Cтраница 2
При больших значениях числа А ( практически оказывается достаточным, чтобы оно было больше 0 1) магнитное поле полностью стабилизирует ламинарное течение хорошо проводящей плазмы независимо от числа Рейнольдса. [16]
При больших значениях числа Мю1 и высоких значениях окружной скорости сверхзвуковые ступени имеют несколько выше уровень шума по сравнению с дозвуковыми ступенями. [17]
При больших значениях чисел Re значение показателя степени т стремится к нулю. [18]
При больших значениях числа Фруда кавитация па лопасти может быть постоянной в течение полного оборота. [19]
При больших значениях числа Рейнольдса рассмотренное выше ламинарное установившееся движение неустойчиво. Возникает турбулентное движение, изменяющее существенным образом законы сопротивления и распределения скоростей вблизи пластинки. [20]
При больших значениях числа Рейпольдса его влияние слабо, и поэтому подобие приближенно осуществляется при отсутствии постоянства числа Рейнольдса. [21]
При достаточно больших значениях числа М ( см. на рис. 3.6.4 контур при М 0 85) обтекаемый контур становится самопересекающимся и течение газа перестает быть однолистным. [22]
При больших значениях числа Рейнольдса ( турбулентный режим) коэффициент трения уже не зависит от его и является лишь функцией относительной шероховатости трубопровода. [23]
При достаточно больших значениях числа Жуковского ( Zh - - оо) наступает стационарное течение. [24]
При больших значениях числа Re в области турбулентного движения влияние сил вязкостного трения в потоках оказывается исчезающе малым. [25]
При больших значениях числа Re перенос теплоты молекулярной теплопроводностью может не учитываться ввиду малости. [26]
При достаточно больших значениях чисел Фурье ( Fo0 3) в приведенных выражениях вновь можно ограничиться первыми слагаемыми, что значительно упрощает практические расчеты. [27]
При больших значениях числа Re молекулярные потоки массы малы, по сравнению с турбулентными, и могут не учитываться. [28]
При больших значениях числа Гарт-мана магнитное поле замедляет движение жидкости в нормальном к полю направлении и растягивает ячейки конвекции в продольном направлении, что способствует более интенсивному переносу тепла снизу вверх. [29]
При больших значениях числа Рейнрльдса рассмотренное выше ламинарное установившееся движение неустойчиво. Возникает турбулентное движение, изменяющее существен ным образом законы сопротивления и распределения скоростей вблизи пластинки. [30]