Барионный резонанс

Cтраница 2

Разумеется, аналогичные соотношения имеют место для рождения векторных мезонов ( со, р, К) и барионных резонансов. В какой мере эти соотношения должны нарушаться из-за нестабильности этих частиц, в настоящее время неясно. [16]

Другой подход к построению уравнения состояния при сверхвысоких плотностях основан на предположении, что в этой области возникает целый сонм барионных резонансов. [17]

Здесь г ] - - 1 и, следовательно, сохраняются только инвариантные амплитуды при ковариантах у5 и fyeQ - Этот процесс представляет собой образование барионного резонанса с четностью, противоположной четности нейтрона. [18]

Обмен помероном возможен не только в процессах упругого рассеяния, но и в так называемых квазиупругих процессах 1 2 - - - 3 4, где частица 3 имеет те же квантовые числа, что и частица 1, а 4 - те же, что и 2, например nN - - шУ ( 1 / 2), где N ( 1 / 2) - барионный резонанс с / 1 / 2, и поэтому все такие процессы должны иметь примерно постоянные полные сечения. Однако существует несколько эмпирических правил, которые ограничивают константы связи частиц с помероном. [19]

Из октетов строятся неприводимые представления более высокого ранга, например первые два: декуплет и 27-плет. Декуплет образуют барионные резонансы с Jp 3 / 2, а также Q - - гиперон. Аналогично строятся унитарные супермультиплеты для мезонов и мезонных резонансов. [20]

Декуплет / р3 / 2 и октет 1 / 2 барионов. [21]

Для того чтобы обнаружить резонанс, достаточно провести парциаль-но-волновой анализ двухчастичного конечного состояния. Поэтому известно гораздо больше барионных резонансов. [22]

Существенно большие успехи были достигнуты в схеме 811 ( 3) - симметрии, основанной на теории групп. Сакаты, но и позволила правильно классифицировать барионы и барионные резонансы. [23]

Сечения рассеяния, появившиеся здесь, в принципе измеримы, но практические трудности их определения очень велики. Гилман и Шнитцер [14] сделали попытку проверить формулу, насытив интеграл ближайшими барионными резонансами. [24]

Существенно большие успехи были достигнуты в схеме SU ( 3) - симметрии, основанной на теории групп. SU ( 3) - симметрия не только повторила результаты схемы Саката, но и позволила правильно классифицировать барионы и барионные резонансы. [25]

В группу короткоживущих частиц входят только барионные и мезонные резонансы - всего более 150 частиц. Среди них наиболее важными являются мезоны со ( 1), ср ( 1), р ( 3), К ( 4), и барионные резонансы Дюзе ( 4), Si385 ( 3), Si53o ( 2) со своими античастицами. Кроме того, интересен / - мезон, теоретически предсказанный И. Я. Померанчуком и впоследствии обнаруженный экспериментально. [26]

Важной характеристикой частицы является значение ее спина а. Согласно теореме Паули - Людерса, которая доказана на основе самых общих принципов, не зависящих от конкретной динамики, спин частицы однозначно определяет тип статистики: частицы с полуцелым спином ( леп-тоны, барионы и барионные резонансы) подчиняются статистике Ферми - Дирака, а частицы с целым спином ( фотон, мезоны и мезонные резонансы) - статистике Бозе - Эйнштейна. Кроме того, спин частицы определяет трансформационные свойства ее волновой функции по отношению к собственным преобразованиям Лоренца. [27]

Перечислим теперь без каких-бы то ни было комментариев некоторые унитарные мультиплеты, по которым размещаются резонансы. Оказывается, что существует семейство из девяти мезонов 2 ( в него входит, в частности, упоминавшийся в § 129 / - мезон), которые также образуют нонуплет. Несколько более сомнительными являются нонуплет мезонов 1, октуплет ба-рионных резонансов 3 / 2 - и октуплеты барионных резонансов 5 / 2 и 7 / 2, Для окончательного решения вопроса пока не хватает данных. [28]

Страницы: 1 2