Cтраница 2
А [ сек-1 ] - вероятность перехода из состояния с квантовым числом т в состояние с квантовым числом п; N0 [ см-3 ] - концентрация частиц в основном состоянии; gm - статистический вес состояния т, (, - статистическая сумма по всем состояниям излучающего атома; Ет [ эв ] - энергия верхнего уровня; v [ сек 1 ] - частота излучения; I [ см ] - толщина излучающего слоя в направлении наблюдения; Т [ К ] - температура. [16]
Это определяется большим статистическим весом состояний непрерывного спектра. [17]
Следует отметить в развитие вывода, сделанного в [8], что при каждом столкновении антинукона с нуклоном с подавляющей вероятностью должна происходить аннигиляция нуклонной пары с превращением этой пары в я-мезоны. Это вызвано тем, что статистический вес состояния, в котором нет нуклонной пары, велик по сравнению со статистическим весом состояния, в котором сохранился антинуклон. Независимо от начальной энергии, число нуклонных пар в взрывных ливнях всегда должно быть очень мало по сравнению с числом я-частиц. По аналогичным причинам число мезонов со значительно большей массой, чем у я, должно быть также мало. [18]
Следует отметить в развитие вывода, сделанного в [8], что при каждом столкновении антинукона с нуклоном с подавляющей вероятностью должна происходить аннигиляция нуклонной пары с превращением этой пары в я-мезоны. Это вызвано тем, что статистический вес состояния, в котором нет нуклонной пары, велик по сравнению со статистическим весом состояния, в котором сохранился антинуклон. Независимо от начальной энергии, число нуклонных пар в взрывных ливнях всегда должно быть очень мало по сравнению с числом я-частиц. По аналогичным причинам число мезонов со значительно большей массой, чем у я, должно быть также мало. [19]
Соответственно может возникнуть спин-орбитальное взаимодействие с образованием двух ионных состояний с / 3 / 2 или / Va - Эти состояния обладают различными энергиями, так что если другими эффектами можно пренебречь, то полоса в фотоэлектронном спектре, обусловленная такой ионизацией, должна представлять собой дублет. Отношение интенсивностей компоненты с меньшим / к компоненте с большим / теоретически должно быть равно 2: 1 в соответствии со статистическими весами состояний. Однако действие различных факторов может привести к отклонению от этого соотношения. [20]
Будем предполагать, что плотность газа настолько мала, что к его молекулам применима статистика Больцмана. Даже и тогда, когда расстояние между уровнями сколь угодно мало по сравнению с е, как это имеет место для переносного движения, квант действия следует оставлять в формуле для статистического веса состояний; в противном случае не получается однозначного выражения для энтропии. [21]
Рассматривается и усредняется достаточно большое число различных реализаций. Функция плотности вероятности содержит статистический вес любого реализуемого состояния. В экспериментах средние значения измеряемых параметров получают аналогичным путем, проводя усреднение по большому числу измерений, разрешенных по времени и по пространству, полученных при постоянных граничных условиях. [22]
Если мы, путем интегрирования показательной функции ( 374) по MJ и ДК вплоть до бесконечно больших положительных и отрицательных значений этих переменных, образуем сумму вероятностей всех взятых вместе отклонений от равновесия, то получим опять-таки малое, в обычных условиях, значение. Это значит, что вероятность какого угодно отклонения от равновесия в обычных условиях имеет заметное значение только для очень малых отклонений или что статистический вес состояния термодинамического равновесия очень великпо сравнению со статистическим весом всех вообще вместе взятых возможных других состояний. [23]
При s 2 спины ядер параллельны, при s 0 они антипараллельны, при s 1 направлены под углом 60 один к другому. Собственная электронная функция основного состояния молекулы D2 симметрична по отношению к обмену ядрами. При s; - 1 полная волновая функция молекулы симметрична. Следовательно, состояния с s 2иО соответствуют четным вращательным уровням, а состояние с s 1-нечетным вращательным уровням. Легко показать, что статистический вес состояний с четными вращательными уровнями ( равный 5 1 6) в два раза больше статистического веса состояний с нечетными вращательными уровнями. [24]
При s 2 спины ядер параллельны, при s 0 они антипараллельны, при s 1 направлены под углом 60 один к другому. Собственная электронная функция основного состояния молекулы D2 симметрична по отношению к обмену ядрами. При s; - 1 полная волновая функция молекулы симметрична. Следовательно, состояния с s 2иО соответствуют четным вращательным уровням, а состояние с s 1-нечетным вращательным уровням. Легко показать, что статистический вес состояний с четными вращательными уровнями ( равный 5 1 6) в два раза больше статистического веса состояний с нечетными вращательными уровнями. [25]