростом массовой скорости потока возрастает эффективность его закрутки и тем самым сепарация капель из ядра потока на тепловыделяющую поверхность. [20]

Теплообмен между стенкой и жидкой фазой в дисперсном режиме двухфазного потока осуществляется за счет переноса тепла излучением и за счет теплового взаимодействия капель со стен-кож канала. [21]

После испарения ручейков жидкости и осушения стенки канала наступает дисперсный режим течения, не встречающийся в адиабатных условиях, при которых на поверхности канала всегда имеется пленка жид-1 кости. Смена режимов течения сопровождается существенным ухудшением агенлоотдачи. В окрестности кризиса происходит резкая перестройка структуры потока. В зависимости от изменения паросодержания по длине появляется некоторое снижение величины объемного паросодержания. Область в окрестности кризиса является зоной сильного изменения параметров. Скорость и глубина изменения их определяются режимными и конструктивными факторами. [22]

Многочисленные корреляции для расчета теплообмена при пленочном кипении в дисперсном режиме двухфазного потока могут быть разделены на несколько групп. [23]

Представляется, что эта процедура может дать реалистичные результаты лишь для дисперсных режимов двухфазных потоков. [24]

Сопоставление опытных и расчетных данных по определению минимальной температуры устойчивого пленочного кипения. [25]

Следует заметить, что определение условий минимального устойчивого пленочного кипения при дисперсном режиме двухфазного потока может быть связано с некоторыми особенностями. [26]

Для более точных расчетов этой зоны испарителя создана дополнительная программа расчета зоны дисперсного режима течения в парогенерирующем канале. [27]

В таком виде гомогенная модель могла быть использована только для вычисления гидравлического сопротивления при дисперсном режиме течения, когда скольжение фаз и силовое взаимодействие на их границе отсутствуют. [28]

В зоне, следующей по длине канала за областью кризиса теплообмена и называемой закризисной зоной, имеет место дисперсный режим течения, при этом капли жидкости распределены в паре. В некоторых случаях тепло отводится от стенки конвективным потоком пара, часть капель испаряется непосредственно в ядре потока. Поскольку двухфазный поток является термодинамически неравновесным, постольку в нем одновременно находятся перегретый пар и капли жидкости при температуре насыщения, а истинное паросодержание оказывается меньше найденного из теплового баланса. [29]

В наиболее общей постановке задачи, когда рассматриваются все уравнения исходной системы (7.1) - (7.15), теоретический расчет дисперсного режима выполнен авторами применительно к нестационарному охлаждению вертикальных трубопроводов жидким недогретым азотом при подъемном и опускном движении в широком диапазоне изменения массовой скорости, давления, температуры стенки и недогрева жидкости. [30]

Страницы: 1 2 3 4