Продольная релаксация

Cтраница 2

Спин-решеточную релаксацию часто называют также продольной релаксацией, поскольку она определяет изменение энергии и, следовательно, компоненту ядерной намагниченности вдоль приложенного магнитного поля. Релаксационные процессы ведут к уменьшению времени жизни спинов как в верхнем, так и в нижнем энергетическом состоянии, что сопровождается увеличением неопределенности энергий этих состояний и уширением резонансных линий. [16]

Значения функций sin и сое при малых углах. Значения продольной и поперечной компонент намагниченности после воздействия импульса соответственно пропорциональны cos О. и sin CL, где О. - угол отклонения намагниченности. Для малого угла мы получаем небольшое значение компоненты поперечной намагниченности, а z - компоиента мало отличается от равновесного значения Afo. [17]

Если проводится эксперимент по измерению времени продольной релаксации Т, и интервал между отдельными импульсами ( время задержки) задан заранее и равен TR, то можно подобрать длительность импульса таким образом, чтобы угол отклонения вектора намагниченности обеспечил максимальное значение амплитуды сигнала. После воздействия такого импульса в системе устанавливается динамическое равновесие. [18]

Согласно теории Бломбергена - Парсела - Паун-да продольная релаксация осуществляется за счет локальных магнитных полей, возникающих на рассматриваемом ядре в результате колебаний решетки, поэтому этот процесс называют спин-решеточной релаксацией. [19]

В отдельных точках разреза для получения времени продольной релаксации либо измеряют амплитуды сигнала свободной прецессии ( рис. 83, б, в), либо последовательно записывают несколько кривых для одного фиксированного значения времени измерения, но при различных т ол или тос в обоих случаях. [20]

Релаксационные процессы С-типа также могут проявляться в продольной релаксации в результате наложения движений основной цепи и внутренних движений в боковых радикалах. При этом должны возникать локальные продольные релаксационные процессы, соответствующие случайному или частично коррелированному ( с ближним порядком) статистическому распределению продольных составляющих дипольных моментов боковых групп. [21]

В противоположность химическому обмену формирование ЯЭО сдерживается скоростью продольной релаксации. Многие обстоятельства могут сделать формирование ЯЭО более медленным, чем 1 / Г41 но ничто не может заставить его возникать быстрее. Это означает, что, выбрав т примерно равным 1 / Г1; мы с большой вероятностью сможем наблюдать кросс-пики ЯЭО между соседними ядрами. Ядерные эффекты Оверхаузера между более удаленными ядрами формируются медленнее, поэтому для их регистрации нужны большие времена смепшваиня. Но конкурирующая продольная релаксация приводит к тому, что кросс-пики в этом случае будут очень слабыми. Конечно, в одномерных экспериментах такие ЯЭО тоже очень слабые, но в эксперименте ЖЭЕЗУ используется стационарная, а не равновесная намагниченность, поэтому трудности дополнительно возрастают. Кроме того, при спин-спииовом взаимодействии могут возникнуть артефакты, очень запутывающие картину двумерного спектра и затрудняющие идентификацию истинных кросс-пиков ЯЭО. И наконец, еще раз отмечу, что не существует простого способа получения количественных результатов в данном эксперименте. [22]

Последнее слагаемое в ур-нии ( 1) описывает продольную релаксацию. В достаточно больших магн. В малых полях продольная релаксация может быть спин-спи - ЕОВОЙ, причем T. [23]

Здесь TI - характеристическая постоянная времени, иногда называемая временем продольной релаксации, поскольку она определяет изменения Mz - компоненты, параллельной постоянному магнитному полю. Иногда эту константу называют временем спин-решеточной релаксации, поскольку она связана с обменом энергией между спин-системой и решеткой, в которую внедрены диполи. [24]

Если в течение времени Т, которое существенно больше времени продольной релаксации системы, на систему воздействует РЧ импульс на частоте Шя с мощностью, достаточной для насыщения переходов на частоте Шц ( уд В22 т Тг 1), то это приведет к тому, что в стационарном состоянии Mz, dMz / dt и dMz / dt в (2.20) и (2.21) обратятся в нуль. [25]

Постоянная времени Т, входящая в это уравнение, соответствует времени продольной релаксации 7 в теории ядерных спинов Блоха. [26]

Компоненты М в плоскости ху и вдоль оси г для импульса с 6 90. Видно, что Mz лишь немного меньше М0, тогда как значительную величину. [27]

Применяя уравнения Блоха к намагниченности, испытывающей воздействие периодических 90 -ных импульсов и продольной релаксации, Уо показал [53], что в конце концов система достигает установившегося режима, в котором сила сигнала непосредственно зависит от Т / 27, где Т - длительность регистрации данных во время каждого СИС. Если продлить время выдержки между импульсами, то можно дать возможность Mz достигать равновесного значения, однако этот способ нежелателен, поскольку большая часть времени эксперимента тратится на выдержку, а не на накопление данных. [28]

Особый интерес в системе цеолит NaX - вода представляет инверсия зависимости времени продольной релаксации Т1 от заполнения. В то время как при более высоких температурах с ростом 0 значения 7 и Т2 увеличиваются, при температурах ниже 10 С значение Т1 уменьшается. [29]

Особый интерес в системе цеолит NaX - вода представляет инверсия зависимости времени продольной релаксации Тг от заполнения. В то время как при более высоких температурах с ростом 9 значения 7 и Г2 увеличиваются, при температурах ниже 10 С значение 7 уменьшается. [30]

Страницы: 1 2 3