Последующая релаксация
Cтраница 3
В мощных радиационных полях широкозонные диэлектрики резко меняют многие свойства, в частности, электрическое сопротивление и уже не могут выполнять функции диэлектрического материала. Потребности техники вызвали активизацию фундаментальных исследований в области изучения электронных возбуждений и первичных радиационных дефектов, т.к. без понимания природы первичных процессов весьма сложно идентифицировать радиационно-химические реакции на последующих стадиях, приводящие к изменению свойств материалов. Исследование ра-диационно-стимулированной проводимости является перспективным методом изучения первичных процессов, поскольку несет информацию о генерации и последующей релаксации зонных носителей заряда. [31]
 |
Зависимость относительного изменения линейных размеров образцов ПК и ПММА от температуры. [32] |
В случае ПК, подвергнутого холодной вытяжке на воздухе ( рис. 3.1, кривая 4), наблюдается также и низкотемпературная, ниже температуры стеклования, усадка. Интерпретация такого термомеханического поведения полимеров построена на представлениях об их структурной гетерогенности. Действительно, характер релаксации деформации полимера при нагревании, свидетельствует о том, что существуют два варианта молекулярного механизма вынужденной эластической деформации и последующей релаксации полимера. [33]
 |
Кривые релаксации напряжения в образцах целлулоида при 23 С. [34] |
Одно из таких явлений заключается в релаксационном упрочнении, продемонстрированном Ю. С. Лазур - киным1 в ряде простых, но эффектных экспериментов. Если нарушить обычный ход релаксации напряжения, протекающей в условиях е const, и растянуть в какой-то момент времени образец до возникновения в нем напряжений, равных первоначальным, последующая релаксация пройдет медленней. Это и есть проявление релаксационного упрочнения. [35]
Итак, если придерживаться представлений о том, что измерения в квантовой механике не являются чем-то мистическим, а представляют собой естественный продукт декогерентности, то мы приходим к той картине эффекта Соколова, которая была изложена в книге. Эффект представляет собой результат когерентного сложения очень многих взаимодействий Эйнштейна-Подольского - Розена. Каждый свободный электрон проводимости металла образует ЭПР-пару с возбужденным атомом водорода. При последующей релаксации волновой функции этого состояния у атома водорода появляется малая добавка к амплитуде 2Р - состояния. Поскольку речь идет о суммировании очень малых вкладов от огромного числа электронов, то суммарный эффект можно описать на языке корреляционного электрического поля Et. Это поле не может быть измерено макроскопическим прибором, поскольку оно носит сугубо корреляционный характер. [36]
Эта модель предполагает, что связывание субстратов стимулирует выход протонов во внешнюю среду. В неравновесном состоянии 4 фермент содержит прочно связанную молекулу АТР. Состояние 4 энергетически невыгодно из-за избытка отрицательных зарядов в белковой глобуле. В ходе последующей релаксации фермента молекула АТР отщепляется от Г, во внешнюю водную фазу. Таким образом, фермент достигает состояния 5: а открыт, Ъ закрыт. [37]
Предполагается, что взаимодействие между одноименными частицами описывается кулоновским потенциалом, а между разноименными - эффективным псевдопотенциалом. Параметр неидеальности плазмы имеет вид у-е 2п 3 kBT, где п пе п, - полная концентрация заряженных частиц, а Т - температура. На равновесной траектории выбирается / 50 - 200 статистически независимых состояний, в каждом из которых частицы останавливаются. Приготовленные таким образом состояния служат начальными условиями для расчета последующей релаксации системы к равновесию. [39]
Значения скорости переноса, если их вычислить по формуле (1.6.1.02), получаются слишком большими. Ферстер первым понял, что причина этого кроется в предположении о когерентности. Однако у большинства систем существует плотный набор колебательных уровней с одинаковой или почти одинаковой энергией, который сильно связан с электронным состоянием акцептора. Поэтому энергия, получаемая акцептором, быстро распределяется между этими вырожденными состояниями с последующей релаксацией по колебательным уровням в более низкое вибронное состояние. Релаксация автоматически вызывает изменение фазы волновой функции локализованного возбужденного состояния фд, последующий колебательный распад приводит к необратимости процесса переноса энергии. Этот эффект полностью аналогичен необратимости внутримолекулярных безызлучательных переходов, обсуждавшихся выше см. разд. Из соотношения неопределенности скорость дефазирования и релаксации состояния фд приблизительно равна AE / tr, где АЕ - ширина колебательной зоны электронного состояния акцептора. Если 171 АЕ, говорят, что выполняется условие ( предел) сильной связи, и в этом случае формула (1.6.1.02) справедлива; обычно же на практике это условие не выполняется. [40]
Реализованы два механизма: столкновит, возбуждение и рекомби-нац. При высоких значениях электронной плотности преобладают процессы трехчастичной рекомбинации: напр. Поскольку в этом случае третья частица принимает часть энергии, то электроны оказываются на высоковозбужденных уровнях нона ( А), последующая релаксация в осн. [41]
После насыщения спин-системы резонансным импульсом резонансные фононы будут нагреваться почти до той же самой температуры, что и спины, если величина b очень велика. Такая ситуация невозможна для фо-нрнной системы, так как равно размещенные квантовые уровни простого гармонического осциллятора простираются до бесконечной энергии. Поэтому переходное изменение температуры спин-системы Ts должно существенно различаться для отрицательных и положительных значений. Система резонансных фононов нагревается, что увеличивает их плотность излучения. Это в свою очередь приводит к увеличению скорости эмиссии других фононов в процессе индуцированной эмиссии. Процессы накапливаются, создавая фононную лавину, которая особенно стремительна, если вначале пь 2 па. Фонон-ная лавина быстро уменьшает заселенность верхнего спинового уровня до заселенности нижнего уровня и ниже, когда достигается положительная температура Ts, при которой может установиться переходное тепловое равновесие с резонансными фо-нонами. Последующая релаксация происходит с постоянной времени ть, как показано на фиг. [42]
Страницы: 1 2 3