Многозазорный резонатор

Cтраница 1

Многозазорные резонаторы эффективны только при малых и средних скоростях частиц. При VB ( 0 5 - 0 6) с, что соответствует энергии протонов 150 - 250 Мэв, эти резонаторы становятся непригодными из-за вырождения волн Е01д в колебания типа ТЕМ. При этом уровень побочных гармоник повышается и тепловые потери достигают недопустимых значений. [2]

Рассмотрим движение равновесной частицы в многозазорном резонаторе. Ускорительный период в нем состоит из трубки дрейфа и зазора. [3]

Диаграмма устойчивости поперечных колебаний частиц при простом строении периода фокусировки. [4]

Рассмотрим теперь более сложную систему - многозазорный резонатор, в котором линзы совмещены с трубками дрейфа. [5]

Такая возможность имеется, например, в случае многозазорного резонатора при N 4, как видно из рис. 67, внизу. [6]

Таким образом, число периодов ( трубок дрейфа) в многозазорном резонаторе равно длине резонатора, разделенной на полусумму длин первого и последнего периодов. [7]

Строение периода фокусировки. Вверху - период простого строения, внизу - период системы с трубками дрейфа - и совмещенными с ними линзами ( для случая N 4. [8]

P ( s), P ( s) (9.15), В случае рассматриваемых здесь ускорителей из многозазорных резонаторов с хорошим приближением можно считать, что коэффициенты (9.15) симметричны относительно середин как фокусирующего, так и дефокусирующего полу пер йодов, отличаясь один от другого только сдвигом на полпериода. [9]

Эта идеализация еще сохраняет такие детали, как испытываемый частицей толчок к оси при выходе из трубки дрейфа в зазор и противоположный толчок при входе в следующую трубку дрейфа. Для ускорителей из многозазорных резонаторов, согласно (7.9), Ег л / СЕм / sin па. [10]

Фокусирующие и дефокусирующие линзы ( или группы линз) чередуются вдоль ускорителя с некоторым периодом L. Этот период фокусировки при периодической ускоряющей системе включает целое число ускорительных периодов ( L ND), являясь одновременно и периодом ускоряюще-фокусирующей системы в целом. В частности, в ускорителях из многозазорных резонаторов каждой трубке дрейфа обычно соответствует одна линза. [11]

Наконец, рассмотрим ускорение ионов с изменением фазовой скорости. Пусть при переходе к другому роду ионов желательно сохранить прежние значения ускоряющего поля и равновесной фазы. В том же отношении необходимо изменить равновесную энергию в каждом месте ускорителя, а также и энергию инжекции. Впрочем, как уже отмечалось выше, изменение Рр вдвое или втрое возможно в многозазорных резонаторах, если рассматривать трубки дрейфа как сдвоенные или строенные ( вместо / С - 1 считать К. [12]

При квадрупольной фокусировке рабочая точка в секциях без ускоряющего поля перемещается на ось Аа 0 или заметно приближается к этой оси, если учитывать собственный заряд пучка. В результате некоторая доля частиц осядет на стенки и будет потеряна, если апертура в выключаемых секциях соответственно не увеличена. Для сохранения прежних значений G градиенты поля В, как следует из (9.52), должны быть уменьшены в каждой линзе в р / р1 раз. Выше предполагалось, что фазовая скорость в каждом месте ускорителя фиксирована. Так, в ускорителях из многозазорных резонаторов при / С 1 можно уменьшить равновесную скорость частиц в два или даже три раза, не изменяя трубок дрейфа, но рассматривая их как сдвоенные или строенные ( К. Пролетные углы ускоряющих зазоров при этом также увеличиваются в два или три раза, и коэффициенты пролетного времени соответственно снижаются. [13]

Страницы: 1