Cтраница 2
В работе [256] проведено подробное экспериментальное исследование этой проблемы с анализом эффекта запирания течения в вертикальных концевых зонах. На рис. 14.2.6 представлены результаты расчета теплообмена, полученные как для открытых, так и блокированных концевых зон. [16]
В работе [256] проведено подробное экспериментальное исследование этой проблемы с анализом эффекта запирания течения в вертикальных концевых зонах. На рис. 14 2.6 представлены результаты расчета теплообмена, полученные как для открытых, так и блокированных концевых зон. [17]
Предположим, что коэффициент eT / v в промежуточном слое стремится к нулю, а в ламинарном подслое тождественно равен нулю. При Рг 1 в пристеночной области, где eT / v очень мал, доминирует 1 / Рг, а относительно величины коэффициента турбулентного переноса можно принять довольно грубые допущения. С другой стороны, если число Прандтля велико, коэффициент турбулентного переноса тепла играет большую роль даже вблизи стенки, и самые незначительные изменения в его оценке существенно влияют на результаты расчета теплообмена. В этом состоит основная трудность при использовании уравнения ( 9 - 22) для расчета теплообмена в жидкостях с высокими числами Прандтля. [18]
Но как показано в разделе VB 2, решения автомодельны лишь в случае, когда индукция магнитного поля изменяется по длине канала по степенному закону. Во-вторых, при интегрировании уравнений автор предполагает, что профили скорости при наличии и отсутствии магнитного поля одинаковы. Принималось, что в случае ламинарного течения параболический профиль сохраняется при любых числах Гартмана, а в случае турбулентного течения для любых напряженностей магнитного поля справедлив закон V. Это допущение не соответствует действительности, так как противоречит другим теоретическим и, главное, экспериментальным исследованиям. Ясно, что полученные таким образом результаты расчетов теплообмена должны быть существенно скорректированы. [19]