Дополнительный резонанс
Cтраница 3
Однако необходимо учитывать, что при некоторых значениях е д и / в рабочей полосе частот может появиться дополнительный резонанс, обусловленный элементом перестройки. [31]
Минимизируя ( 26) с учетом ( 27), получаем, что величина соя очень близка к значению, при котором имел место наблюдавшийся Бломбергеном, Уангом и Деймо-ном максимум дополнительного поглощения; это видно из табл. 1 и фиг. В табл. 1 теоретические значения соя, при которых наблюдается минимум выражения ( 26), сопоставлены с положением максимума дополнительного резонанса. При этом мы предполагали, что максимум дополнительного резонанса соответствует такому значению постоянного поля, при котором нестабильность наблюдается для наименьшего сигнала. При расчете диссипативньш член для определенности был взят в форме Ландау - Лифшица; в этом случае т ] 0 au, 7) fc ашй. [32]
Если такая система используется в качестве фильтра анализатора, то можно сделать следующие важные заключения. Чем быстрее перестраивается анализатор по шкале частот, тем резонансный пик характеристики делается тупее, тем больше он смещается в сторону высоких частот и тем заметнее дополнительные резонансы на скате кривой, обращенном в сторону высоких частот. Появление этих резонансов связано с возникновением биений между собственными и вынужденными колебаниями. [33]
В спектре наблюдаются интересные изменения, если температуры электронов и ионов различаются. Когда Т4 Г, общий вид спектра существенно не изменяется. Однако при Т Т возникают дополнительные резонансы, как показано на фиг. Они появляются вблизи частоты и волнового числа, характеризующих ионно-звуковую моду колебания. Эта мода сильно затухает при Т / Т 1, и, следовательно, она не проявляется при таких отношениях температур. [34]
В экспериментах по ферромагнитному резонансу, выполненных Бломбергеном, Уангом и Деймоном [1-3], при высоких уровнях высокочастотной мощности было обнаружено два новых эффекта. Первый заключается в том, что нелинейность при основном резонансе возникает при напряженности высокочастотного поля, гораздо меньшей того значения, которое получается в том случае, если принять предложенную Ландау и Лифшицем форму дис-сипативного члена в уравнении движения вектора намагниченности при однородной прецессии. Второй эффект заключается в появлении дополнительного резонанса при постоянном поле, грубо говоря, вдвое меньшем, чем поле основного резонанса. [35]
Минимизируя ( 26) с учетом ( 27), получаем, что величина соя очень близка к значению, при котором имел место наблюдавшийся Бломбергеном, Уангом и Деймо-ном максимум дополнительного поглощения; это видно из табл. 1 и фиг. В табл. 1 теоретические значения соя, при которых наблюдается минимум выражения ( 26), сопоставлены с положением максимума дополнительного резонанса. При этом мы предполагали, что максимум дополнительного резонанса соответствует такому значению постоянного поля, при котором нестабильность наблюдается для наименьшего сигнала. При расчете диссипативньш член для определенности был взят в форме Ландау - Лифшица; в этом случае т ] 0 au, 7) fc ашй. [36]
Обычно связь между двумя амортизированными системами большая. При этом если дополнительно амортизируется блок аппарата с массой, близкой к его массе, то частотная характеристик Атакой системы получается с двумя близкими между собой резонансами что гущегтвенно vxvn шает условия защиты от вибраций и ударов. Когда масса дополнительно Амортизируемого элемента конструкции РЭА мала, дополнительный резонанс будет значительно выше по частоте и меньше по амплитуде колебаний, чем основной резонанс. Если при этом дополнительная амортизация жесткая то влияние на резонанс основной части более сильный. В общем случае применение допол нительной амортизации сравнительно больших частей РЭА понижает его соб ственную частоту колебаний. Часто на практике применяют дополнительную амортизацию для частей РЭА с существенно меньшей массойГ чем остальнш элементы его конструкции. При этом собственная частота элементов с лопол нительной амортизацией оказывается значительно большей частоты колеба нии аппарата. [37]
В помещенных в волновод прямоугольных пластинах из поликристаллического феррита при больших уровнях высокочастотной мощности наблюдается изменение свойств. Аналогичное явление было обнаружено Деймо-ном [1] и Бломбергеном и Уангом [2] в сферах из монокристалла феррита. Резкое увеличение поглощения выше некоторого критического уровня мощности связано с дополнительным резонансом. [38]
В работе [21] была, в частности, продемонстрирована роль неоднородных магнитостатических типов прецессии в дополнительном резонансе. [39]
Постоянное поле было приложено перпендикулярно широкой стенке волновода и примерно соответствовало величине, необходимой для появления дополнительного резонанса. [40]
 |
Влияние угла наклона ленты на величину энергии отраженной волны. [41] |
Это объясняется рядом причин. Во-первых, несимметрия диафрагмы при я э 0 приводит к возбуждению волн всех номеров, а в случае симметрии препятствия - лишь волн той же четности, что и у падающей Яр0 - волны. Во-вторых, одно-щелевую наклонную диафрагму можно рассматривать как последовательность двух неоднородностей, разделенных участком регулярного волновода длины s / a tgi - d sinty / a, в силу чего интерференция волн на этом участке волновода может порождать дополнительные резонансы. [42]
Постоянное магнитное поле было приложено перпендикулярно широкой стенке волновода и имело величину, при которой появляется дополнительный резонанс. [43]
Применяют также и ящики с закрытой задней стенкой, которые отличаются по своему влиянию на частотную характеристику излучения громкоговорителя от акустического экрана. Закрытая задняя стенка, на первый взгляд, должна улучшать воспроизведение низших частот тем, что она исключает излучение от задней стороны диффузора. Однако упругость находящегося в ящике объема воздуха, особенно если этот объем не слишком велик ( меньше 2 - 3 м3), складывается с упругостью подвижной системы громкоговорителя и повышает его резонансную частоту, чем ухудшает отдачу на низших частотах. Кроме того, замкнутый объем воздуха вызывает дополнительные резонансные явления на более высоких частотах, уменьшающие равномерность частотной характеристики громкоговорителя. Для устранения дополнительных резонансов, создаваемых воздушным объемом ящика и отражениями, применяют покрытие внутренних поверхностей ящика или даже заполнение всего объема звукопоглощающим материалом. [44]
На частоте 3000 мггц обнаруживается другой тип нелинейности. Пороговое поле А.кр. для основного резонанса имеет существенно меньшую величину и в сильной степени зависит от температуры, причем эта зависимость имеет почти бесконечную крутизну вблизи 340 К ( фиг. Данные, приведенные на фиг. Согласно этой теории, при определенных благоприятных экспериментальных условиях и соответствующих величинах со и 4 MS постоянное поле для минимального порога дополнительного резонанса совпадает с постоянным полем для. [45]
Страницы: 1 2 3 4