Cтраница 4
Заметим, что в одномерном случае уравнение (9.155) сводится к уравнению ( 9.119 6), полученному с помощью Pi-приближения. Метод моментов, был использован в работах [37 - 39] при решении задач теплообмена излучением. [46]
Скорость потока является функцией координат, которая определяется из решения уравнения движения. В случае вязкой жидкости такое допущение ( и и соп51) является некоторым приемом решения задачи теплообмена в пограничном слое. [47]
Однако во многих практических задачах теплообмена тепловой поток зависит от времени. Подобные случаи возможно подразделить на два класса: тепловой поток, периодически изменяющийся во времени, и неустановившийся тепловой поток. Для решения задач теплообмена при периодических и неустановившихся тепловых режимах имеются графические, аналитические и числовые ( табличные) методы. [48]
Даже стекло оболочки электронной лам-пы поглощает примерно 90 % теплового излучения катода. Тепловое излучение остальных электродов поглощается практически полностью. Поэтому при решении задач теплообмена в электронной лампе ограничиваются рассмотрением случая полной непрозрачности всех элементов конструкции. [49]
Теоретическое решение приводит к системе уравнений, описывающих очень широкий круг явлений, а опыт дает результат для единичного явления. Поэтому целесообразно применять к вопросам теплопередачи принцип подобия. Теория подобия соединяет теоретический и опытный методы решения задач теплообмена с помощью дифференциальных уравнений и введения понятия подобных явлений. Одно явление выделяется из группы явлений заданием подобных граничных условий. [50]
Для моделирования кинетических процессов внутри частиц дисперсного материала и для расчета тепло-воспринимающей способности слоя, как целого, необходимо знать коэффициент теплоотдачи от потока фильтрующейся среды к наружной поверхности частиц. Теоретические решения здесь получить затруднительно даже для регулярной укладки монодисперсного-сферического материала, поскольку гидродинамика обтекания частицы, находящейся внутри слоя, оказывается зависящей от влияния соседних зерен. Попытки теоретического анализа [52-54] обычно основаны на решении задачи теплообмена сферической частицы с безграничным потоком, а влияние стесненности обтекания частиц в плотном слое вводится поправочными множителями, зависящими в основном от порозности слоя. Решения такого рода проводятся в рамках преобладания либо вязкостных, либо инерционных сил. [51]
Теплообмен в трубе прямоугольного сечения с учетом диссипации энергии. Для большинства призматических труб с сечением в виде выпуклого многоугольника, в том числе для прямоугольной трубы, стабилизированное поле скоростей как решение уравнения Пуассона (4.16) не может быть выражено точной аналитической формулой. Поэтому, как было отмечено выше, для решения задач теплообмена в уравнение переноса энергии (4.259) вводятся приближенные значения скорости w ( y, z), найденные различными аналитическими или численными методами. К числу наиболее эффективных аналитических методов относится метод ортогональной проекции Бубнова - Галер-кина. [52]
Если полоса широкая, то ее можно разделить на несколько достаточно узких полос и каждую рассматривать с помощью модели узкой полосы. Кросби и Висканта [16,17] использовали модель узкой полосы для решения задачи теплообмена излучением в плоском слое несерого газа, на который извне падает коллимированный поток излучения, а также в плоском слое с внутренними источниками энергии. [53]