Изолированный резонанс

Cтраница 1

Зависимость нейтронного сечения для серебра от энергии нейтронов в области 0 01 - 100 se. Пунктирная прямая изображает закон i / v. Данные на графике приведены для серебра нормального изотопного состава. однако каждый отдельный резонансный пик может быть приписан тому или иному изотопу серебра. Например, первый резонанс при 5 12 эв принадлежит Ag169. [1]

Изолированные резонансы в этом случае обычно не наблюдаются, поскольку расстояния между ними становятся меньше, чем их ширины. [2]

Количество изолированных резонансов в подобных системах зависит от масс штампов, жесткости пружины и условий в области контакта тела и среды. [3]

Оно показало, что изолированные резонансы не оказывают серьезного воздействия на движение. Однако, как только возникает перекрытие резонансных зон, появляется неустойчивость, причем сравнительно много траекторий покидают свои торы и становятся эргодическими. [4]

Поясним природу этого поглощения, продолжая обсуждение оптических свойств кубического кристалла в окрестности изолированного резонанса. [5]

Действительные корни уравнения D ( u) - 0, если они существуют, определяют изолированные резонансы системы. [6]

В [11] исследуется влияние системы массивных штампов, колеблющихся на поверхности упругого слоя, на условия возникновения изолированных резонансов и их количество. [7]

Резонансные частоты, принадлежащие интервалу ( О, кр), на которых амплитуда и энергия установившихся колебаний обращаются в бесконечность, назовем изолированными резонансами системы или В - резонансами. [8]

Здесь I - область, в которой отсутствуют Л - резонансы, II - существования только одного резонанса, III - область существования двух изолированных резонансов. [9]

Фазовое смещение 6, определяемое формулой ( 120 14), является функцией энергии. В случае изолированного резонанса при Е Ег фазовое смещение б - 0; при приближении Е к резонансной энергии фазовое смещение б - я / 2; при переходе Е через резонансное значение Ет фазовое смещение скачком изменяется до - я / 2 и при дальнейшем уменьшении энергии фазовое смещение снова стремится к нулю. [10]

Фазовое смещение б, определяемое формулой ( 120 14), является функцией энергии. В случае изолированного резонанса при Е Э ЕГ фазовое смещение б 0; при приближении Е к резонансной энергии фазовое смещение б - я / 2; при переходе Е через резонансное значение Ег фазовое смещение скачком изменяется до - я / 2 и при дальнейшем уменьшении энергии фазовое смещение снова стремится к нулю. [11]

Путь анализа уравнений (2.3) заключается в исследовании некоторых простейших ситуаций. Одна из них состоит в рассмотрении изолированного резонанса (2.5) в пренебрежении всеми остальными возможными резонан-сами. [12]

Это означает, что оцениваемое сечение постоянно в пределах энергетической группы. Если же оценивать сечения в области изолированного резонанса, такой функцией может стать функция Брейта - Вигнера, параметрами которой являются положение, ширина и максимальная амплитуда резонанса. [13]

Значительный интерес как для технических приложений ( снижение риска возникновения нежелательных резонансов в конструкциях), так и для фундаментостроения и сейсмостойкого строительства ( выработка комплексов защитных инженерных мероприятий по снижению опасных сейсмических воздействий на здания и сооружения) представляет проблема резонансного взаимодействия ограниченных и полуограниченных тел. В частности, большой интерес вызывают низкочастотные [13, 20, 22, 35, 36, 38-41] и высокочастотные изолированные резонансы [10, 11, 15], поскольку они оказывают значительное влияние на прочностные характеристики контактирующих тел. [14]

Если движение осциллятора (9.70) становится хаотическим, действие J начинает меняться случайным образом. При этом меру скорости, с которой электроны, покидающие область захвата, проходят через сепаратрису, ограничивающую изолированный резонанс в пространстве угол действие, определяет коэффициент диффузии D действия J. Этот коэффициент находится из уравнения диффузии. Зная коэффициент диффузии, можно найти диффузионную длину Lrf, на которой приблизительно половина частиц выходит из захвата. [15]

Страницы: 1 2