Практически точный результат
Cтраница 1
Практически точные результаты получаются для холоднокатаных сталей и магнитномягких сплавов с прямоугольной характеристикой. На рис. 3 - 3 построены теоретические кривые действующих значений напряжений и токов стабилизатора в функции входного напряжения, рассчитанные по полученным выше формулам, и нанесены соответствующие экспериментальные кривые. [2]
Из сопоставления формул ( 11.20) и ( 11.19), которое дает практически точный результат, видно, что они отличаются только числовым коэффициентом, стоящим под знаком логарифма. Отметим, что формулы ( 11.19), ( 11.20), которые можно использовать для определения параметров пласта, будут справедливы лишь при - ЮО. [3]
Из рисунка видно, что при - - не менее 0 3 приближенная зависимость для всех случаев дает практически точный результат. [4]
Это решение является приближенным, но в тех задачах, где этот метод применялся [3 - 6], для нахождения практически точных результатов достаточно было уже двух-трех приближений. [5]
Это свидетельствует о достоверности изложенной методики расчета составных пластин с упругими шарнирами и о том, что в расчетах для достижения практически точных результатов достаточно в исходном разложении (6.46) удерживать три-четыре члена. [6]
 |
Эпюры токов возбуж - а дения при согласном включении индукторов ( а и б и результирующий эпюр для встречного включения ( в. [7] |
С возрастанием / индукторы становятся одиночными. Однако практически точные результаты можно получить с помощью рядов при выборе такого шага I, при котором магнитная связь между обмотками становится пренебрежимо малой. [8]
 |
Зависимость информационной энтропии и от конверсии при. [9] |
На рис. 10.5 и 10.6 представлены зависимость параметра Dm композиционного распределения от конверсии и само это распределение при различных конверсиях. Из четырех приведенных на рис. 10.6 кривых композиционного распределения в трех случаях расчет по модифицированному марковскому приближению дает практически точные результаты и лишь при глубоком хлорировании полиэтилена он приводит к несколько более узкому распределению. [10]
Хотя эти уравнения могут быть очень сложными, существенным преимуществом является переход от семи независимых переменных ( х, , t) к четырем ( х, /), что очень важно для численных расчетов. В одномерных линеаризованных задачах [47-53] это приводит к системе нескольких интегральных уравнений с одной независимой переменной, и тогда можно добиться практически точного результата при ограниченном времени счета. [11]
Если бы мы пользовались авометром с входным сопротивлением 20 кОи / В и производили бы измерения на пределе 120 В, внутреннее сопротивление прибора составило бы 2 4 МОм и он показал бы потенциал точки А, равный 46 В, всего на 8 % меньше истинного. Практически точный результат измерения1 - 49 В - был бы получен при использовании электронного вольтметра с внутренним сопротивлением 10 МОм. Электронные и ламповые вольтметры обладают постоянным входным сопротивлением независимо от предела измерения. [12]
В таблице 7.16 представлены изгибающие моменты по МГЭ и методу перемещений, из которой следует полное совпадение результатов двух разных методов. Отметим, что результаты метода перемещений являются точными, поскольку составлялось лишь одно уравнение, и погрешности из-за решения системы уравнений отсутствуют. По МГЭ составлена в 16 раз большая система уравнений и получены практически точные результаты. Этот метод наглядно иллюстрирует возможности МГЭ, вытекающие из внутренней структуры построения матриц и свойств ортонормированной системы фундаментальных функций. Кроме того, данный пример является доказательством возможности модульного подхода к расчету цилиндрических складчатых систем. Объединяя последовательный ( см. пример 7.1) и разветвляющийся орграфы, можно представить любую оболочечную и плитную складчатую систему в виде определенного набора модулей. Дальнейший расчет выполняется по представленной методике. [13]
В таблице 7.16 представлены изгибающие моменты по МГЭ и методу перемещений, из которой следует полное совпадение результатов двух разных методов. Отметим, что результаты метода перемещений являются точными, поскольку составлялось лишь одно уравнение, и погрешности из-за решения системы уравнений отсутствуют. По МГЭ составлена в 16 раз большая система уравнений и получены практически точные результаты. Этот метод наглядно иллюстрирует возможности МГЭ, вытекающие из внутренней структуры построения матриц и свойств ортонормированной системы фундаментальных функций. Кроме того, данный пример является доказательством возможности модульного подхода к расчету цилиндрических складчатых систем. Объединяя последовательный ( см. пример 7.1) и разветвляющийся орграфы, можно представить любую оболочечную и плитную складчатую систему в виде определенного набора модулей. Дальнейший расчет выполняется по представленной методике. [14]
С другой стороны, величина а для разбавленного раствора может быть найдена и расчетным путем. В этом отношении хорошо зарекомендовали себя методы, основанные на положениях статистической термодинамики и использующие либо модели структуры раствора, либо модели межмолекулярного взаимодействия. При использовании последних связь между характеристиками межмолекулярного взаимодействия и величиной а устанавливается по результатам численных расчетов, для проведения которых с успехом применяется так называемый метод Монте-Карло, являющийся одним из методов численного эксперимента моделирования на ЭВМ поведения изучаемой системы для заданной модели потенциала межмолекулярного взаимодействия и дающий практически точные результаты расчета. Поэтому в дальнейшем ограничимся рассмотрением одного из способов расчета коэффициента разделения а, в основе которого лежит использование метода Монте-Карло. [15]
Страницы: 1 2