Безызлучательная релаксация

Cтраница 2

Однако эти переходы оказывают на генерацию такое же влияние, как и переходы ( 4Л / г, 2Я / 2) - - 4 / п / - Поэтому учет их в любом случае не является принципиально важным. Наконец, безызлучательной релаксацией в канале 4Л / 2 - - 4 / /, как уже отмечалось выше, можно пренебречь, так как распад метастабилыюго состояния обусловлен главным образом люминесценцией ( см. поведение температурной зависимости тлюм на рис. G. [16]

Схема спектрометрии рассеяния света и фотолюминесценции. 1 - лазер, 2 - образец, 3 - собирающая линза, 4 - спектральный прибор с фотоприемником, 5 - зеркально отраженный пучок. [17]

Увеличение энергии излученного кванта по отношению к возбуждающему ( антистоксов сдвиг) происходит в том случае, когда электрон получает дополнительную энергию от твердого тела. Этот процесс менее вероятен, чем безызлучательная релаксация части энергии возбужденного электрона, поэтому интенсивность антистоксовой компоненты намного меньше, чем стоксовой. [18]

Ионы и нейтральные атомы получают энергию от электронов в результате упругих столкновений и от возбужденных частиц в процессах безызлучательной релаксации, а теряют ее за счет процессов теплопроводности к охлаждаемым стенкам газоразрядных камер и конвективного выноса при поддержании разряда в потоке газа. [19]

Важное значение для физики лазерных кристаллов имеют фундаментальные работы Вебера [49, 50], а также Райзберга и Мууса [51-53] по экспериментальному исследованию процессов безызлучательной релаксации в трехвалентных редкоземельных ионах. [20]

На первом этапе возникновения нелинейных изменений происходит поглощение средой энергии излучения с последующей безызлучательной релаксацией, приводящей к повышению температуры среды. Повышение температуры ведет к увеличению энергии колебательных, вращательных и поступательных степеней свободы, что, в свою очередь, вызывает изменение поляризуемости среды, а редовательно, и ее показателя преломления. Это изменение наступает через время, в течение которого происходит безызлучательная релаксация возбуждения. Этот отрезок времени весьма мал ( 10 - 10 - 10 - 13 с), и на его протяжении в среде не успевают произойти никакие макроскопические механические процессы, в частности элементарный объем сохраняется. [21]

Спектральные характеристики Cas ( VO4 2 - Dy3. [22]

Наиболее интенсивна полоса 540 - 547 нм. При малых концентрациях тербия в спектрах свечения зафиксировано слабое свечение в области 350 - 450 нм, обусловленное переходами 6Z) 3 - fj, которое исчезает при повышении содержания тербия. По-видимому, вероятность спонтанной излучательной дезактивации состояния 5D3 намного меньше вероятности безызлучательной релаксации 5 /) 3 - 5 - D4i которая может зависеть не только от симметрии центра и его взаимодействия с фононным спектром кристаллической основы, но и от концентрации активатора. [23]

Спектр люминесценции легированных диэлектрических кристаллов и стекол состоит обычно из нескольких отдельных полос, которые характеризуются разной квантовой эффективностью, шириной, временем высвечивания. Каждый из этих параметров зависит от температуры. Для термометрии наибольший интерес представляют температурные зависимости интенсивности и времени высвечивания фотолюминесценции, которые обусловлены тем, что скорость безызлучательной релаксации возбужденных состояний зависит от температуры. [24]

Пример переходов при совмещении сценариев лазерной генерации и лазерного охлаждения в твердотельной лазере, легированном редкоземельными ионами с добавлением ионов Yb3. Здесь W - скорости безызлуча-тельных переходов возбужденного и основного состояний, А и В - скорости спонтанных и индуцированных переходов лазерных ионов, Ni ( г - g, 1 2 3 - населенности состояний лазерных ионов, щ ( j - 2 3 - населенности состояний ионов Yb, П - скорость когерентной накачки, а, а и Ъ - скорости спонтанных и индуцированных переходов ионов Yb3, Гар ( а ( 3 1 2 - скорости перераспределения населенностей в результате установления термодинамического равновесия между соответствующими состояниями ионов Yb3. Энергетический переход 1 - g предполагается бесфононным. [25]

Практически во всех кристаллических матрицах мультиплет основного состояния расщеплен на квартет дважды вырожденных состояний, так называемые крамерсовы дублеты, а мультиплет возбужденного состояния имеет триплетную структуру. А благодаря простоте в структуре энергетических линий пары соседних ионов не участвуют в реакциях переноса возбуждения, которые приводят к безызлучательной релаксации, что, вообще, является типичным для кристаллов, легированных редкоземельными ионами. По совокупности этих причин, квантовых выход иона иттербия близок к единице, даже при довольно высоких концентрациях. [26]

Поэтому из того, что было сказано выше, ясно ( см. также рис. 2.23), что переход в общем случае оканчивается не на основном уровне, а на тех возбужденных колебательных уровнях, которые обладают наибольшим фактором Франка - Кондона. Это свойство обычно называется законом Стокса. Перейдя на возбужденный колебательно-вращательный уровень основного состояния So, молекула возвращается на самый низкий колебательный уровень за счет другой очень быстрой ( порядка пикосекунд) безызлучательной релаксации. Этот процесс обусловлен столкновениями и называется синглет-гриплетной конверсией. Излучение, возникающее в результате таких переходов, называется фосфоресценцией. [27]

Ятсив провел анализ скоростных уравнений и получил стационарное значение для скорости охлаждения. Это значение расщепления гарантирует пренебрежимо малую безызлучательную релаксацию. [28]

Константы скорости переноса энергии на молекулу диацетила ( в растворе гексана при 28 С. ( Данные из работ. [29]

Триплет-триплетный перенос энергии иногда рассматривает-ся как отличное от синглет-синглетного переноса явление. Однако, если рассматривать механизм обменного взаимодействия, тот факт, что обе частицы А и D меняют свою спиновую-мультиплетность, не имеет значения, поскольку реакция адиабатическая. Наблюдаемые же отличия в фотохимических процессах возникают в результате большого радиационного времени жизни триплетных состояний. Для среды, в которой процессы тушения и безызлучательной релаксации протекают медленно ( например, в жестких стеклообразных матрицах), большое реальное время жизни триплетного донора приводит к тому, что даже неэффективный процесс переноса энергии успешно конкурирует с другими релаксационными процессами. [30]

Страницы: 1 2 3