Результат - оптическое измерение
Cтраница 2
При реагировании струи окислителя с поверхностью металлического расплава в реакционной зоне возникают высокие локальные температуры. Уровень достигаемых температур, по результатам непосредственных оптических измерений через кислородный канал фурмы, составляет приблизительно 2200 - 2400 С. Это приводит к сильному испарению железа, образованию больших количеств бурого дыма - продукта окисления железа - и необходимости очистки отходящих из конвертера газов. [16]
Майли [616] сопоставил толщины окисных пленок на железе, дающих интерференционные цвета первого порядка, определенные электрометрически с помощью элемента открытого типа и весовым методом, с результатами оптических измерений Кон-стебла. Как видно из табл. 19, результаты электрометрических и оптических измерений очень хорошо согласуются друг с другом. [17]
Полученные метеорологическими методами данные для Сп в большинстве случаев удовлетворительно согласуются с результатами оптических измерений. Следует отметить, что значения Сп, полученные из метеорологических данных, испытывают в процессе наблюдений большие случайные вариации. Стабильность результатов оптических измерений С обусловлена дополнительным пространственным усреднением. [18]
 |
F - и F - полосы хлорида калия до и после облучения кристалла в этой полосе. [19] |
Для хлорида калия при - 100 С было установлено, что средняя длина пробега ш обратно пропорциональна концентрации / - - центров; отсюда следует, что F-центры сами являются ловушками и что анионная вакансия может захватывать два электрона. Так как волновая функция первого электрона охватывает шесть ближайших ионов щелочного металла, то заряд электрона занимает больший объем, чем вакансия, и поэтому существует остаточная потенциальная дырка. Это явно подтверждается результатами оптических измерений. [20]
Почти все опубликованные экспериментальные данные по показателям преломления относятся к воздуху, поскольку для большинства оптических систем окружающей средой служит воздух. Тщательное изучение экспериментальных данных для металлов и частично проводящих материалов показывает, что в некоторых случаях имеется несогласие между значениями показателей преломления, рекомендуемыми для одного и того же вещества различными исследователями. Эти различия обусловлены сильной зависимостью результатов оптических измерений от чистоты образца, метода изготовления и экспериментальной установки. Оптические постоянные изменяются с изменением химического состава вещества и длины волны падающего излучения. [21]
По этому поводу можно, однако, заметить, во-первых, что сколько-нибудь полных гомологических рядов, прослеженных в оптическом отношении, известно слишком мало, а там, где они известны, мы находим полнейшее согласие фактов с принципом постоянства молекулярного вращения ( ряды ментола, борнеола, амилового алкоголя и пр. Что касается рядов, исследованных лишь на незначительном протяжении, то в них величина ШЬ, по всей вероятности, делается постоянной в той области кривой, которая лежит за пределами исследования. Во-вторых, следует заметить, что до сих пор еще не найдено условий, при которых мы можем считать результаты оптических измерений вполне сравнимыми между собой. [22]
Клинкерфус опубликовал ряд работ, в которых утверждал, что им открыто изменение направления луча света при прохождении через преломляющие тела, находящиеся в движении. Была описана хитроумная аппаратура. Хотя работа Клинкерфуса оказалась ошибочной, развернувшаяся около нее дискуссия показала назревшую необходимость принципиального решения вопроса о влиянии движения Земли на результаты оптических измерений. [23]
Наибольшие стадии расширения плазмы металлов соответствуют реализации околокритических состояний. Вхождение изоэнтроп в двухфазную область жидкость-пар со стороны жидкой фазы сопровождается испарением, а со стороны газовой фазы - конденсацией. Наличие этих изломов на экспериментальных кривых рис. 9.14, 9.15 и их соответствие априорным оценкам эффектов испарения [51, 56], а также результаты оптических измерений являются дополнительным свидетельством равновесности процесса двухфазного расширения. Из выполненных экспериментов следует, что фазовые диаграммы меди и свинца в исследованной их части имеют обычный вид с одной критической точкой фазового перехода жидкость-пар. [24]
