Статистические весы

Cтраница 1

Отношение статистических весов симметричного и антисимметричного вращательных уровней олределяется спинами пар одинаковых атомов таким же образом, как и в гл. [1]

Отношение статистических весов g lg - 3, и из ( 3) следует, что условие ( 1) выполняется. [2]

Величины статистических весов вычисляются по теоретическим значениям дисперсий а. Однако в практических расчетах обычно используют их эмпирические оценки, при необходимости уточняя эти оценки в следующих приближениях. [3]

Зависимость статистических весов Qe и Q от объема для краткости не обозначаем. [4]

Кроме существенно различных статистических весов) для систем (3.109) и (3.110), указанное обстоятельство может существенно изменить характер взаимодействия внутри каждой из этих систем. Другими словами, в рамках данных представлений имеются реальные основания для различных времен жизни К - и б - мезонов. Из них частица 6 должна быть более короткоживущей. [5]

Из-за различных статистических весов вращательных уровней А и Аг при К - 0 чередуются как функция от / и веса в невырожденном электронно-колебательном состоянии. В электронно-колебательных состояниях А [ и А соотношение весов четных и нечетных вращательных уровней при / 0 равно 1: 0, при / - V2 равно 0: 4, при I - V равно 10: 1 и при / 3 / 2 равно 4: 20, а в электронно-колебательных состояниях А2 и А 2 - наоборот. [6]

Моделирование поглощения пучка фотонов в неоднородной среде. [7]

Поскольку термин статистические весы будет использоваться ниже, поясним его сущность на нашем примере. Физически это можно интерпретировать как допущение того, что фотон в процессе испытания всегда выживает. [8]

Необходимость введения статистических весов вытекает из следующих соображений. [9]

О обозначает сумму статистических весов тех состояний системы, энергия которых лишь незначительно уклоняется отЕ; роль их в сумме состояния поэтому очень заметна. [10]

А - отношение статистических весов основных ионного и нейтрального состояний атома; е - заряд иона; ф - работа выхода металла; V-потенциал ионизации исследуемого атома; k - постоянная Больцмана; Т - температура полости и газа. В последние годы показана применимость формулы Саха-Ленгмюра для процессов ионизации многоатомных молекул и радикалов. Естественно, что при напуске соединения, ПИ которого выше этой величины, молекулярный ион не образуется. Частицы М Н ], отдавая электрон металлу, заряжаются положительно, выталкиваются в объем и далее анализируются обычным масс-спектрометрическим путем. Поскольку наибольшие по величине токи дают ионы, образующиеся при ионизации радикалов, имеющих наименьшие ПИ, и, следовательно, наиболее стабильные, то масс-спектры поверхностной ионизации, так же как и при электронном ударе, определяются наиболее стабильными ионами, хотя пути и механизмы их образования совершенно иные. [11]

Принятая здесь нормировка ядерных статистических весов ( такая, что al) означает, что мы отсчитываем энтропию от значения In ( 2i - ( - l) 2 в соответствии с принятым в конце § 46 условием. [12]

Принятая здесь нормировка ядерных статистических весов ( такая, что gg gu 1) означает, что мы отсчитываем энтропию от значения 1п ( 2г I) 2 в соответствии с принятым в конце § 46 условием. [13]

Внутренняя энергия U ( p T для плазмы никеля ( обозначения, как на 1. [14]

Искажения энергий и статистических весов внутренних возбужденных состояний составных частиц ( ионов, атомов, молекул и др.) под влиянием окружающих частиц - незначительны и могут не учитываться. [15]

Страницы: 1 2 3 4