Качественный результат

Cтраница 2

Эффективный к. п. д. простейшей бинарной газопаровой установки с оптимальным циклом во второй ступени. [16]

Качественные результаты расчетов характерны для широкого диапазона изменения численных величин применительно к современному уровню техники газовых турб ин и паросило-200 вых установок. Основные выводы, которые можно сделать на основании данных рис. 2 - 4, сводятся к следующему. [17]

Качественные результаты исследования одномерного потока сжимаемой жидкости с изменением площади, трением и теплообменом приведены в таблице. Следует отметить, что мы совершенно не упоминали о внезапных нарушениях неразрывности ( ударных волнах различных видов), связанных с переходом к надкритическим режимам. [18]

Качественным результатом сравнительных испытаний является заключение о значимости влияний. [19]

Этот качественный результат для рассеяния полем напряжений дислокации был получен Набарро [176], а дальнейшее рассмотрение рассеяния проводили, например, Клеменс [123, 124], Займан [263], Каррузерс [41], Бросс, Зеегер и Хаберкорн [39] и Охаши [181], причем всеми были получены аналогичные - выражения для сечения рассеяния. Например, у Клеменса в выражении для 1 / тнапр вместо постоянной 1 / 2я 1 6 - 1 0 - 1 стоит величина 6 - 10 - 2 при рассеянии на винтовых дислокациях, перпендикулярных градиенту-температуры, и добавочный сомножитель 0 55 для случая дислокаций, расположенных случайно. [20]

Эти качественные результаты вытекают из характера дифференциальных уравнений, которым удовлетворяют экстремальные функции; однако уравнения содержат неизвестные постоянные, что затрудняет полное определение их решений. [21]

Эти качественные результаты хорошо согласуются с опытными данными для большинства молекул. Следует упомянуть еще о некоторых обстоятельствах, важных для понимания образования молекул. Первым из них является упомянутое в § 73 свойство атомов вступать в химическую связь не в нормальном, а в возбужденном состоянии. В свете разобранной только что-теории это свойство становится понятным. При взаимодействии двух атомов возможен переход одного из них в возбужденное состояние под влиянием возмущения. Если энергия, выигрываемая при образовании соединения с атомом в возбужденном состоянии больше, чем в соединении с атомом в нормальном состоянии, то первое будет отвечать более устойчивой молекулярной конфигурации. [22]

Схема образования эквивалентных я-связей с одинаковыми лиган-дами ( о и неэквивалентных я-связей с разными лигандами ( б. [23]

Эти качественные результаты согласуются с рассмотренной выше теорией л-связывания: чем больше заряд на центральном атоме, тем труднее атом металла может возвращать электроны на я - орбитали лигандов. Следует однако иметь в виду, что наблюдаемые максимумы полос поглощения относятся к связи С-О, и поэтому приведенные данные не являются прямой оценкой связей М - С. Тем не менее можно сделать вывод, что чем больше я-связывание М - С, тем меньше я-связывание С-О. [24]

Все качественные результаты, полученные для одномассовой системы, полностью сохраняются. [25]

Этот качественный результат элементарно можно получить и математически. [26]

Описанные выше качественные результаты, по-видимому, справедливы для высоко концентрированных дисперсных систем. [27]

Получены глубокие качественные результаты по К. [28]

Полученные здесь качественные результаты в целом удовлетворительно согласуются с опытными данными. Насколько можно судить по ряду опытов, вибрационное горение действительно возникает при переобогащении зоны горения и в ряде случаев удается подметить его связь с падением полноты сгорания по мере обогащения смеси. [29]

Среди качественных результатов, предсказанных кинетической теорией ионизованного газа и позволяющих говорить о качественном отличии плазмы от обычного газа нейтральных частиц, помимо колебаний плазмы следует отметить бесстолкповительное затухание волн в плазме, теоретически обнаруженное Ландау и соответствующее поглощению волн заряженными частицами благодаря обратному эффекту Черепкова. Кинетическая теория электромагнитных волн плазмы составляет в настоящее время обширную отрасль физической науки. В нашем изложении будут затронуты лишь некоторые проблемы, представляющиеся для такой теории основными. [30]

Страницы: 1 2 3 4