Наибольшие степени расширения плазмы металлов соответствуют реализации околокритических состояний. Вхождение изоэнтроп в двухфазную область жидкость-пар со стороны жидкой фазы сопровождается испарением, а со стороны газовой фазы - конденсацией, что приводит к изменению их наклона и дополнительному приращению скорости в волне разгрузки. Наличие этих изломов на экспериментальных кривых рис. 3.17, 3.18 и их соответствие априорным оценкам эффектов испарения [55, 62], а также результаты оптических измерений ( рис. 3.14), являются дополнительным свидетельством равновесности процесса двухфазного расширения. Из выполненных экспериментов следует, что фазовые диаграммы меди и свинца в исследованной их части имеют обычный вид с одной критической точкой фазового перехода жидкость-пар. [25]
Наибольшие стадии расширения плазмы металлов соответствуют реализации околокритических состояний. Вхождение изоэнтроп в двухфазную область жидкость-пар со стороны жидкой фазы сопровождается испарением, а со стороны газовой фазы - конденсацией. Наличие этих изломов на экспериментальных кривых рис. 9.14, 9.15 и их соответствие априорным оценкам эффектов испарения [51, 56], а также результаты оптических измерений являются дополнительным свидетельством равновесности процесса двухфазного расширения. Из выполненных экспериментов следует, что фазовые диаграммы меди и свинца в исследованной их части имеют обычный вид с одной критической точкой фазового перехода жидкость-пар. [26]
Как было показано в § 2, функция lg ( уп уоп / flu2o) Для П ДЫ в растворах солей может быть получена из данных по электродвижущим силам соответствующих элементов без жидкостных соединений. Метод электродвижущих сил применим также для определения аналогичных функций для других слабых электролитов. В настоящем параграфе будет проведено вычисление функции IgYnYR / Yjm для уксусной шислоты из данных по электродвижущим силам и для а-дшщтрофонола тю результатам оптических измерений. [27]
Как было показано в § 2, функция lg ( ун YOH / Яшо) Для В ДЫ в растворах солей может быть получена из данных по электродвижущим силам соответствующих элементов без жидкостных соединений. Метод электродвижущих сил применим также для определения аналогичных функций для других слабых электролитов. В настоящем параграфе будет проведено вычисление функции lg ун YR / THR для Уксуснои кислоты из данных по электродвижущим силам и для а-динитрофенола по результатам оптических измерений. [28]
Вопросы, связанные с математической обработкой результатов измерений, будут излагаться лишь в той степени, в какой это будет необходимо для обоснования информативности обсуждаемых методов. Основное внимание уделено физическим основам оптических методов с тем, чтобы оттенить принципиальные ограничения, присущие каждому из них. Приводятся в достаточном объеме фактические данные об используемых в измерениях экспериментальных установках. Результаты проведенных оптических измерений, где это оказывается возможным, сравниваются с данными, полученными другими методами. [29]
В рамках молекулярно-кинетического подхода понятия поверхности конденсированных фаз и границы раздела между ними наполнены реальным содержанием. Подход Гиббса, рассмотренный в разд. Уже Ван-дер - Ваальс считал, что даже в простейшей системе жидкость-газ межфазная поверхность представляет собой слой конечной толщины, плотность которого уменьшается по мере приближения к геометрической границе раздела фаз от р, до рд. Строго говоря, такое заключение справедливо только для области температур, близких к критическим, однако оно вытекает и из решеточной модели жидкости. Анализ молекулярных функций распределения показывает, что изменение плотности конденсированной фазы в переходном слое имеет ступенчатый осциллирующий характер с постепенным затуханием осцилляции при переходе к жидкой фазе с периодом, близким к среднему межмолекулярному расстоянию. Подобная дискретность подтверждается результатами оптических измерений. При плавном изменении плотности луч эллиптически поляризован. Подобные эффекты связаны с влиянием толщины реальных зон между контактирующими фазами. В общем случае эта величина имеет, очевидно, конечные значения, увеличивающиеся с ростом температуры вплоть до бесконечности в критической точке. [30]
Страницы: 1 2 3