Результат - столкновение - электрон
Cтраница 2
Воспользуемся тем, что в силу различия масс электрона т и частицы газа М обмен энергией при их соударении мал и составляет - ( m / М) 1 / 2 от энергии этих частиц в системе центра инерции. Отсюда следует, что в результате столкновения электрона с частицей газа направление скорости электрона может измениться сильно, тогда как величина скорости меняется слабо. Отличие функции распределения от сферически симметричной определяется действием электрического поля. [16]
Получают их в рентгеновской трубке в результате столкновения катодных электронов с анодом при большой разности потенциалов. Применение рентгеновского излучения для исследования кристаллических веществ основано на том, что его длина волны сопоставима с межатомными расстояниями в кристаллической решетке вещества, которая является естественной дифракционной решеткой для рентгеновских лучей. [17]
Примером может служить ионизация, когда в результате столкновения электрона и нейтральной частицы образуются два электрона и ион. При таком столкновении число электронов увеличивается на единицу, возникает новый ион и исчезает одна из нейтральных частиц. [18]
При прохождении электрического тока по проводнику в результате столкновений электронов с его атомами и ионами проводник нагревается. Количество тепла, выделяемого в проводнике при прохождении электрического тока, определяется законом Ленца - Джоуля. [19]
Мы видим, что т есть время, в течение которого разность ( / - / 0) при выключении внешнего поля уменьшается в е раз. Так как стремление к равновесию в системе происходит в результате столкновений электронов ( с колебаниями решетки или дефектами кристалла) и при этом достаточно нескольких столкновений для того, чтобы электроны пришли к равновесному состоянию, то время релаксации т порядка времени свободного пробега электрона. [20]
 |
Виды смгкалоз и области их выхода из объекта исследования при электродном зондировании. [21] |
Рассеяние может быть упругим и неупругнм. Упругое рассеяние ( отражение) происходит от ядер атомов объекта, а неупругое - в результате столкновений электронов зонда и вещества. Если столкновения происходят с внешними электронами атома, слабо с ним связанными, то испускаются вторичные электроны. [22]
Электрический разряд в газе сопровождается столкновениями электронов с атомами газа. Вероятность этих столкновений зависит от давления в газе и оценивается средней длиной свободного пробега электрона в нем. Результат столкновения электрона с ато - лом газа различен а зависимости от энергии электрона. При малых энергиях электронов происходят упругие столкновения с атомами газа, сопровождающиеся только изменениями скоростей ( точнее импульсов движения) атома и электрона. С повышением напряже - - ння-между анодом и катодом прибора энергия электронов возрастает и столкновения приобретают неупругий характер. Основными видами таких столкновений являются возбуждение и ионизация атомов газа электронами. [23]
Наряду с флуктуационнымн шумами в ЛБВ существуют так называемые ионные шумы. Они возникают вследствие колебаний ионов в электронном пучке, которые создают паразитную модуляцию усиливаемого сигнала. Ионы образуются в результате столкновения электронов пучка с молекулами остаточного газа в лампе. [24]
 |
Определение рабочей точки газонаполненного диода.| Распределение потенциала между плоскими параллельными электродами при тлеющем разряде. [25] |
В области почти постоянного потенциала число положительных ионов и электронов приблизительно одинаково. Выравнивание пространственного заряда приводит к очень низкому градиенту потенциала и, следовательно, к низким скоростям положительных ионов. Положительные ионы в этой области образуются в результате столкновения электронов, получивших ускорение благодаря высокому градиенту потенциала вблизи катода, с молекулами газа. Эта область характеризуется свечением газа и называется п л а з-м о и. Высокий потенциал вблизи катода объясняется значительной концентрацией положительных ионов на границе плазмы Слой газа вблизи поверхности катода, подвергаемой ионной бомбардировке, также светится. [26]
Изменяется и понятие импульса. Эта величина может иметь опред. Только при освобождении электрона из атома, происходящем в результате сильного столкновения электрона с внешним агентом, он приобретает динамич. [27]
Сообщение о независимом открытии точно такой же частицы совершенно иным методом было получено в то же время из Массачусетского технологического института и Брукхейвенской национальной лаборатории. Вторая частица, обладающая аналогичными свойствами и полученная также в результате столкновения электрона с позитроном, была открыта несколько позже в ноябре 1974 г. группой ученых из Стэнфорда и Беркли. Существование этих частиц не было предсказано, и их природа до настоящего времени остается невыясненной. [28]
Поглощение свободными носителями заряда связано с ускорением их под воздействием электрического поля электромагнитной волны. Свободными носителями заряда являются электроны зоны проводимости и дырки валентной зоны. На ускорение электронов затрачивается часть энергии волны, которая затем в результате столкновения электронов с решеткой превращается в тепловую энергию решетки. [29]
В газовой среде, представляющей совокупность нейтральных атомов и молекул, всегда имеются в небольшом количестве ионизированные атомы и электроны, образующиеся под воздействием света, радиоактивного излучения и космических лучей. При указанных давлениях средняя длина свободного пробега электронов в газовой среде оказывается значительно меньше, чем расстояние анод - катод. Результат столкновения электрона с атомом зависит от скорости электрона: при небольшой скорости электрона структура атома остается неизменной, при большой скорости столкновения электронов сопровождаются возбуждением и ионизацией атомов. [30]
Страницы: 1 2 3