Cтраница 2
Вопрос об очувствлении удобно рассмотреть до объяснения суперлинейности, так как сулерлииейность легко анализируется при помощи представления об электронном легировании на основе результатов данного параграфа. Экспериментально было определено, что в относительно чистых монокристаллах сульфида кадмия времена жизни для электронов и дырок равны 10 - 6 - 10 8 сек. Такие монокристаллы считаются нечувствительными фотопроводниками. Однако их фоточувствительность может быть увеличена при введении локальных уровней вакансий кадмия. В этом случае время жизни электронов увеличивается до 1Q - 2 - 10 3 сек, а время жизни дырок становится меньше 10 - 8 сек. [16]
Для завершения гидродинамического описания скачка уплотнения, даваемого уравнениями (2.2), (2.3) и (2.7), следует также дать термодинамическое описание газа, следуя результатам данного параграфа. В случае скачка уплотнения в аргоне с числами Маха, меньшими 30, когда газ вначале находится при комнатной температуре и его начальная плотность лежит в пределах от 10-в до 1 его плотности в нормальных условиях на уровне моря, следует рассматривать только одно возбужденное состояние и однократную ионизацию. При числах Маха свыше 25 - 30 температура за скачком становится настолько высокой, что при выводе уравнения состояния следует учитывать двойную ( или многократную) ионизацию. Однако, чтобы не сильно усложнить изложение, мы рассмотрим только однократную ионизацию. [17]
Мы уже отмечали, что в квантовой механике аналогом скобки Пуассона является квантовомеханический коммутатор. Это относится и к результатам данного параграфа, которые имеют близкие квантовые аналогии. Например, утверждению, что две составляющие L не могут одновременно быть каноническими импульсами, соответствует известное положение о том, что L и LJ не могут одновременно быть собственными значениями. [18]
Однако во многих частных, но весьма существенных для практических приложений случаях, можно получить некоторые интегралы этих уравнений, позволяющие сделать интересные выводы о распределении энергии, температуры или концентрации в пограничном слое ( или о зависимости этих параметров от распределения скоростей), не решая полной системы уравнений. В настоящее время получен ряд таких интегралов. Естественно, что найденные ранее в § б интегралы уравнений энергии получаются из результатов данного параграфа как частный случай. [19]
Для лептонов такое пренебрежение оправдано, поскольку электромагнитные и слабые силы малы по сравнению с взаимодействием с интенсивным внешним полем. Для скалярных же частиц, являющихся адронами, ситуация не столь очевидна. Действительно, как следует из результатов данного параграфа, спонтанное нарушение симметрии для самодействующего поля влечет за собой необходимость переопределения понятия физической частицы, а значит, и необходимость соответствующих изменений в теории рождения скалярных пар. Поскольку, однако, спонтанное нарушение симметрии имеет место лишь при чрезвычайно высоких частотах внешнего поля k0 - т, то при k0 т и для бозонов остаются справедливыми изложенные в гл. [20]