Cтраница 3
Необходимая для этого флуктуация кинетической энергии меньше, чем флуктуация, требуемая для одноступенчатого разрыва связи. При изменении внешней силы в широком интервале наблюдается нелинейность зависимости энергии активации разрыва U от силы f, и, следовательно, коэффициент у нельзя считать постоянным. Но для малых интервалов изменения силы результаты машинных экспериментов хорошо описываются уравнением ( 2.1 а), причем суммарная энергия активации двухступенчатого разрыва почти равна энергии диссоциации ED - Средние значения констант формулы ( 2.1 а) следующие: U0 ED, в предэкспоненте т0 - период атомных колебаний, п - число атомов в цепочке, а Кт - Го / 2, что для связи С-С соответствует KmQ77 10 - 7 мм. Это значение близко к данным Савина [2.17]: ( 0 9 - 4 - 1 0) 10 - 7 мм. [31]
Динамические уравнения для плазмы нетрудно сформулировать, исходя из классических уравнений движения для механических переменных и уравнений Максвелла для электромагнитных переменных. Однако поиск аналитических решений этих уравнений динамики безнадежен из-за их нелинейности и бесконечного числа степеней свободы. Вместе с тем разнообразные эффекты относительно просто обнаруживаются в результате машинного эксперимента. [32]
Сформулированная гипотеза явилась отправным пунктом в разработке формальной модели структуры изображения, описание которой дается в главах V-VII. Модель представлена как система алгоритмов автоматического формирования языка описания изображений. В качестве главных элементов языка выступают локальные геометрические особенности. Приводятся результаты машинных экспериментов, свидетельствующие о работоспособности модели в задачах автоматической обработки изображений. [33]