Резонанс - полное отражение
Cтраница 2
Если матрицы отражения Я - волны от правой границы обозначить как 35 и ( 35), то после соответствующей замены осей координат становится ясно, что для зеркальной симметрии имеем Rf - Rfp ], а для зеркально-поворотной - Rffi ( - 1 f Rfp J. В силу этого при слабопреобразующих границах совпадают и частоты резонансов полного отражения. [16]
 |
Зависимости коэффициента прохождения по мощности от длины вставки в различных режимах. [17] |
В сильнее отражается от границ, чем такая же волна в области С, и может считаться запертой в сравнении с последней. В соответствии с этим на кривых появляется еще один набор резонансов полного отражения, связанный с продольными резонансами в узком канале. [18]
 |
Линии Т11 ( к, L cmsi для вставки типа трапеция ( е 2 3, г. 15. [19] |
Более полную информацию об электродинамических свойствах трапецеидальных вставок дает рис. 124, где штриховые кривые - линии полного отражения Тц 0, крестики и кружки-линии, на которых удовлетворяется уравнение (5.6) соответственно для р - 1 ( пг 1 ч - 3) и р 2 ( / г2 1 - т - 4), штрих-пунктиром отмечена критическая частота Я20 - волны заполненного волновода. Прежде всего отметим, что при этих углах наклона граней вставки линии резонансов полного отражения еще достаточно точно описываются решениями уравнения (5.6) с р 2, за исключением малых значений L, где сказывается влияние затухающих волн высших типов. [20]
 |
Распределения линий Еу ( х, г const для полей дифракции Я10 - волны, набегающей на расширение со стороны преобразующей ( а и непреобразующей ( б гра-никы, при к хрез 1 27. [21] |
Можно сделать общий вывод о том, что интерференционное гашение волн при резонансах на запертых модах происходит за последней преобразующей границей. Заметим в связи с этим, что при необходимости создания с какой-либо целью чистого высшего типа колебаний в момент резонанса полного отражения следует возбуждать соответствующий объем со стороны преобразующей границы. [22]
В данной главе анализируются разнообразные резонансные явления, происходящие в отдельных участках многомодовых волноводов, включенных между двумя трактами меньших электрических размеров. Наличие такой области, обладающей во многих случаях высокодобротными собственными колебаниями, приводило к резким изменениям АЧХ соответствующих узлов, резонансам полного отражения на запертых модах или полного прохождения волн. [23]
В зонах пересечения линий xnm ( Ах Р 0 1) с разными п 2 поведение резонансных линий существенно видоизменяется. Во всех случаях полей, изображенных на рис. 105, W / l - c 1, однако, как видим, резонанс полного отражения в области Ах - с 1 0 уже нельзя связать с возбуждением какого-либо чистого колебания - поле носит гибридный характер. [25]
 |
Распределение изолиний полного отражения ( В0 0 на ножевой решетке для ряда углов падения ( Я-поляризация, т 0.| Резонансные зависимости для решетки волиоводного типа. [26] |
При увеличении б точки В0 ( к) 0 смещаются в сторону длинных волн, расстояние между ними уменьшается, а количество их возрастает. Изменяется положение линий отсечки, а значит, и величина частотной области существования резонансов и количество распространяющихся волновод-ных волн. Кроме того, с ростом е и для - поляризованных волн появляются условия существования резонансов полного отражения. [27]
 |
Линии WTn ( л, L const. [28] |
Как известно [303], вблизи точек вырождения, в которых совпадают парциальные частоты колебаний, понятия слабой связи теряют смысл. При Дх, 0 1 эти колебания интенсивно обмениваются энергией, и поля в резонаторе начинают носить гибридный характер. Не только это, но и то, что реально наблюдаемые частоты резонансного роста поля высших типов колебаний, и близкие к ним частоты полного отражения равно отстоят от точки совпадения парциальных частот, а добротности резонансов полного отражения выравниваются вблизи тех L, где Дх О соответствует процессам, характерным для нормальных графиков Вина. Появление аномальных кривых вблизи точки вырождения в рамках обычных представлений укладывается хуже. Это объяснено в § 14.5, посвященном связи собственных колебаний такой открытой структуры и ее характеристик рассеяния. [29]
 |
Скачкообразное расширение прямоугольного волновода в Я-плоскости ( Q1 - 96 - размеры, отнесенные к а3. [30] |
Страницы: 1 2 3