Весомость - жидкость
Cтраница 2
Приведенные выше примеры решения задач о кавитационном обтекании тел рассматривались в предположении, что влияние весомости жидкости на параметры каверны отсутствует. Однако такое решение, вообще говоря, весьма приближенно, так как весомость окружающей каверну жидкости вызывает деформацию границы каверны в зависимости от направления вектора силы тяжести по отношению к условной оси тела и скорости его движения. [16]
При решении, задач подземной гаэогидродинамики применительно к разработке нефтегазовых и газокондесатных месторождений большое значение имеет учет весомости жидкостей. Требуют серьезных исследований вопросы выбора критериев и обоснованных методов оценки экономической эффективности различных вариантов разработки таких месторождений. Серьезное внимание следует обратить на комплексность технико-экономических исследований и проекфных решений. [17]
Нетрудно видеть, что в системе параметров 0, Сд, R и F при отсутствии влияния весомости жидкости вывод об одновременной несущественности числа Фруда F и коэффициента Сд, содержащих ускорение силы тяжести g, неверен. [18]
Нетрудно видеть, что в системе параметров 9, Сд, R и F при отсутствии влияния весомости жидкости вывод об одновременной несущественности числа Фруда F и коэффициента С &, содержащих ускорение силы тяжести g, неверен. [19]
Так как условия входа нефти в трубу определяются в данном случае совместным влиянием свойств инертности, вязкости и весомости жидкости, при моделировании необходимо соблюдать равенство чисел Рейнольдса и Фруда. [20]
Важнейшими характеристиками механических свойств жидкости являются ее плотность и удельный вес. Они определяют весомость жидкости. [21]
В рассматриваемой задаче предполагается, что при кратковременном изменении скорости потока каверна остается симметричной относительно оси Ах, однако при этом изменяются размеры каверны при сохранении ее площади - укорочение каверны сопровождается увеличением ее ширины, удлинение - уменьшением ширины. При больших скоростях потока, когда весомость жидкости проявляется слабо, это допущение справедливо и подтверждается экспериментом. [22]
Весьма важно также построение методики расчета технологических показателей при проектировании разработки широких подгазовых зон. Существующие методики нуждаются в совершенствовании учета неоднородности и весомости жидкостей. [23]
Им дан метод решения плоской задачи о глиссировании для любых чисел Фруда. Для больших значений числа Фруда получены асимптотические формулы для формы свободной поверхности и для гидродинамических сил, причем показано, что для больших чисел Фруда влияние весомости жидкости несущественно. Комплексный потенциал w ( z) продолжается в верхнюю полуплоскость более сложным путем, и поэтому задача о глиссировании по поверхности тяжелой жидкости больше не сводится к задаче о крыле. [24]
Так как гравитационное подобие отсутствует ( числа Фруда для модели и натуры неодинаковы), поля давлений на поверхности тела в модели и натуре неподобны и действующую на тело суммарную силу нельзя пересчитывать по закону динамического подобия. Этому закону будет удовлетворять только сила лобового сопротивления, возникающая при обтекании тела, которая равна разности векторов суммарной силы Р и архимедовой силы Ра fV, обусловленной весомостью жидкости. [25]
В основе теории плоских струйных течений лежит допущение о потенциальности потока, границами которого служат твердые и свободные поверхности. В большинстве решенных задач жидкость предполагается несжимаемой и невесомой. Для иных же струйных течений пренебрежение весомостью жидкости вполне допустимо. Ниже рассматриваются только такие задачи. [26]
 |
Струйное обтекание тела. [27] |
В основе теории плоских струйных течений лежит допущение о потенциальности потока, границами которого служат твердые и свободные поверхности. В большинстве решенных задач о струйных течениях жидкость предполагается несжимаемой и невесомой. В иных же случаях струйных течений пренебрежение весомостью жидкости вполне допустимо. Ниже рассматриваются только такие задачи. [28]
Так как гравитационное подобие отсутствует ( значения числа Фруда для модели и натуры неодинаковы), поля давлений на поверхности тела в модели и натуре неподобны. Этому закону будет удовлетворять только сила лобового сопротивления, возникающая при обтекании тела, которая равна разности вектора суммарной силы Р и архимедовой силы Ра pgV, обусловленной весомостью жидкости. [29]
Так как гравитационное подобие отсутствует ( значения числа Фруда для модели и натуры неодинаковы), поля давлений на поверхности тела в модели и натуре неподобны. Этому закону будет удовлетворять только сила лобового сопротивления, возникающая при обтекании тела, которая равна разности вектора суммарной силы Р и архимедовой силы Ра pg V, обусловленной весомостью жидкости. [30]
Страницы: 1 2