Cтраница 2
Как известно, не очень быстрые заряженные частицы при прохождении через вещество теряют свою энергию главным образом на ионизацию и возбуждение атомов среды. Наряду с этими ионизационными потерями существуют также потери энергии на тормозное излучение. Когда электрон или позитрон пролетает вблизи атомного ядра, он под влиянием кулонового взаимодействия с ядром испытывает ускорение, а всякий неравномерно движущийся заряд ( если сР / Л О) излучает электромагнитные волны. Таким тормозным излучением является, например, сплошной рентгеновский спектр, испускаемый электронами при торможении их в антикатоде рентгеновской трубки. При не очень больших энергиях частиц потери энергии на излучение годаздо меньше потерь на ионизацию. То значение энергии частицы Е, при котором потери обоих видов становятся одинаковыми, называется критической энергией ЕСТ. Z ( мы отвлекаемся здесь от учета множителей, зависящих от Z логарифмически), то относительная роль тормозного излучения тем больше и соответственно этому значение Efr тем меньше, чем больше порядковый номер атомов среды: для воздуха ECY - 80 Мэв, для свинца EfT - 7 Мэв. [16]