Результат - другой автор
Cтраница 2
Значения Е для изученных реактивов оказались близкими, что хорошо коррелируетея с результатами других авторов [3] и свидетельствует о диффузионном характере процесса. [16]
К получены нами графической интерполяцией данных [251 ] с целью сопоставления их с результатами других авторов. Из рисунка видно, что теплопроводность жидкости значительно выше теплопроводности газа при той же температуре. По мере ее повышения теплопроводность жидкости, как и вязкость, понижается. При докритических давлениях фазовый переход от жидкости к газу связан с резким уменьшением теплопроводности, которое аналогично изменению термодинамических свойств и вязкости на этих изобарах. При сверхкритических давлениях теплопроводность изменяется непрерывно с изменением температуры. Сверхкритические изобары, а также некоторые докритические в координатах Я, Т имеют минимум, после которого теплопроводность газа монотонно возрастает с повышением температуры. Этот минимум по мере роста давления смещается в область более высоких температур. [17]
 |
Влияние температуры на параметр решетки родия. [18] |
На рис. 7 приведены результаты высокотемпературных испытаний из настоящей работы, а также результаты других авторов. [19]
Таким образом, можно считать, что согласие между нашими измерениями R и результатами других авторов вполне удовлетворительное. [20]
На рис. 2 сравниваются полученные нами значения: теплопроводности неона при атмосферном давлении с немногочисленными результатами других авторов. Наши значения в пределах ошибки эксперимента ( 1 5 %) согласуются с данными 2 3 - 4 во всем исследованном интервале температур. [21]
На рис. 4.31 приведено сравнение полученных результатов по изменению скорости на внешней границе пристенного пограничного слоя с результатами других авторов. [23]
Поскольку значения частот из работ [18], где применялась фотоэлектрическая регистрация спектров, не всегда совпадают с результатами других авторов, полученными фотографическими методами, пользующиеся этими частотами должны соблюдать известную осторожность. [24]
Но проведенных исследований оказалось еще недостаточно для того, чтобы дать строгую количественную трактовку этим зависимостям, а результаты других авторов трудно сравнить, так как на эффективность может заметно влиять методика эксперимента и, может быть, характеристика регистрирующего устройства. [25]
Авторы получили для антрацена значение kB 6 3 см воздушного эквивалента на 1 Мэв, хорошо согласующееся с результатами других авторов ( рис. 8), и значение kB - 13 7 см воздушного эквивалента на 1 Мэв для транс-стильбена. Данные по чувствительности кристаллов антрацена к внешним электронам с энергией от 10 до 120 кэв, полученные Джонстоном и др. [62], также согласуются с этими результатами. [26]
Следовательно, по отношению к нашим кривым результаты измерений, выполненных одним автором, расположены слишком высоко, а результаты другого автора - слишком низко. [27]
Большая часть этих результатов изложена здесь в переработанном и дополненном виде, представляющемся нам сегодня наилучшим; также и результаты других авторов часто излагаются нами по-новому. Естественно поэтому, что приведенные ссылки во многих случаях содержат лишь какой-то эквивалент вывода или формулы, в связи с которыми они указаны. [28]
Последующие работы Зимана и др. по теории катастроф скорее посвящены приложениям результатов теории особенностей и приведению в систему полученных ранее результатов других авторов, чем новым теоремам. [29]
Итак, проведенные нами исследования спектрального распределения и температурной зависимости вспышечного действия видимого света на люминесценцию окрашенных щелочно-галоидных кристаллов и изложенные здесь результаты других авторов по инфракрасной флуоресценции этих кристаллов приводят к важным выводам о роли электронных центров окраски в явлениях люминесценции окрашенных кристаллов щелочно-галоидных соединений. Экспериментальные данные бесспорно доказывают, что электронные центры окраски в этих кристаллах являются одновременно и центрами свечения и центрами захвата электронов. [30]
Страницы: 1 2 3 4