Релаксация - функция - распределение
Cтраница 1
Релаксация функции распределения по скорости, называемая поступательной релаксацией, является, вообще говоря, наиболее быстрым из всех релаксационных процессов, если при каждом столкновении кинетическая энергия молекул меняется на величину порядка самой энергии. Такие условия обмена энергией выполняются при столкновении молекул соизмеримых масс. Если начальная неравновесная функция распределения отличается от равновесной в области максимума последней, то релаксация практически завершается за время нескольких молекулярных столкновений. Если пренебречь релаксационными процессами в этот промежуток времени для других степеней свободы, то под а в (8.28) следует понимать функцию распределения по скоростям, причем индекс i определяет величину и направление скорости молекулы А. Суммирование но индексам, I, т в уравнении (8.28) в этом случае заменяется интегрированием по величинам и направлениям скоростей. [1]
Релаксация функции распределения по скоростям, называемая поступательной релаксацией, является, вообще говоря, наиболее быстрым из всех релаксационных процессов, если при каждом столкновении кинетическая энергия молекул меняется на величину порядка самой энергии. Такие условия обмена энергией выполняются при столкновении молекул соизмеримых масс. Если начальная неравновесная функция распределения отличается от равновесной в области максимума последней, то релаксация практически завершается за время нескольких молекулярных столкновений. Если пренебречь релаксационными процессами в этот промежуток времени для других степеней свободы, то под flj в уравнении (12.2) следует понимать функцию распределения по скоростям, причем индекс I определяет величины и направления скоростей молекул А. [2]
На соседней линии w Wi релаксация функции распределения происходит по-другому. [3]
 |
Приближение системы тождественных частиц с куло. [4] |
Столкновения между электронами играют решающую роль в процессе приближения функции распределения электронов к распределению Максвелла; для релаксации ионной функции распределения аналогичное значение имеют столкновения ионов. [5]
По истечении линейной фазы неустойчивости, которая длится примерно ( 1 / 7макс) Л, в окрестности точки vz vz2 произойдет релаксация функции распределения. Поэтому и в нашем случае в пространстве vz должна распространяться некая волна. За фронтом ее будет выполняться соотношение (2.147), в то время как перед фронтом функция распределения равна начальной. Поэтому из закона сохранения частиц следует, что функция распределения в некоторый момент имеет вид, изображенный на рис. 41 пунктиром. Однако этого делать не следует, так как в действительности релаксация происходит несколько иначе. Соответственно YJ 3 Yfe - Так как эта в.ч. - неустойчивость приводит к образованию плато в пространстве vz, то появившийся было пучок ( см. пунктир на рис. 41) в масштабах рассматриваемого времени мгновенно распространится на всю область неустойчивости. Поэтому функция распределения будет иметь вид, изображенный на рис. 41 сплошной линией. [6]
Это соотношение AU L и Д02 сохраняется и при меньших значениях VQ / CS. Су 1 релаксация функции распределения почти одномерна. Разброс по поперечным скоростям близок к разбросу по продольным скоростям. [7]
Кинетические уравнения неравновесных реакций, так же как и уравнения релаксации, строятся па основе баланса числа частиц в заданном квантовом состоянии. К переходам между квантовыми состояниями без реакции ( неупругие и упругие столкновения) добавляются переходы, сопровождающие реакцию. В результате получается система уравнений, которая описывает как приближение к химическому равновесию, так и релаксацию функции распределения по энергиям. [8]
Решение этого вопроса может быть получено на основании микроскопических кинетических уравнений. Микроскопические кинетические уравнения неравновесных реакций, так же как и уравнения релаксации, строятся на основе баланса числа частиц в заданном квантовом состоянии. К переходам между состояниями без реакции ( неупругие столкновения) добавляются переходы, сопровождающие реакцию. В результате получается система уравнений, которая описывает как приближение к химическому равновесию, так и релаксацию функции распределения по энергиям. [9]
Фактически предел (49.8) позволяет говорить о том, что начальное возмущение корреляции быстро релаксирует к состоянию, не зависящему от начального возмущения, а поэтому впоследствии, вообще говоря, никогда сколько-нибудь близко не совпадающему с начальным. Однако необходимое для этого время ( время возвратного цикла Пуанкаре) очень велико для системы большого числа частиц. Фактически благодаря неизолированности такой системы многих частиц, каким является газ, от внешних систем можно говорить о реальной неповторимости состояний системы многих частиц. Во нснком случае становится возможной постановка вопроса об изучении релаксационных процессов в системе многих частиц за время, много меньшее возвратного цикла Пуанкаре. С другой стороны, дело уже конкретного рассмотрения заключается в выявлении реального малого времени релаксации парной коррелятивной функции. В рассматриваемом сейчас пами случае такое время релаксации соответствует времени столкновения, много меньшего времени свободного пробега, характеризующего время релаксации функции распределения. [10]
Страницы: 1