Cтраница 1
Вес состояния с данным значением момента / С равен, как обычно, 2 / С 1, соответственно числу возможных проекций / С. Особенно интересен случай, когда двухатомная молекула состоит из одинаковых ядер. При классификации состояний такой молекулы необходимо учитывать спин ядер. Действительно, волновое уравнение для молекулы, содержащей одинаковые ядра, не меняет своего вида при перестановке ядер. Поэтому, если ядра имеют полуцелый спин, волновая функция должна быть антисимметрична относительно перестановки обоих ядер, а если спин ядер целый или нулевой, волновая функция должна быть симметричной. Симметрия собственной функции молекулы определяется симметрией ее сомножителей ( в приближении (3.2) она распадается на сомножители): электронного, колебательного, вращательного и ядерно-спинового. Электронный сомножитель большинства молекул не меняется при перестановке ядер, если молекула находится в основном электронном состоянии. Колебательная функция зависит только от абсолютной величины расстояния между ядрами и поэтому тоже не меняется. Поэтому если спин ядер полуцелый и они подчиняются принципу Паули, то спиновая функция должна быть антисимметрична при четных / С и симметрична при нечетных К. Если спин ядер целый и не равен нулю, положение обратное: спиновая функция антисимметрична при нечетных К и симметрична при четных / С. А если спин ядер равен нулю, то нечетные К вообще исключаются, потому что спиновый сомножитель волновой функции отсутствует. [1]
Веса состояний с памятью во всех тактах различны. [2]
Цепь Маркова, вес состояния которой составляют одни класс сообщающихся состояний, называется неразложимой. [3]
Ро - статистические веса состояний; hv - энергия кванта, излучаемого или поглощаемого атомом при переходе из одного состояния в другое; k - постоянная Больцмана. [4]
Таким образом, для молекулы UNH3 ядерные спиновые статистические веса ровибронных состояний Гь Г2 и Г3 равны О, 12 и 6 соответственно. [5]
N - - 1 при условии, что все статистические веса состояний g одинаковы. [6]
Здесь N - общее число молекул вещества A, g - статистические веса состояний, Q - сумма по состояниям. [7]
Такты, в начале которых включается или выключается память, нужно выбирать так, чтобы веса состояний были различными. В тактограмме ( рис. 5.37) память включена в начале 6-го такта и выключена в начале 4-го. [8]
При малых v эта величина близка к нулю из-за множителя v2, входящего в формулу для веса состояния; потом она достигает максимума и, далее, экспоненциально стремится к нулю при больших скоростях. Следовательно, газ содержит молекулы с любыми значениями скорости. [9]
Сумма сигналов, умноженных на их веса, дает искомое число в десятичной системе, которое называется весом состояния. [10]
Сумма сигналов, умноженных на их веса, дает искомое число в десятичной системе, которое называется весом состояния. Веса состояний с памятью во всех тактах - различны. [11]
Это выражение аналогично выражениям числителя или знаменателя равенства (9.30) с тем отличием, что сюда входит произведение dxdydzdpxdpvdpz вместо квантового веса состояния, равного 1, в соответствующем квантовомеханическом уравнении. В классической теории число состояний бесконечно однако оно пропорционально элементарному объему dxdydzdpxdpydpz шестимерного пространства. Больцмановский же экспоненциальный фактор одинаков как для классической, так и для квантовой теории. [12]
Ет; N0 - число атомов ( молекул) в основном состоянии с энергией Е0; gm и go - статистические веса состояний с энергией Ет и Е0; k - постоянная Больцмана; Т - температура, К. [13]
Таким образом, в методе валентных связей ионные состояния не учитываются вообще, а в теории молекулярных орбит их вес принимается одинаковым и равным весу го-меополярного состояния. Конечно, обе концепции являются некоторыми грубыми приближениями, имеющими определенные области целесообразного применения. В частности, молекула водорода количественно лучше описывается теорией спинвалентности. Теория молекулярных орбит, как и теория спинвалентности, объясняет отсутствие химического взаимодействия у атомов гелия и свойства насыщаемости валентности. [14]
Чтобы получить сечение рассеяния неполяризованных нейтронов протонами, нужно иметь в виду, что статистический вес состояния с общим спином, равным единице, в три раза больше веса состояния со спином, равным нулю. [15]