Cтраница 3
На нижней части рисунка показана фазовая траектория движения шарика с таким значением полной энергии. Скорость обращается в нуль в тех точках оси z, где потенциальная энергия становится равной полной энергии. [31]
Каждый вид движения молекулы вносит, как говорят, свой вклад в значение полной энергии газа и в величину теплоемкости. [32]
Наши результаты будут выглядеть лучше, если мы сравним вычисленное и наблюдаемое на опыте значение полной энергии связи. [33]
Понятие потенциальной энергии системы в известной мере является некоторой фиктивной величиной, которая при неизменном значении полной энергии Е компенсирует изменение кинетической энергии. [34]
![]() |
Фазовый [ ( а, энергетический ( 5 спектры на выходе группирователя, фазовые колебания для которых показаны. [35] |
Выбирая несколько электронов, равномерно расположенных на интервале входных фаз, можно численно получить для этих частиц значения полной энергии и фазы в конце группирователя. По результатам этих расчетов находятся энергетический и фазовый спектры на выходе группирователя. [36]
В строке 7 приведены значения энергии простого куло-новского взаимодействия е2 / г, а в строке 8 - значения полной энергии электростатического взаимодействия между ионом тетраметиламмония и анионом при расстоянии между ними, равном межионному расстоянию в соответствующих кристаллах. Нетрудно заметить, что ряды селективности, определяемые рассмотренными величинами, даже отдаленно не напоминают ряды селективности, полученные экспериментально. [37]
![]() |
Фазовый портрет маятника с двумя устойчивыми положениями равновесия. [38] |
Хотя и в этом случае движение маятника будет периодическим, но далеко не изохронным: период очень сильно зависит от значения полной энергии. В частности, когда энергия Е равна высоте Е0 потенциального барьера, маятник медленно, с трудом взбирается на его вершину, практически замирая на ней. Такому движению маятника соответствует сепаратриса 3 на фазовой диаграмме, отделяющая траектории, соответствующие колебаниям около одного из положений равновесия, от траекторий, охватывающих оба положения равновесия. К таким колебаниям формула ( 22) не имеет никакого отношения. [39]
Решая уравнение Шредингера, находят вид - функций, характеризующих все возможные стационарные состояния электрона в данном силовом поле, и значения полной энергии в этих состояниях. [40]
Вообще говоря, существует бесчисленное множество решений уравнения Шредингера для данной системы из ядер и электронов и соответственно этому бесчисленное множество значений полной энергии Е системы. [41]
Величины ( cpt ш2 / 2) и ( cpt - - ш2 / 2) в числителе уравнения ( г) представляют собой значения полной энергии частиц в ядре и пристенном слое соответственно. Поток энергии е включает в себя перенос как энтальпии, так и кинетической энергии частиц. [42]
Величины ( cpt - - даа / 2) и ( ср - - ш2 / 2) в числителе уравнения ( г) представляют собой значения полной энергии частиц в ядре и пристенном слое соответственно. Поток энергии е включает в себя перенос как энтальпии, так и кинетической энергии частиц. [43]
Одно из особенно важных достоинств неэмпирических схем расчета состоит в том, что легко установить их строгую иерархию, основанную на сопоставлении получаемых с их помощью значений полной энергии. Свойство вариационности неэмпирических методов дает возможность, улучшая постепенно форму искомой волновой функции, приближаться к результату, достигаемому вначале в харт-ри-фоковском пределе, а затем к результату, достигаемому точным решением уравнения Шредингера. Поскольку каждый шаг на этом пути сопряжен с быстрым нарастанием затрат машинного времени, исследователь останавливается на расчетной схеме той или иной степени сложности, обеспечивающей должный компромисс между желаемым уровнем точности решения и затратами машинного времени. [44]
Одно из особенно важных достоинств неэмпирических схем расчета состоит в том, что легко установить их строгую иерархию, основанную на сопоставлении получаемых с их помощью значений полной энергии. Свойство вариационности неэмпирических методов дает возможность, улучшая постепенно форму искомой волновой функции, приближаться к результату, достигаемому вначале в харт-ри-фоковском пределе, а затем к результату, достигаемому точным решением уравнения Шредингера. Поскольку каждый шаг на этом пути сопряжен с быстрым нарастанием затрат машинного времени, исследователь останавливается на расчетной схеме той или иной степени сложности, обеспечивающей должный компромисс между желаемым уровнем точности решения и затратами машинного времени. [45]