Простой результат

Cтраница 1

Простые результаты получаются, если выделение тепла можно считать происходящим только в одной из стадий. [1]

Простые результаты ( 65) и ( 66) можно легко интерпретировать. [2]

Простой результат, полученный в приближении парной аддитивности энергии обмена первого порядка между атомами, легко обобщить на случай многоатомных молекул и получить информацию по зависимости энергии обмена от ориентации. В соответствии с идеально-парным приближением полная энергия взаимодействия получается в результате суммирования энергий взаимодействия между всеми парами атомов двух молекул. Тогда угловая зависимость полной энергии взаимодействия дается неявно в виде зависимости расстояния между атомами от относительной ориентации двух молекул; при этом расстояние между центрами масс молекул остается фиксированным. Эта основная идея была предложена Эйрингом [88], который использовал ее для объяснения затрудненного вращения молекул в этане. [3]

Простые результаты получаются, если выделение тепла можно считать происходящим только в одной из стадий. [4]

Полученный простой результат показывает, что для определенного значения отношения частот o) 2 / coi интегральная мощность является постоянной. Подобное свойство 1 / / - шума носит название масштабной инвариантности. [5]

Этот простой результат особенно важен, поскольку при малых временах практически все переходные процессы являются одномерными даже при наличии передней кромки. В любой точке-области расчета одномерный процесс может длиться до тех пор, пока влияние передней кромки не достигнет этой точки. [6]

Поскольку простые результаты, касающиеся возникновения неосесим-метричных неустойчивостей в общей теории относительности, неизвестны, предположим, что сохраняют силу приближенные ньютоновские критерии T / W 0 14 для вековой устойчивости nT / W 0 26 для динамической устойчивости. [7]

Этот простой результат оставался, по-видимому, неизвестным до 1954 г. Его получили для анизотропных тел Новацкий ( W. [8]

Линии тока при обтекании круглого цилиндра однородным потоком с циркуляцией. [9]

Этот простой результат известен как теорема Кутта - Жуковского и применим не только к круглому цилиндру, но и к цилиндрам любой формы, включая несимметричные тела. [10]

Этот простой результат можно, конечно, получить и из общих формул, если вычислить входящий в них интеграл Г (), который в нашем случае легко берется в конечном виде. [11]

Этот простой результат можно, конечно, получить и из общих формул, если вычислить входящий в них интеграл Г ( z), который в нашем случае легко берется в конечном виде. [12]

Этот простой результат позволяет эффективно решать оптимальные задачи армирования пластин стрингерами. [13]

Этот простой результат может быть применен к ряду практических задач, где встречаются отдельные отверстия, в точках контура которых главные напряжения Р и Q можно узнать иным образом, как, например, в тонком вращающемся диске. [14]

Этот простой результат особенно важен, поскольку при малых: временах практически все переходные процессы являются одномерными даже при наличии передней кромки. В любой точке области расчета одномерный процесс может длиться до тех пор, пока влияние передней кромки не достигнет этой точки. [15]

Страницы: 1 2 3 4